Cтраница 3
Так, В. Д. Клюшников ( 1958) предложил плоскую модель пластической среды, в которой, как и в теории Батдорфа - Будянского, пластическая деформация представляет собой результат сдвигов по различным образом ориентированным площадкам в данной точке тела. Вследствие, однако, большей своей простоты модель В. Д. Клюшникова более доступна для анализа связи между напряжениями и деформациями при разных путях нагружения. [31]
Квазилинейная модель, оказывается, достаточно хорошо описывает поведение пластических сред, например, металлов в состоянии пластичности. [32]
Следует отметить, что основные трудности в построении моделей идеальных пластических сред возникают при формулировке критериев пластичности для общего вида напряженного состояния. [33]
Перейдем к формулировке задачи о расширении камуфлетной полости в пористой пластической среде, объемное деформирование которой описывается уравнением состояния, приведенным в разд. [34]
Обычно в литературе термин упрочняющееся пластическое тело используется для определения пластических сред, поверхность нагружения которых изменяется в процессе изменения деформированного состояния элемента тела. [35]
В случае пространственно распределения напряжений следует рассматривать общие авнения ползучести идеально пластической среды. [36]
В предложенных к настоящему времени и используемых для расчетов конкретных моделях пластических сред с упрочнением параметры х либо вовсе отсутствуют, либо имеется только один параметр %, от которого зависит функция нагружения / и функция h в ассоциированном законе. [37]
Решением вопросов, связанных со схемой главных напряжений, занимается механика пластических сред, а вопросов, связанных со схемой главных деформаций, - металловедение. [38]
Заметим, что то же самое имеет место для аналогичной задачи идеально пластической среды. [39]
Рассмотрим, например, задачи, связанные с воздействием на металлы или пластические среды ( такие, как плотная глина) в малые промежутки времени импульсов большой величины. Здесь можно применять следующий метод, который является обобщением описанного в предыдущих пунктах. В качестве начального распределения скоростей деформации среды принимается то распределение, которое имело бы место, если среда являлась бы идеальной жидкостью. Дальнейший расчет ведется в предположении, что области среды, где скорости деформации не превосходят некоторой фиксированной заранее ( в зависимости от вязкости) постоянной с, рассматриваются как твердые тела. [40]
Некоторые важные эффекты, по существу, совсем выпадают из сферы реологии пластических сред в современном ее состоянии. К числу таких эффектов относится, например, старение и другие формы влияния изменений состава твердых растворов на макроскопические механические их свойства, хотя это влияние может быть значительным. Так, в ряде работ советских физиков-металловедов было показано, что пластическая деформация некоторых метастабильных сплавов сопровождается такими изменениями состава, в результате которых необратимо изменяется объем образца. [41]
Сен-Венана и в работе [54] привел систему уравнений, описывающих пространственное течение пластической среды. [42]
Покажем теперь, что аналогичное решение может быть построено и для сжимаемой идеально пластической среды. Под идеально пластической средой будем понимать среду, условие текучести которой зависит только от напряжений, но не зависит ни от величины уплотнения, ни от степени деформации. [43]
Ограничиваемся случаем, когда бингамовская среда по своим свойствам близка к свойствам идеально пластической среды. [44]
Ниже выводятся общие соотношения между напряженным и деформированным состояниями для произвольных изотропных идеально пластических сред, приводящие к наперед заданной зависимости пластической объемной деформации от гидростатического давления, и для которых характеристические многообразия уравнений, определяющих напряженное и деформированное состояния, совпадают между собой. [45]