Cтраница 2
Отсюда следует, что течение пластической среды между параллельными плоскостями представляет собой ее скольжение как твердого тела по тонкому прилипшему к стенкам слою этой среды. Аналогичный результат был получен Л.М. Качано-вым [50] для течения пластической среды в круглой прямой трубе. [16]
Кинематические и динамические характеристики течения пластической среды в первом приближении находятся подстановкой в соотношения ( 68), ( 74), ( 75), ( 82), ( 85) с учетом выражений ( 44), ( 45), ( 48), ( 49), ( 98), ( 99) асимптотического значения поперечного размера ZQ каждой из областей сдвигового течения среды ( 97) и последующим переходом в этих соотношениях к пределу при стремлении числа Сен-Венана S к бесконечности. [17]
Предположим, что условие текучести идеальной пластической среды представляет собой уравнение гладкой поверхности в пространстве напряжений с однозначно определенной внешней нормалью в любой точке. [18]
Эти результаты могут быть распространены на идеально пластические среды, условия текучести которых зависят от первого инварианта тензора напряжений. [19]
Такая задача возникает при исследовании деформации пластических сред с включающимися и выключающимися связями. [20]
Развитие теории вдавливания жестких тел в пластическую среду встречает ряд характерных трудностей, связанных с определением подвижной границы выпучившегося материала. [21]
Анализ распространения волн в двумерной сжимаемой пластической среде показал ( Г. А. Гениев, 1959, 1961), что при этом скорости распространения линий - слабых разрывов отличны от местной скорости звука. Совпадение бывает только при распространении слабых разрывов в направлении главных нормальных напряжений. Скорость распространения линий слабых разрывов в направлениях, совпадающих с нормалями к площадкам главных касательных напряжений, равна нулю. Всякая линия слабого разрыва является характеристикой. В случае установившихся движений возможно существование действительных характеристик и при дозвуковых скоростях. Ориентация направлений характеристик зависит как от направления и величины модуля вектора скорости, так и от ориентации главных осей напряжений. [22]
Сен-Венаном была записана система уравнений плоского течения пластической среды, состоящая из динамических уравнений движения сплошной среды, уравнения неразрывности, введенного им условия пластичности для плоской деформации, и условия пропорциональности максимального касательного напряжения и максимальной скорости деформации сдвига. Эта система уравнений не претерпела никаких изменений до настоящего времени и используется для решения плоских задач пластической деформации. [23]
В этих рамках естественным образом определяется понятие идеально пластической среды, при построении теории которой принимаются во внимание лишь самые основные элементы макроскопической картины пластической деформации металлов. Модели идеально пластической среды играют в теории пластичности, в сущности, такую же роль, как идеальная жидкость и идеальный газ в механике жидкостей и газов. [24]
Из соотношения (2.1) следует, что для идеально пластических сред, материал которых способен приобретать необратимое изменение объема при всестороннем равномерном сжатии, вектор скорости пластической деформации не ортогонален к поверхности текучести. [25]
Предлагается обобщение подхода к построению диссипативной функции для пластических сред, изложенного в [1], на случай вязко-пластических сред. [26]
Сформулируем гипотезу: в определенном круге идеализированных свойств пластической среды при данных константах материала процесс деформирования вполне определен и характеризуется определенными экстремальными свойствами для всех возможных процессов в рамках данных свойств и констант материала. [27]
Упруговязкопласттеские среды, В упруговязкопластических средах объединяются свойства упругих, вязких и пластических сред. Подробно характеризовать эти среды здесь мы не будем. [28]
Большинство задач о вдавливании штампа и клина в пластическую среду имеет замкнутое решение, остальные задачи приводятся к комбинациям краевых задач для канонических систем уравнений. [29]
Это показывает, что действительное поле напряжений в пластической среде обращает в максимум величину скорости работы поверхностных нагрузок. Уравнение (9.11), выведенное Мизесом, является фактически основой теории пластичности; следует отметить, что пластический потенциал, введенный Мизесом, является непрерывной функцией. [30]