Конфайнмент

Cтраница 2

При обсуждении физических механизмов конфайнмента наряду с различными формами упорядочения КХД вакуума рассматривается и противоположная возможность, отвечающая его стохастическим свойствам. В данной статье обсуждаются иные, менее формальные аспекты возможной связи стохастичности и конфайнмента. [16]

В случае теории с конфайнментом, а таковой должна быть теория сильных взаимодействий, выбор менее очевиден. В непертурбативном анализе чисто калибровочной теории без фермионов часто выбирается коэффициент пропорциональности К, фигурирующий в законе площадей для вильсоновской петли и совпадающий с коэффициентом перед линейно растущим членом в потенциале взаимодействия между двумя статическими источниками с квантовыми числами кварков. [17]

Как мы видели, явление конфайнмента в решеточной теории естественно возникает в пределе сильной связи. В то же время наличие непрерывного предела с асимптотической свободой связано с пределом слабой связи. [18]

В противоположность этому в фазе конфайнмента массивных кварков мы должны получить энергетический спектр массивных глюболлов и связанных состояний кварков. Таким образом, массовая щель является параметром порядка, который должен обращаться в нуль в одной фазе и быть отличным от нуля в другой. На языке статистической механики массовая щель представляет собой обратную корреляционную длину. В статистической системе среднее от двух разделенных локальных операторов должно выявлять в общем случае корреляцию между этими операторами, которая должна ослабевать с увеличением расстояния между ними. [19]

Кройц, 1979), что конфайнмент кварков, имеющий место в области сильной связи, остается и при уменьшении шага решетки; проводились вычисления зависимости потенциала между тяжелыми кварками от расстояния между ними, значения масштабного массового параметра КХД, спектра масс глюболов с разл. Особое место занимают вычисления в КХД при конечной темп-ре, где были рассчитаны значение темп-ры ( ок, 2 5 - 1012К), при к-рой конфайнмент исчезает и происходит фазовый переход от адро-нов к кеарк-глюонной плсзме, температурная зависимость плотности энергии системы и ее кол-во, поглощаемое при фазовом переходе, а также значение темп-ры, при к-рой разрушается кварковый конденсат. [20]

Несмотря на это и в такой среде возникает конфайнмент. Для выявления его механизма полезно начать с точно решаемой плоской задачи о двух зарядах в двумерной УС. [21]

Пока не существует последовательной теории пленения кварков ( конфайнмента), основным аргументом против существования свободных дробнозаряженных кварков является отсутствие их в окружающем нас веществе. Дело в том, что в рамках теории горячей Вселенной можно оценить ожидаемую концентрацию реликтовых кварков, и она оказывается очень большой, существенно выше тех верхних пределов, которые дают опыты по поискам кварков. Ниже показано, как делаются указанные оценки. [22]

Сказанное, казалось бы, полностью исключает возможность конфайнмента: на расстоянии, большем го, заряды вообще не взаимодействуют друг с другом. Однако, на самом деле разноименные заряды связывает не зависящая от расстояния сила притяжения. В этом убеждает теорема Гаусса применительно к эквипотенциальным поверхностям Л и Б ( рис. 1), которые имеют одинаковую площадь и на которых D DQ. Ввиду неравенства ( 1) нужный дефицит потока 4тг ф нельзя получить без изменения направления силовых линий внутри трубки Т на обратное. В итоге возникает 180-и градусный домен площадью сечения Зтгг2, соединяющий заряд с одноименной ему обкладкой. [23]

Чтобы в электродинамике, сформулированной на решетке, не было конфайнмента, в этой модели должен быть фазовый переход к фотонной фазе ( фазе деконфайнмента) в области слабой связи. Гут [91] строго доказал существование такого перехода. [24]

Тем не менее интуитивное чувство, что инстантоны должны порождать тенденцию к конфайнменту, не является неправильным. В самом деле, в моделях с малым числом пространственных измерений может быть показано, что инстантоны осуществляют конфайнмент в том смысле, что они порождают притягивающую энергию взаимодействия, которая продолжает расти с расстоянием. Мы приведем первый пример, поскольку он проще и большая часть черновой работы уже проделана в разд. [25]

Обладает ли сильно связанная 30 ( 3) - решеточная калибровочная теория конфайнментом в смысле наличия массовой щели. [26]

В стандартной квантовой теории поля ( например, QCD) известны явления ( например, конфайнмент), которые не могут быть объяснены в рамках пертурбативного рассеяния кварков и леп-тонов. [27]

Первоочередная теоретическая проблема, связанная с кварками и глюонами, - объяснение их удержания ( конфайнмента) или, точнее, удержание цвета, степени свободы, отвечающей за сильные взаимодействия. Природа этой силы такова, что она эффективно уменьшается на малых расстояниях. Это свойство асимптотической свободы теоретически понятно. [28]

Использование массовой щели в качестве параметра порядка сильно затруднено в том случае, когда адронный спектр в фазе конфайнмента содержит без массовые частицы. Это не просто академическое замечание, поскольку такая ситуация ожидается в случае нулевых голых масс кварков. [29]

Модуль коэффициента отражения R ( E для потенциалов с ССНС-состо-янием на полуоси 0 х оо при энергии ЕССНС 10 с резонансной непроницаемостью в этой точке для волн на всей оси. При увеличении спектрального весового параметра ССНС-состояния с, ширина резонанса в. R (. E вблизи ЕССНС Ю становится больше. Для с - 0 эта ширина стремится к нулю. штриховая линия соответствует предельному пику в R ( E. [30]

Страницы: 1 2 3 4