Cтраница 3
Метод томографии квантового состояния основан на обратном преобразовании Радона. [31]
Возможность сохранения квантовых состояний во враждебном окружении может оказаться весьма полезной при выполнении квантовых вычислений. Схема телепортации может обеспечить связь между квантовыми компьютерами. [32]
Графически энергию квантовых состояний и квантовые переходы электронов можно изобразить с помощью схемы уровней энергии, как это показано на рис. 1 для электрона атома водорода. На схеме горизонтальные линии проведены на высотах, пропорциональных значениям энергии электрона в атоме, вертикальные указывают на возможные квантовые переходы. [33]
Каждое из квантовых состояний с п 2, являющихся первично возбужденными состояниями с равными величинами энергии, характеризуется наличием одной узловой поверхности. CocTOHHiie характеризуется сферической симметрией и узловой поверхностью сферической формы, в то время как три 2р - состояпия, отличающиеся друг от друга лишь ориентацией во взаимно перпендикулярных направлениях, характеризуются аксиальной симметрией и плоскими узловыми поверхностями. Девять квантовых состояний с и 3 являются вторично возбужденными состояниями с равными величинами энергии; каждое из них имеет две узловые поверхности. Одно 3s - и три Зр-состояния аналогичны 2s - и 2р - состояниям, но каждое обладает дополнительной сферической узловой поверхностью. Пять Sd-состояний имеют несколько более сложные формы электронных облаков. [34]
Числа заполнения квантовых состояний при симметричных волновых функциях ничем не ограничены и могут иметь произвольные значения. [35]
Расчет числа квантовых состояний облегчается, если использовать следующий приближенный метод. [36]
Числа заполнения квантовых состояний при симметрии волновых функциях ничем не ограничены и могут иметь произвольные значения. [37]
Возможность сохранения квантовых состояний во враждебном окружении может оказаться весьма полезной при выполнении квантовых вычислений. Схема телепортации может обеспечить связь между квантовыми компьютерами. [38]
Исходя из многомодового квантового состояния ф) (22.4.21) для сигнального и холостого фотонов, покажите, что эксперимент, проиллюстрированный на рис. 22.7, приводит к интерференции, когда сигнальный и холостой фотоны детектируются в схеме совпадений, но не когда они детектируются отдельно. [39]
В каждом квантовом состоянии может находиться произвольное число фононов. [40]
Фермионы способны занимать квантовые состояния только поодиночке. В данном квантовом состоянии не могут оказаться одновременно два ( и более) одинаковых фермиона. [41]
Формула (1.43) связывает квантовые состояния с физическими величинами. [42]
В многоатомных молекулах квантовые состояния характеризуются не потенциальными кривыми, а потенциальными поверхностями, и оптический переход представляет собой переход молекулы с одной потенциальной поверхности на другую. Неустойчивым состояниям отвечают потенциальные поверхности с энергией, превышающей энергию продуктов диссоциации молекулы; оптические переходы на такие поверхности связаны со сплошными спектрами поглощения. Таким образом, и в случае многоатомных молекул сплошные спектры поглощения обозначают фотодиссоциацию молекулы. [43]
Индексы аг обозначают квантовые состояния, в которых могут находиться отдельные частицы. [44]
В многоатомных молекулах квантовые состояния характеризуются не потенциальными кривыми, а потенциальными поверхностями. Неустойчивым состояниям отвечают области потенциальных поверхностей с энергией, превышающей энергию продуктов диссоциации молекулы. [45]