Поток - идеальная жидкость
Cтраница 2
Возмущение, вызываемое телом в потоке идеальной жидкости, выражается только искривлением линий тока при обтекании контура тела. Сам контур тела является линией тока. Такое возмущение может быть названо возмущением формы. В потоке вязкой жидкости на возмущения формы накладываются возмущения, вызываемые вязкостью. В случае плохо обтекаемой формы тела вязкие возмущения существенно нарушают всю картину движения жидкости. При хорошо обтекаемой форме тела с плавными обводами вязкие возмущения почти не нарушают внешней картины течения, хотя динамическая сущность движения идеальной и вязкой жидкостей остается принципиально различной. В этом случае при больших значениях Re вязкие возмущения ограничены слоем незначительной толщины у поверхности контура - пограничным слоем - и спутной струей - гидродинамическим следом за телом. Гидродинамические потери в потоке сосредоточиваются преимущественно в пограничном слое и гидродинамическом следе. Основное же движение жидкости во внешнем потоке происходит почти без рассеяния механической энергии. Вихри, сбегающие с поверхности обтекаемого тела и располагающиеся в гидродинамическом следе, постепенно затухают, вследствие действия сил вязкости, и их кинетическая энергия переходит в тепловую. В лопастных, машинах вообще, и в частности в насосах, движение жидкости всегда происходит при больших значениях Re, а элементам проточной части придается по возможности обтекаемая форма. Поэтому можно считать, что причинами возникновения потерь всегда являются процессы, происходящие в пограничном слое. При достаточно густых решетках лопастей в рабочих колесах и значительной протяженности каналов проточной части корпуса пограничные слои, сходящие с обтекаемых лопастей в форме гидродинамических следов, сливаются вместе и образуют общий завихренный поток. Пути сокращения гидравлических потерь в лопастных машинах должны основываться на анализе физических явлений у стенок, к рассмотрению которых мы и перейдем. [16]
Все перечисленные аналогии относятся к изучению потоков идеальной жидкости. Для изучения сил трения при движении вязкой жидкости вдоль стенки применяют тепловую и диффузионную аналогии. Основанием для применения их служит общность уравнений переноса количества движения, тепла и вещества. [17]
Полученное уравнение называется уравнением Бер-нулли для потока идеальной жидкости. [18]
Данные, полученные в результате расчета потока идеальной жидкости, требуют опытной корректировки. Лоэтому учет влияния конечного числа лопастей на напор насоса на основе приближенного теоретического анализа ( с последующей корректировкой по данным опыта) является технически вполне обоснованным. [19]
Единственный случай, когда действие равномерного) потока идеальной жидкости на погруженное в него тело дает результирующую силу, есть случай плоского контура с циркуляцией вокруг него. [20]
 |
Визуализация линий тока в жидкости, к уравнению. [21] |
Рассмотрим возможность моделирования процессов двухмерной стационарной теплопроводности безвихревым потоком идеальной жидкости. [22]
 |
Визуализация липни тока в жидкости. к уравнению. [23] |
Рассмотрим возможность моделирования процессов двумерной стационарной теплопроводности безвихревым потоком идеальной жидкости. [24]
Из (2.23) следует, что полная удельная энергия потока идеальной жидкости остается постоянной в любом его сечении. [25]
Для вычисления критерия Я необходимо найти уравнение для потока идеальной жидкости в рассматриваемом канале. Эта задача для плоских каналов решается с помощью конформных отображений или путем электростатического моделирования процесса в электролитической ванне. Обозначим через ш ф п) комплексный потенциал, а через zx yi - комплексную координату точки на плоскости. [26]
Уравнение ( 30) есть уравнение Бернулли для потока идеальной жидкости. Оно связывает удельную энергию потока в двух сечениях. Полная удельная энергия потока в любом сечении характеризуется суммой трех слагаемых. Первое слагаемое характеризует удельную потенциальную энергию давления, второе - удельную кинетическую энергию и третье определяет удельную энергию положения рассматриваемого сечения потока жидкости в поле земного притяжения. [27]
Согласно физическому смыслу уравнения Бернулли, полная механическая энергия потока идеальной жидкости сохраняет свое значение в направлении движения. [28]
Обсудите инвариантные относительно растяжений решения двумерных уравнений Эйлера для потока идеальной жидкости. Редуцированные уравнения, насколько мне известно, не разрешимы в явном виде. [29]
Формулы (2.14) и (2.18) дают представление о теоретическом взаимодействии потока идеальной жидкости с лопатками турбины без учета потерь энергии. Однако эти формулы важны для теоретического анализа внутренних возможностей различных турбин при их выборе и расчете основных параметров. Как видно из формул момента и мощности, большое значение имеют конструктивные углы, определяющие соотношения между различными скоростями треугольника скоростей решетки турбины. [30]
Страницы: 1 2 3 4