Квазиклассичность - движение
Cтраница 1
Квазиклассичность движения позволяет применить метод, использованный уже в § 90 для магнитотормозного излучения. При этом выражение (90.7) в данном случае представляет собой вероятность испускания при однократном прохождении электрона мимо ядра. [1]
Ввиду квазиклассичности движения ядер можно ввести понятие о прицельном расстоянии р ( расстояние, на котором ядра прошли бы друг мимо друга при отсутствии взаимодействия между ними) н определить сечение do как произведение прицельной площади 2др ф на вероятность перехода w ( р) при одном столкновении ( ср. [2]
Ввиду квазиклассичности движения ядер можно ввести понятие о прицельном расстоянии р ( расстояние, на котором ядра прошли бы друг мимо друга при отсутствии взаимодействия между ними) и определить сечение dcr как произведение прицельной площади 2тгр dp на вероятность перехода w ( p) при одном столкновении ( ср. [3]
Ввиду квазиклассичности движения ядер можно ввести понятие о прицельном расстоянии р ( расстояние, на котором ядра прошли бы друг мимо друга при отсутствии взаимодействия между ними) и определить сечение dcr как произведение прицельной площади 2тг / о dp на вероятность перехода w ( p) при одном столкновении ( ср. [4]
Причина этой зависимости как раз состоит в квазиклассичности движения а-частицы: по классическим законам она совсем не может покинуть ядро, а благодаря конечности величины кванта действия / г появляется весьма малая возможность. Она очень резко уменьшается вместе с энергией альфа-частицы. [5]
В § 84 было уже отмечено, что условие квазиклассичности движения электрона обеспечивает в то же время независимость процесса рассеяния от магнитного поля. [6]
 |
В предельном случае го.| О эта формула переходит в формулу. [7] |
Это условие, как и должно быть, совпадает с условием (49.11) квазиклассичности движения в кулоновом поле. [8]
Это условие, как и должно быть, совпадает с условием ( 49 11) квазиклассичности движения в кулоиовом поле. [9]
Поэтому левое неравенство ( 17) с учетом ( 4) ( см. ниже ( 24)) дает соотношение А С L, означающее квазиклассичность движения электрона. [10]
Это связано о малостью, в определенном смысле, ОП, которое заметно влияет на движение частицы лишь в конце ее подбарьерного пути. Выполнение условия ( 1) означает квазиклассичность движения в достаточно плавном ОП. Однако внутреннее поле квазиклассическим не предполагается. Тем не менее, в силу условия ( 1) большую часть своего подбарьерного пути частица движется квазиклассически. Последнее связано с квазиклассичностью волновой функции связанного состояния в асимптотической области, где мнимая фаза велика. В данном случае существенно, что в силу того же условия ( 1) эта асимптотика успевает сформироваться еще до вступления в игру ОП. Сказанное позволяет проводить расчет вероятности туннелирования в рамках квазиклассического приближения, заимствуя недостающую информацию о прохождении начального ( квантового) участка барьера из выражения для асимптотики волновой функции связанного состояния. [11]
Условие А С / означает, что длина волны электрона мало меняется на протяжении ее самой. Это, как известно, соответствует условию квазиклассичности движения электронов. В обратном предельном случае поведение электронов носит существенно волновой характер. [12]
Для изменения колебательного квантового числа при переходах между двумя различными электронными термами никаких строгих правил отбора не существует. Существует, однако, правило ( принцип Франка-Кондона), позволяющее предсказать наиболее вероятное изменение колебательного состояния. Оно основано на квазиклассичности движения ядер, связанной с их большой массой ( ср. [13]
Для изменения колебательного квантового числа при переходах между двумя различными электронными термами никаких строгих правил отбора не существует. Существует, однако, правило ( принцип Франка - Кондона), позволяющее предсказать наиболее вероятное изменение колебательного состояния. Оно основано на квазиклассичности движения ядер, связанной с их большой массой ( ср. [14]
Страницы: 1