Квазиравновесный процесс

Cтраница 2

Установленная закономерность позволяет построить основы иерархической термодинамики, или макротермодинамики ( гетыерогенных систем), которая объединяет методы классической термодинамики - термостатики и макрокинетики сравнительно медленных, квазиравновесных процессов. [16]

Переход от биосистем, являющихся открытыми, к эволюции сложных систем в виде неорганических материалов при внешнем воздействии, связан с большими трудностями, т.к. традиционное материаловедение базируется на классической термодинамике равновесных и квазиравновесных процессов, а принципы синергетики определяют эволюцию систем в сугубо неравновесных условиях. [17]

Но изотермичность при сжатии газа предполагает теплообмен частицы с окружающей средой, поэтому в рамках схемьв невязкого газа более разумно предположить адиабатичность изменения состояния газа в звуковых волнах или изоэнтропич-ность при квазиравновесном процессе. В этом предположении, в частности, для совершенного газа из уравнения изоэнтропы pfr ( s) QT следует известная формула а2 ( dp / dp) si p / Q, которая хорошо согласуется с опытом. [18]

Предполагаемое увеличение сопротивления росту трещины ( кратное fcf в зависимости от половины длины трещины а при повторном нагружении с переменной амплитудой. [19]

Из уравнения ( 49) видно, что чем больше приращение длины трещины Да, тем больше сопротивление дальнейшему росту трещины. Поскольку распространение трещины при повторном нагружении описывается квазиравновесным процессом удлинения трещины, то увеличение сопротивления росту трещины в таких композитах должно возрастать с увеличением числа циклов нагружения. [20]

Изохорический процесс в р-и-диаграмме. [21]

В технической термодинамике изучаются равновесные процессы, которые описываются уравнением состояния и могут изображаться графически. В природе не существует равновесных процессов, но существуют квазиравновесные процессы, близкие к равновесному. [22]

В этом смысле непрерывные процессы, происходящие в частице среды, называются равновесными. В принципе такой выбор AV возможен и в эксперименте для квазиравновесных процессов. [23]

Все это вместе взятое позволяет реализовать препаративный процесс выделения макромолекулярных веществ, в том числе белков и, в частности, ферментов, в режиме, приближенном к квазиравновесному. В то же время возникает задача строгой количественной оценки режимов реализации квазиравновесных процессов. [24]

Согласно этому принципу состояние неравновесной системы характеризуется локальными термодинамическими потенциалами, которые зависят от координаты времени только через характеристические термодинамические параметры, причем для всех термодинамических величин справедливы уравнения классической термодинамики. Это позволяет базировать рассмотрение неравновесных открытых систем на анализе термодинамической самоорганизации структур, в которых локализован некий квазиравновесный процесс. В этом случае эволюция системы представляется как ее переход через ряд термодинамических квазиравновесных состояний, а зависимость состояний системы от времени описывается с помощью параметров, контролирующих наиболее медленный процесс. [25]

Согласно этому принципу, состояние неравновесной системы характеризуется локальными термодинамическими потенциалами, которые зависят от координаты времени только через характеристические термодинамические параметры, причем для всех термодинамических величин справедливы уравнения классической термо динамики. Это позволяет базировать рассмотрение неравновесных открытых систем на анализе термодинамической самоорганизации структур, в которых локализован некий квазиравновесный процесс. В этом случае эволюция системы представляется как ее переход через ряд термодинамических квазиравновесных состояний, а зависимость состояний системы от времени описывается с помощью параметров, контролирующих наиболее медленный процесс. [26]

В настоящем параграфе заложена концепция фрактального материаловедения, научной базой которой являются принципы создания фрактальной структуры путем управления обратными связями, закладываемыми при легировании в электронный спектр сплава. Введены представления о связи степени устойчивости структуры сплава под напряжением с типом лидера-дефекта, контролирующего механизм диссипации энергии на стадии квазиравновесного процесса деформации. [27]

При этом сдвиговая вязкость т / рса настолько велика, что практически не сказываются микроскопические флуктуации потенциального рельефа, который можно считать неизменным. Кроме колебаний атомы совершают флуктуацион-ные перескоки через барьеры, которые отвечают процессу диффузии, характеризуемому временем rd - TD exp Um / T, где Um - высота барьера, Т - температура. Характерное время t квазиравновесного процесса удовлетворяет условию t / rd - ( t / TD) exp - Um / T 1, обеспечивающему диффузионный массоперенос. [28]

Очевидно, что мы не можем сопоставить этот самопроизвольный переход с элементом равновесного процесса, так как в последнем случае все проходимые системой состояния являются равновес-ными. С другой стороны, чтобы иметь возможность применять в подобных весьма важных случаях уравнения термодинамики, переход системы из одного неравновесного состояния в другое неравновесное состояние мы непременно должны каким-то образом свести к совокупности равновесных процессов. Введем новое принципиально важное понятие о квазиравновесном процессе. [29]

В изолированных системах такие процессы развиваются в направлении максимума энтропии S. Медленное изменение внешних условий, например понижение температуры, означает слабое постоянное отклонение системы от положения равновесия. При этом ее поведение описывается методами термодинамики квазиравновесных процессов, отыскиваются обычно минимумы соответствующих термодинамических потенциалов. В этом случае в системе возможны равновесные фазовые переходы. [30]

Страницы: 1 2 3