Металлическая жидкость

Cтраница 2

Фазовая диаграмма ксенона. I и II - границы одно - и двукратной ионизации. штриховые кривые - изотермы. С - критическая точка. экспериментальные точки указывают, где были выполнены измерения термодинамических параметров. [16]

При адиабатическом расширении ударно-сжатых металлов реализуется широкий диапазон плазменных состояний от сильносжатой металлической жидкости вплоть до слабонеидеальной классической плазмы. [17]

Теория Мотта дает хорошие значения pt / ps для многих металлов, а также предсказывает, что удельное сопротивление металлической жидкости должно быть пропорциональным Т ( при постоянном объеме) для всех металлов, вопреки тому, что обычно наблюдается. Ясно, что здесь вовлекается большее число факторов, а не только тепловое рассеяние, и законченная теория должна учитывать вклад в удельное сопротивление, сделанный разупорядочением, проявляющимся в точке плавления; то, что теория Мотта дает хорошее совпадение, наводит на мысль, что этот вклад удивительно мал. [18]

Асимметрия молекул может дать в неметаллических жидкостях асимметрию концентрационной зависимости Нм и SE, но влияние структуры в них не похоже на случай простых металлических жидкостей, о которых здесь идет речь. [19]

Поэтому при расчете теплоотдачи к жидким металлам, кипящим в трубах, в области интенсивного теплообмена могут быть использованы формулы по теплоотдаче при развитом кипении соответствующих металлических жидкостей в большом объеме. [20]

Свойства жидких щелочноземельных металлов ( по М. И. Шахпаронову. [21]

Указанные особенности - малое изменение энтропии при плавлении, незначительные колебания в величинах координационных чисел, сохранение в жидкой фазе фрагментов кристаллической решетки и электронного состояния, типичного для твердой фазы, характерны для большинства металлических жидкостей. Переходные металлы обнаруживают некоторые индивидуальные черты. [22]

Эта зависимость справедлива только для газов. У металлических жидкостей физические свойства меняются с температурой относительно слабо, а в процессе теплопередачи ( вследствие высокой теплопроводности металлов) устанавливаются не очень большие разности температур. Поэтому для жидких металлов все физические свойства практически можно считать постоянными, относя их к средней температуре потока. [23]

Однако анализ, произведенный на основании использования таблиц термодинамических параметров веществ, показывает, что для жидкостей коэффициентом поглощения ак можно пренебречь. Исключение составляют металлические жидкости. [24]

Итак, термодинамические данные по отдельным жидким системам и особенно энтропии смешения, когда они определены с достаточной точностью, могут дать значительную качественную информацию о степени ближнего порядка в жидкости. Современное состояние теории металлических жидкостей не позволяет количественно оценить степень преобладающего порядка, хотя в принципе это возможно. Однако в совокупности с другой информацией, особенно получаемой при физических измерениях в тех же жидкостях, термодинамические свойства могут дать почти законченную картину характеристик связи жидкого металлического сплава, хотя в настоящее время результаты не могут не считаться до некоторой степени двусмысленными. В действительности полученная таким путем информация не более двусмысленна, чем информация, полученная из прямых структурных измерений; эти два пути подхода следует рассматривать как дополнение одного к другому. [25]

Встречается в природе в виде сульфида HgS. При комнатной температуре является металлической жидкостью серебристо-белого цвета, которая характеризуется большим коэффициентом теплового расширения и значительным давлением паров. Пары ртути очень ядовиты. Один кубический метр воздуха, насыщенного парами ртути, при 20 С содержит 0 014 г ртути. [26]

Предлагается математическая модель описания теплового движения в металлических жидкостях, исходя из которой вводится представление о существовании в жидких металлах коллективных возбуждений. Установлена связь свойств симметрии среды металлических жидкостей с двумя ветвями спектра коллективных движений в них, и предсказывается существование в жидких металлах областей возбуждения, размер которых зависит от температуры. Построены интерполяционные уравнения состояния жидких металлов для областей высоких температур, с помощью которых рассчитана теплоемкость ряда жидких металлов. [27]

Зависимость давления паров ртути, кадмия и, цинка от температуры. [28]

Ртуть встречается в природе в виде сульфида HgS. При комнатной температуре ртуть является металлической жидкостью серебристо-белого цвета, которая характеризуется большим коэффициентом теплового расширения и значительным давлением паров. [29]

Между 1535 и 1524 С твердое железо находится в равновесии с жидким металлом и газовой фазой. При 1534 С твердое железо, металлическая жидкость и жидкие окислы сосуществуют с газовой фазой. Между 1534 и 1371 С жидкие окислы находятся в равновесии с железом и газовой фазой. В температурном интервале 1371 и 560 С вюстит находится в равновесии с железом и ниже 560 С магнетит сосуществует с железом. С другой стороны, изменения парциального давления кислорода в течение процесса кристаллизации определяются пересечением изобар 02 и пограничной кривой, вдоль которой железо является одной из равновесных фаз. [30]

Страницы: 1 2 3 4