Cтраница 3
Для проведения его усреднения особенно удобны именно квазимаксвелловские уравнения, полученные в предыдущих параграфах и адекватно выражающие теорию гравитации Эйнштейна. Эти уравнения линейны относительно тензора гравитационной напряженности Д Хр, который мы рассматриваем теперь по аналогии с электродинамикой как микроскопическую характеристику поля. Ее среднее значение - макроскопический тензор гравитационной напряженности - мы будем обозначать тем же символом, тем более, что результаты, к которым мы сейчас придем, справедливы и в точной, неусредненной теории. [31]