Завихренность
Cтраница 2
Генерацию завихренности в задачах обтекания тел с отрывом на острой кромке учесть легко: в соответствии с теоремой Кельвина ( см. пп. Это условие дает уравнение для определения завихренности, сходящей с тела в поток. [16]
Распределение завихренности в виде тора хорошо известно в механике жидкости как вихревое кольцо. Оно индуцирует на оси тора чисто поступательное движение, которое реализуется в данном случае из середины цилиндра к вращающимся торцам. Конечно, деформация вихревых трубок от чисто тороидальной формы и винтообразный характер составляющих их вихревых нитей искажают картину течения но сравнению с полем течения, индуцированным вихревым кольцом ( ни. [17]
Источники завихренности на стенке должны фигурировать в модели осредненных отрывных течений, иначе движение будет потенциальным. Речь идет, разумеется, не о вязких источниках, которые всегда есть, но слабы, а об источниках завихренности в точках отрыва, интенсивность которых должна быть определена из условия самосогласования задачи: разветвление потока в каждой точке отрыва. [18]
Струна завихренности во многом подобна вихревым нитям в сверхпроводнике, жидком гелии и хиггсовом вакууме. [19]
Распространение завихренности в условиях турбулентного движения определяется исключительно особенностями этого движения; поэтому подобное рассмотрение может дать весьма полную информацию о свойствах пристенной турбулентности. В частности, как это уже отмечалось ранее, становится возможным определить числовые значения характеристических констант турбулентности, а также по новому подойти к обоснованию исходных уравнений полуэмпирической теории турбулентности. [20]
Распространение завихренности или, что то же самое, диффузия вихря, в условиях турбулентного движения несжимаемой вязкой жидкости представляет собой достаточно трудную задачу, вследствие чего естественно начать рассмотрение с одномерного случая. Известная задача о диффузии прямолинейной вихревой нити в потоке несжимаемой жидкости не является при турбулентном движении жидкости одномерной из-за зависимости коэффициента турбулентной вязкости vj от расстояния от стенки, вследствие чего приходится ограничиться рассмотрением диффузии вихря в обтекающем бесконечную пластину турбулентном потоке. [21]
 |
Изменение завихренности и скорости жидкости в зависимости от расстояния TI от центра вихря и времени t [ штриховая линия соответствует идеальной жидкости ( v 0 ]. [22] |
Уменьшение завихренности во времени является следствием диссипации механической энергии. Таким образом, можно констатировать, что всякая завихренность, возникшая во внутренних точках жидкости, имеет тенденцию к затуханию. Как будет ясно из дальнейшего, генерирование вихрей происходит главным образом вблизи твердых поверхностей, но в толщу потока они проникают ослабленными и лишь на ограниченные расстояния от стенок. Поэтому вне области пристенного пограничного слоя течение можно рассматривать как потенциальное. [23]
Уменьшение завихренности во времени является следствием диссипации механической энергии. Таким образом, можно констатировать, что всякая завихренность, возникшая во внутренних точках жидкости, имеет тенденцию к затуханию. Как будет ясно из дальнейшего, генерирование вихрей происходит главным образом вблизи твердых поверхностей, но в толщу потока они проникают ослабленными и лишь на ограниченные расстояния от стенок. Поэтому вне области пристенного пограничного слоя течение можно рассматривать как потенциальное. [24]
Мера завихренности SB ( x - - 1 в этом случае также неограниченно возрастает, несмотря на то, что сама завихренность стремится к нулю. [25]
При ненулевой завихренности невозмущенного потока жидкости траэктории элементов жидкости вблизи поверхности частицы представляют собой слегка деформированные винтовые линии с малым шагом. Можно заключить, что только первая из указанных составляющих течения приводит к тому, что элементы жидкости приближаются к поверхности частицы, а затем удаляются от нее, давая основной вклад ( в главном приближении по числу Пекле) в скорость массопереноса. Аналогичные рассуждения показывают, что в случае, когда невозмущенное ноле течения представляет собой суперпозицию поступательного потока и вращения жидкости как твердого тела, основной вклад в скорость массопереноса дает составляющая скорости потока, направленная вдоль вектора вихря. [26]
Они описывают завихренность в потоке, несущем прямые противоположно направленные силовые линии в длинный тонкий вихревой токовый слой с вязким и магнитным пограничными слоями. Ширины пограничных слоев адаптируются к различным типам и различной величине потока, который при достаточно большой завихренности может иметь ячеистую структуру. [27]
Неограниченный рост завихренность, т.е. производных от компонент вектора скорости демонстрирует плохую прогнозируемость нестационарных вихревых течений. Построим пример течения, для которого весьма просто вычисляются пространственные моменты ( корреляционные функции), характеризующие в некотором смысле степень упорядоченности ( или наоборот неупорядоченность) нестационарного потока. [28]
Ротор характеризует завихренность поля а в данной точке. [29]
Сглаженные профили завихренности и азимутальной скорости получены Hopfinger, van Heijst [1993] при численном исследовании неустойчивости монополярных вихрей. [30]
Страницы: 1 2 3 4