Адиабатическая стенка
Cтраница 2
Ясно, что в случае, когда фазы ф [ и ф2 разделены абсолютно жесткой и неподвижной адиабатической стенкой, их состояния равновесия полностью независимы друг от друга. [16]
При учете влияния сторонних источников группы 1 и 2 на снижение теплоотводящей способности важно найти расстояние от рассчитываемого подшипника до адиабатической стенки. [17]
При учете влияния сторонних источников первой и второй групп на уменьшение теплоотводящеи способности узлов важно найти расстояние от рассчитываемого подшипника до адиабатической стенки. [18]
При учете влияния сторонних источников 2 и 3 - й групп на снижение тепло-отводящей способности узлов важно найти расстояние от рассчитываемого подшипника до адиабатической стенки. [19]
В качестве граничных условий на стенках и дне котлована, стенках труб и на прилегающей к месту аварии поверхности рельефа задаются условия, соответствующие непроницаемой неподвижной адиабатической стенке. Для вычисления кинетической энергии турбулентности, скорости ее диссипации у поверхности стенки, а также компонент скорости, направленных вдоль стенки, применяется заданная пристеночная функция. [20]
При наличии стороннего источника группы 1, условия теплоотвода которого одинаковы с условиями тепло-отвода рассчитываемого подшипника ( например, при работе обоих подшипников в стенке коробки или в качестве опор зубчатых колес близких диаметров) расстояние до адиабатической стенки находят по рис. 3.27. В табл. 3.5 даны рекомендуемые значения поправочных коэффициентов, которые следует учитывать при различных исполнениях узлов, где эксплуатируются рассчитываемый подшипник и подшипник, рассматриваемый в качестве стороннего источника. [21]
Характер теплового равновесия связан со свойствами стенок, отделяющих систему от окружающей среды и разграничивающих отдельные части системы. Адиабатические стенки не допускают изменения состояния за счет притока тепла. Изменение равновесного состояния может быть вызвано только макроскопической работой внешних сил дальнодействия ( например, сил тяжести), а также перемещением стенок. Диатермические стенки допускают теплообмен между частями системы. [22]
Температуры двух соприкасающихся источников теплоты отличаются на конечную величину. Но источники разделены адиабатической стенкой. Температуры не изменяются и не выравниваются. Переход теплоты от источника с более высокой температурой к источнику с более низкой температурой заторможен наличием адиабатической стенки. Заменим адиабатическую стенку на диатермическую: торможение устранится, температуры обоих источников теплоты нестатически сравняются. [23]
Если рассчитываемый подшипник и сторонний источник находятся на од-ном валу, то имеется такое сечение вала, где температура нагрева от работы подшипника будет равна температуре нагрева от работы стороннего источника. Это сечение будет выполнять роль адиабатической стенки, дальше которой не происходит распространение теплоты от подшипника. [25]
Рассматривая аналогию, можно сделать интересный вывод: включение сопротивления за пределами узла без внешнего соединения ( на / пример, узел 4) не оказывает влияния - на потенциал этого узла. Это значит, что температура адиабатической стенки не зависит от поглощатель-ной способности поверхности этой стенки. [26]
Специфика появляется при рассмотрении условий равновесия всей системы, причем необходимо учитывать физические свойства контактов как между отдельными фазами, так и системы с окружающими ее телами. Для этой цели вводятся важные понятия адиабатической стенки ( перегородки) и адиабатического сосуда ( оболочки), которые определяются через их свойства по отношению к понятию равновесия. [27]
Оно справедливо и при разбиении простой системы на две подсистемы посредством адиабатической стенки. [28]
Вообще говоря, термодинамическая система не определена полностью до тех пор, пока неизвестно, что делается на границах системы. Из предыдущего ясно, что любые граничные условия могут быть заменены твердыми адиабатическими стенками, окружающими систему. Следующим примером вспомогательной связи является полупроницаемая перегородка, которая пропускает молекулы одного вида, но непроницаема для молекул других видов. [29]
Для сравнения укажем, что при использовании приближения Буссинеска q 1 допустимый диапазон п несколько иной: - 0 6 п; 1 ( гл. Нижний предел при использовании обоих подходов достигается в плоском факеле или на адиабатической стенке с горизонтальным линейным источником тепла на передней кромке. Число Нуссельта выражается так же, как и ранее, лишь Or определяется несколько иначе. [30]
Страницы: 1 2 3