Поток - идеальная жидкость
Cтраница 3
Найденное поле скоростей (5.18) дает возможность определить необходимое условие цилиндричности потока идеальной жидкости в трубе. [32]
Как видно непосредственно из последней формулы, главный вектор сил давления потока идеальной жидкости на поверхность сферы будет равен нулю. В этом заключается частный случай известного парадокса Далам-бера, о котором уже была речь в гл. В рассмотренном только что случае сферы этот парадокс следует из соображений симметрии распределения дав - - S - ления по поверхности сферы, однако - - парадокс верен и в общем случае. [33]
Для уяснения явления полезно рассмотреть тонкую пластинку, поставленную на пути потока идеальной жидкости. [34]
Для уяснения явления полезно рассмотреть тонкую пластинку, поставленную на пути потока идеальной жидкости. Если же пластинка поставлена наклонно к потоку ( рис. 276, в), то критические точки / d и / С2 занимают промежуточные положения между центром пластинки и ее краями. Скорость течения по-прежнему максимальна на краях пластинки. [35]
Как видно непосредственно из последней формулы, главный вектор сил давления потока идеальной жидкости на поверхность сферы будет равен нулю. Сфера не оказывает сопротивления набегающему на нее однородному на бесконечности потоку, или, иначе, сфера при своем равномерном движении в идеальной жидкости не испытывает сопротивления. В этом заключается частный случай известного парадокса Даламбера, о котором уже была речь во введении и в гл. В рассмотренном только что случае сферы этот парадокс следует из соображений симметрии распределения давления по поверхности сферы, однако парадокс верен и в общем случае. [36]
Оценим возможность существования каждой из этих сил в случае обтекания тела плоскопараллельным потоком идеальной жидкости. Применим для этого случая теорему импульсов, согласно которой изменение вектора количества движения массы жидкости равно импульсу равнодействующей сил, приложенных к этой массе. [37]
Например, закон распределения напряжений при растяжении стержней математически тождественен закону распределения скоростей потока идеальной жидкости при установившемся движении - в русле, геометрически подобном очертанию растягиваемого стержня. Совпадение указанных законов обусловлено тем, что дифференциальные уравнения силовых линий при растяжении тождественны уравнениям линий тока жидкости. На этом принципе основан метод гидродинамической аналогии. [38]
Поле скоростей реальной жидкости во внешнем потоке достаточно хорошо совпадает с полем скоростей потока идеальной жидкости в тех же граничных условиях. Пограничный слой за обтекаемым профилем переходит в аэродинамический след. На рис. 30 толщина пограничного слоя 6 показана утрированно. В обычных для гидромашин условиях толщина б у задней кромки профиля составляет около 1 % от размера хорды. [39]
ПРИСОЕДИНЕННЫЙ ВИХРЬ - условный вихрь, к-рый считается неподвижно связанным с телом, обтекаемым потоком идеальной жидкости или газа, и заменяет по величине циркуляции скорости ту дейст-вит. [40]
Поскольку сечения потока были выбраны произвольно, можно заключить, что полная удельная энергия потока идеальной жидкости будет оставаться постоянной в любом его сечении. [41]
Выражение ( 5 12) получено на основе уравнения теплопередачи к бесконечному цилиндру из потока идеальной жидкости. [42]
Как видно непосредственно из последней формулы, в силу симметрии главный вектор сил давления потока идеальной жидкости на оверхность сферы будет равен нулю. Сфера при своем равномерном Движении в идеальной жидкости не испытывает со стороны последней никакого сопротивления. В этом заключается частный случай известного парадокса Даламбера, о котором уже была речь во введении и в гл. [43]
Хотя природа возникновения кармановых дорожек кроется в вязкости жидкости, они могут моделироваться и в потоке идеальной жидкости. [44]
 |
Схема ротора приемного аре-обрааователя турбинного расходомера. [45] |
Страницы: 1 2 3 4