Адиабатическая стенка

Cтраница 3

Для сравнения укажем, что при использовании приближения Буссинеска q 1 допустимый диапазон п несколько иной: - 0 6 С п 1 ( гл. Нижний предел при использовании обоих подходов достигается в плоском факеле или на адиабатической стенке с горизонтальным линейным источником тепла на передней кромке. Число Нуссельта выражается так же, как и ранее, лишь Grx определяется несколько иначе. [31]

Если это справедливо в каждой точке границы ( включая возможную границу на бесконечности), то ясно, что такие граничные условия в общем случае совершенно нереальны, поскольку они позволяют газу оставаться в тепловом равновесии при любой заданной температуре независимо от окружающих тел. Этот факт, как правило, исключает возможность использования таких граничных условий ( адиабатических стенок), однако в частных случаях они могут применяться. [32]

Повышение безразмерной температуры на стенке по длине капилляра вследствие выделения тепла при вязком течении. [33]

Бирд [8] решил уравнение для жидкости, кривая течения которой описывается показательной функцией в случае как изотермической, так и адиабатической стенки. [34]

Температуры двух соприкасающихся источников теплоты, разделенных адиабатической стенкой, отличаются на конечную величину. Но температуры не изменяются и не выравниваются, так как переход теплоты от источника с более высокой температурой к источнику с более низкой температурой заторможен наличием адиабатической стенки. Если заменить адиабатическую стенку на диатермическую, торможение устранится и температуры обоих источников теплоты нестатически сравняются. [35]

Сторонними источниками этих групп, влияние которых следует учитывать при тепловом расчете полимерных подшипников, в первую очередь являются другие подшипниковые узлы. Если рассчитываемый подшипник и сторонний источник находятся на одном валу, то имеется такое сечение вала, в котором температура нагрева от работы рассчитываемого подшипника равна температуре нагрева от работы стороннего источника. Это сечение играет роль адиабатической стенки, дальше которой тепло от рассчитываемого подшипника не распространяется. На рис. 47, а расстояние от подшипника до этого сечения обозначено через а, а его температура - через Фа. [37]

Это соотношение, полученное нами формально из уравнения переноса радиации в предположении термодинамического равновесия, имеет фундаментальное значение в теории лучистого переноса. Важная роль этого соотношения обусловлена тем обстоятельством, что его правая часть совершенно не зависит от природы среды, а следовательно, является универсальной функцией длины волны и температуры. Для доказательства этого основополагающего факта временно отвлечемся от газовой среды и рассмотрим полость, ограниченную твердыми адиабатическими стенками, заполненную лучистой энергией, излучаемой, например, стенками полости и, в общем случае, другими телами, находящимися внутри полости. Оказывается, что при наличии термодинамического равновесия спектральная плотность излучения ек dk совершенно не зависит от природы и свойств стенок полости и тел, находящихся внутри нее. Эта особенность равновесного излучения вытекает непосредственно из второго начала термодинамики. Тогда, взяв две равновесные системы, находящиеся при одинаковой температуре, но заключающие разные тела, и установив между ними сообщение, мы бы нарушили равновесие. [38]

Рассмотрим вначале энергетические характеристики предельно неравновесных процессов, сопоставляя их с предельно равновесными. Предельно неравновесный процесс по этой причине условно может быть назван неравновесным изоэнтропийным. Таким образом, компоненты двухфазной системы меняют свое состояние независимо, как если бы они были разделены адиабатическими стенками. [39]

Расчетная область для задачи обтекания угла сжатия. [40]

Для вязкого газа это граничное условие заменяется на условие прилипания. Наряду с условием отсутствия скольжения добавляются условия на тепловой поток. Это может быть либо условием Дирихле, когда задается температура стенки, либо условием Неймана ( обычно отсутствие потока - адиабатическая стенка), либо комбинация указанных двух условий. Рассмотрим более подробно численную реализацию граничных условий. [41]

Рассмотрим теперь ту же самую полость, но заполненную излучающей, поглощающей и рассеивающей газовой средой, находящейся в тепловом равновесии со стенками полости. Очевидно, что полученное из уравнения переноса радиации соотношение (6.2) будет выполнено также и в этом случае, поскольку при его выводе предполагалось только наличие термодинамического равновесия. Так как при наличии термодинамического равновесия интенсивность не зависит от координат, то мы можем по лучу сколь угодно близко приблизиться к стенке. Следовательно, наличие адиабатической стенки никак не отразится на полученном соотношении. [42]

Для опытов используются механически изолированные устройства, которые считаются и термически изолированными, если помещенный в них термометр показывает постоянную температуру независимо от того, как изменяется температура окружающей среды. Следует также устранить электрические соединения со средой - иначе описание подобного устройства вполне может быть отнесено и к термостату. Должны быть также исключены и магнитные взаимодействия. Стенки, которые отделяют подобное устройство ( систему) от окружающей среды, носят название адиабатических стенок. Двойные стенки, из пространства между которыми выкачан воздух, являются практически почти адиабатическими. [43]

Температуры двух соприкасающихся источников теплоты отличаются на конечную величину. Но источники разделены адиабатической стенкой. Температуры не изменяются и не выравниваются. Переход теплоты от источника с более высокой температурой к источнику с более низкой температурой заторможен наличием адиабатической стенки. Заменим адиабатическую стенку на диатермическую: торможение устранится, температуры обоих источников теплоты нестатически сравняются. [44]

Страницы: 1 2 3