Cтраница 3
При рассмотрении обтекания профилей был установлен постулат Чаплыгина - Жуковского и получена формула для подъемной силы. Теперь нужно построить теорию обтекания крыла конечного размаха. [31]
Основоположниками теории обтекания аэродинамического профиля идеальной жидкостью являются выдающиеся русские ученые Н. Е. Жуковский и С. А. Чаплыгин - создатели Центрального аэро-гидродинамиче-ского института ( ЦАГИ), где были сосредоточены главные усилия по развитию механики жидкости и газа в Советском Союзе, начиная с 1918 г. Являясь сотрудниками ЦАГИ, авторы сознают, что они, быть может, невольно уделили в данном обзоре больше внимания исследованиям, выполненным в этом институте. [32]
К расчету обтекания профиля крыла в закритической области по методу Каменкова. [33]
Особенность расчета обтекания профиля крыла диссоциирующим потоком заключается в том, что ряд параметров обтекания определяется с помощью соответствующих таблиц или графиков. Это приводит к необходимости воспользоваться при расчетах такого обтекания методом последовательных приближений. [34]
Задача об обтекании профиля произвольной формы решается до конца, если известно конформное преобразование внешности этого профиля на внешность круга. Однако отыскание такого конформного преобразования в явном виде для профиля произвольной формы представляет большие трудности. Поэтому в настоящее время существуют приближенные методы решения задачи обтека-1 ния крыловых профилей произвольной формы. [35]
Образование установившегося режима обтекания профиля с некоторой величиной присоединенного вихря требует затраты энергии на возникновение начальных вихрей. Дальнейший процесс обтекания профиля установившимся потоком идеальной жидкости происходит без затраты энергии. [36]
Последовательная смена режимов обтекания профиля при переходе скорости набегающего потока от дозвуковой к сверхзвуковой наблюдается и при симметричном обтекании тел вращения. При этом вследствие того, что стесняющее действие тела вращения при той же форме его меридианного сечения, что и у профиля, проявляется слабее ( поток имеет возможность растекаться от оси тела во все стороны), нижнее критическое число Маха для тела вращения будет большим, а верхнее критическое число Маха ( если оно существует) - меньшим, чем для профиля. [37]
Рассмотрим частный случай обтекания профиля с прямолинейными отрезками О А и AF, когда течение за присоединенной ударной волной сверхзвуковое. [38]
Рассмотренная схема расчета обтекания профиля, составленного из прямолинейных отрезков, дает возможность достаточно точно определить давление вдоль каждого из прямолинейных участков профиля, а следовательно, подсчитать и силовог воздействие на профиль сверхзвукового потока. Приведенная схема расчета принципиально не изменится, если ее применить к профилю, изображенному на фиг. [39]
При определенных условиях обтекания профилей и упругих свойствах материала возникают самовозбуждающиеся колебания лопаток. [40]
Во-первых, при обтекании профилей реальной жидкостью всегда имеется небольшая зона отрыва потока вблизи выходных кромок, образующаяся вследствие утолщения пограничного слоя. При небольших положительных углах атаки зона отрыва невелика и располагается на тыльной стороне профилей. Течение в этом случае неустойчиво, и отрыв потока происходит периодически. Далее некоторое время профили обтекаются без отрыва ( рис. 5.2, в), а затем толщина пограничного слоя снова возрастает, возникающая небольшая зона отрыва ( рис. 5.2, г) увеличивается до тех пор, пока набегающий поток снова сдует ее. При увеличении угла атаки до in, соответствующего границе пульсаций, точка отрыва А почти не изменяет своего положения и находится вблизи выходной кромки. Затем, начиная с некоторого угла атаки iin, точка А быстро перемещается в сторону входной кромки. Изменение во времени характера обтекания профилей вызывает соответствующее изменение распределения по лопасти действующих на нее сил и напряжений. Величина пульсаций ( и напряжений) возрастает с увеличением угла атаки, однако резкое увеличение пульсаций начинается лишь с iin, когда точка отрыва перемещается, вызывая увеличение вихревой области. [41]
Как и при обтекании профиля, разделим общую задачу на две: задачу об обтекании симметричного относительно плоскости у 0 крыла ненулевой толщины и задачу об обтекании бесконечно тонкого изогнутого крыла. [42]
Во-первых, при обтекании профилей реальной жидкостью всегда имеется небольшая зона отрыва потока вблизи выходных кромок, образующаяся вследствие утолщения пограничного слоя. При небольших положительных углах атаки зона отрыва невелика и располагается на тыльной сторон профилей. Течение в этом случае неустойчиво, и отрыв потока происходит периодически. Далее некоторое время профили обтекаются без отрыва ( рис. 5.2, в), а затем толщина пограничного слоя снова возрастает, возникающая небольшая зона отрыва ( рис. 5.2, г) увеличивается до тех пор, пока набегающий поток снова сдует ее. При увеличении угла атаки до ia, соответствующего границе пульсаций, точка отрыва А почти не изменяет своего положения и находится вблизи выходной кромки. Затем, начиная с некоторого угла атаки iia, точка А быстро перемещается в сторону входной кромки. Изменение во времени характера обтекания профилей вызывает соответствующее изменение распределения по лопасти действующих на нее сил и напряжений. Величина пульсаций ( и напряжений) возрастает с увеличением угла атаки, однако резкое увеличение пульсаций начинается лишь с iin, когда точка отрыва перемещается, вызывая увеличение вихревой области. [43]
Так, при обтекании профиля сложной формы могут оказаться правдоподобными совершенно различные конфигурации М - области, характеризуемые положениями звуковых точек на профиле. Более того, вполне возможно образование внутри М - области сверхзвуковых подобластей, что приводит к необходимости рассмотрения задачи на многолистной римановой поверхности в плоскости годографа. Таким образом, прямая задача обтекания профиля чрезвычайно сложна даже при указанном упрощенном подходе. Существенное упрощение получается при исследовании задачи методами теории возмущений, когда рассматривается класс решений, близких к некоторому известному решению; в плоскости годографа формулируется линейная краевая задача в области, определяемой заданным решением. [44]
Нелинейная задача о иеустанопившемся обтекании произвольного профиля со свободно деформирующимся вихревым следом / / Учение записки ЦЛГИ. [45]