Крыло - бесконечный размах
Cтраница 2
Этот случай соответствует крылу бесконечного размаха. Будем предполагать профиль крыла симметричным, - крыло, создающее подъемную силу, рассмотрено в дальнейшем. [16]
Здесь Соо соответствует крылу бесконечного размаха, а Ас определяет концевой эффект. [17]
Решив задачу о крыле бесконечного размаха, Чаплыгин отмечал необходимость и важность решения задачи о крыле конечного размаха и при этом полагал, что крыло конечного размаха может быть моделировано вихревой схемой в виде П - образного вихря. [18]
Наряду с разработкой теории крыла бесконечного размаха почти одновременно были предприняты шаги для построения методов расчета обтекания крыла конечного размаха. [19]
Сначала представим себе отрезок крыла бесконечного размаха; подъемная сила возникает вследствие увеличения давления на нижней стороне и уменьшения давления на верхней стороне ( фиг. [20]
При рассмотрении плоского обтекания цилиндрического крыла бесконечного размаха уже указывалось, что образующиеся в результате взаимодействия крыла с потоком вихри могут быть заменены одним присоединенным вихрем, обусловливающим наличие подъемной силы крыла. Этот присоединенный вихрь, в согласии с классической теоремой Гельмгольца, не может начинаться или заканчиваться в жидкости. Совпадая по направлению с осью крыла бесконечного размаха, присоединенный вихрь приходит из бесконечности и в бесконечность же уходит. Интенсивность присоединенного вихря одинакова вдоль размаха цилиндрического крыла, одинаковы и циркуляция скорости по контуру, охватывающему любое сечение крыла, и подъемная сила единицы длины крыла. [21]
При рассмотрении плоского обтекания цилиндрического крыла бесконечного размаха уже указывалось, что за счет внутреннего трения, развивающегося в тонком пограничном слое, образуются вихри, совокупность которых, по идее Жуковского, может быть заменена одним присоединенным вихрем, обусловливающим наличие подъемной силы крыла. Этот присоединенный вихрь, в согласии с классической теоремой Гельмгольца, не может начинаться или заканчиваться в жидкости. [22]
При рассмотрении плоского обтекания цилиндрического крыла бесконечного размаха уже указывалось, что за счет внутреннего трения, развивающегося в тонком пограничном слое, образуются вихри, совокупность которых, по идее Жуковского, может быть заменена одним присоединенным вихрем, обусловливающим наличие подъемной силы крыла. Этот присоединенный вихрь, в согласии с классической теоремой Гельмгольца, не может начинаться или заканчиваться в жидкости. Совпадая по направлению с осью крыла бесконечного размаха, присоединенный вихрь приходит из бесконечности и в бесконечность же уходит. Интенсивность присоединенного вихря одинакова вдоль размаха цилиндрического крыла, одинаковы и циркуляция скорости по контуру, охватывающему любое сечение крыла, и подъемная сила единицы длины крыла. [23]
Для задачи подъемной силы, касающейся крыла бесконечного размаха постоянного профиля, мы допускаем, что течение вокруг крыла является безвихревым. Тогда вычисление подъемной силы сводится к определению величины циркуляции как функции скорости и функции формы профиля крыла. [24]
Таким образом были заложены основы аэродинамики крыла бесконечного размаха. Почти одновременно с разработкой этой теории были предприняты исследования в теории крыла конечного размаха. В 1910 г. Чаплыгин предложил вихревую схему крыла, а в 1913 г. на основе замены крыла П - образным вихрем дал метод расчета индуктивного сопротивления крыла. Прандтлем, опубликовавшим теорию несущей линии [44], пригодную для расчета индуктивного сопротивления крыла достаточно большого удлинения. [25]
Отсюда заключаем, что волновое сопротивление крыла бесконечного размаха постоянного сечения равно нулю, если угол скольжения достигает такой величины, что составляющая скорости, нормальная к кромке крыла, будет дозвуковой. [26]
Очевидно, что если бы мы имели крыло бесконечного размаха и поток подходил к крылу перпендикулярно размаху ( см. фиг. [27]
Здесь CD, есть коэффициент волнового сопротивления крыла бесконечного размаха того же сечения, а - удлинение. [28]
 |
К расчету трехмерного пограничного слоя на поверхности тела с осевой симметрией. [29] |
К числу рассмотренных задач относится также обтекание цилиндрического крыла бесконечного размаха со скольжением ( рис. 68) в случае ламинарного пограничного слоя. [30]
Страницы: 1 2 3 4