Cтраница 2
Измерения ударной сжимаемости дают сведения об уравнении состояния вещества в области высоких давлений и температур, в то время как область пониженных плотностей, где происходит плавление и испарение большинства металлов, оказывается недоступной. С применением стандартной техники теплофизических измерений при нормальном давлении и температуре до - 2500 К для большого количества веществ получены сведения о теплоемкости, изотермической и адиабатической сжимаемости, температуре плавления и скачках энтропии и плотности при плавлении. До давлений - 5 ГПа к настоящему времени определены кривые плавления металлов, а до 30 ГПа - их изотермическая сжимаемость. [16]
Такое рассмотрение может быть полезным при изучении уравнения состояния вещества при больших степенях сжатия. [17]
Для этого в уравнения (2.80) и (2.78) подставляют уравнения состояния вещества. Для реальных веществ можно-воспользоваться уравнением Ван-дер - Ваальса или любым другим уравнением, а для идеального состояния - уравнением Менделеева - Клапейрона. [18]
Для этого в уравнения (2.80) и (2.78) подставляют уравнения состояния вещества. Для реальных веществ можно воспользоваться уравнением Ван-дер - Ваальса или любым другим уравнением, а для идеального состояния - уравнением Менделеева - Клапейрона. [19]
Для этого в уравнения (2.80) и (2.78) подставляют уравнения состояния вещества. Для реальных веществ можно воспользоваться уравнением Ван-дер - Ваальса или любым другим уравнением, а для идеального состояния - уравнением Менделеева - Клапейрона. [20]
Для решения многих инженерных задач требуются уравнение сжимаемости и уравнение состояния вещества. [21]
Основное количественное соотношение между параметрами этих энергетических характеристик дает уравнение состояния вещества. [22]
Последнее выражение именуется формулой Клапейрона - Менделеева, так как уравнение состояния вещества впервые дал в 1843 г. французский инженер Клапейрон, а преобразовал его для 1 кмоля газа Менделеев. [23]
С помощью модифицированной модели Хартри-Фока - Слэтера были проведены расчеты уравнения состояния вещества в широкой области температуры и плотности для ряда твердых тел, а также для разреженной и газовой плазмы. [24]
Для описания свойств веществ в гомогенной системе в паровой фазе применяют уравнение состояния вещества ( Менделеева - Клапейрона, Ван-дер - Ваальса и другие) - Процессы фазового перехода вещества из одного агрегатного состояния в другое описываются с помощью уравнения Клаузиуса - Клапейрона. [25]
Для описания свойств веществ в гомогенной системе в паровой фазе применяют уравнение состояния вещества ( Менделеева-Клапейрона, Ван-дер - Ваальса и другие) - Процессы фазового перехода вещества из одного агрегатного состояния в другое описываются с помощью уравнения Клаузиуса-Клапейрона. [26]
Для описания свойств веществ в гомогенной системе в паровой фазе применяют уравнение состояния вещества ( Менделеева - Клапейрона, Ван-дер - Ваальса и другие) - Процессы фазового перехода вещества из одного агрегатного состояния в другое описываются с помощью уравнения Клаузиуса - Клапейрона. [27]
По второму способу производные для уравнения (3.20) можно найти на основе уравнения состояния вещества. [28]
Одним из центральных вопросов теории неидеальной плазмы, и более широко - уравнения состояния вещества экстремальных параметров - является соотношение строгого описания, даваемого физической моделью, рассматривающей вещество как сильно взаимодействующую совокупность ядер и электронов, и более простую и интуитивно понятную химическую модель, оперирующую понятиями составных эффективно связанных частиц переменного состава. Заметим, что большинство из хорошо разработанных ячеечных приближений, традиционно используемых для описания экстремальных состояний вещества ( см. [21, 75]), строго говоря, не являются физической моделью, несмотря на явное использование лишь ядер и электронов. [29]
Уравнения изоэнтроп могут быть получены с помощью первого и второго законов термодинамики и уравнения состояния вещества. [30]