Хиршфельдер

Cтраница 2

Если необходимо получить решение задачи с меньшей затратой труда, чем затрата труда, необходимая для получения точного численного решения уравнений ( 92) и ( 93) ( например, такого, какое было получено Клейном при помощи разработанного им метода последовательных приближений, Хиршфельдером с сотрудниками путем непосредственного интегрирования уравнения и определения собственного значения методом проб и ошибок [29 32 33 34], Сполдингом, получившим решение путем интегрирования методом конечных разностей нестационарных дифференциальных в частных производных уравнений сохранения, которые при стремлении времени к бесконечности сводятся к приближенным формам уравнений ( 92) и ( 93) I35 ], или Адамсом и Куком, применившим метод Сполдинга к пламени гидразина [36]) х), то при получении решения уравнений пламен с цепными реакциями необходимо сделать дополнительные предположения. В соответствии с характером этих дополнительных предположений соответствующие аналитические исследования могут быть разделены на две основные группы. [16]

Методы расчета моментов инерции нелинейных многоатомных молекул более сложны. Хиршфельдер предложил метод, суть которого сводится к следующему. [17]

Хиршфельдер и Кертис, более неопределенна, так как обычное выражение для скорости химической реакции не обращается в нуль и интегрирование от границы b до границы и должно быть как-то произвольно ограничено. Хиршфельдер и Кертис определили условия на границе и, допустив существование абстрактного стабилизатора пламени; эти условия не имеют точного физического смысла в случае свободного фронта пламени в адиабатических условиях, но обладают тем достоинством, что напоминают условия вблизи кромки горелки или возле других тел, стабилизирующих пламя в газовом потоке. [18]

Согласно Хиршфельдеру, коэффициенты переноса, получаемые из теории и эксперимента, показывают, что Я / с DAp, так что избыточная энтальпия существует. Однако числовое значение избыточной энтальпии составляет только / 5 значения ( K / SU) ( Tb - Ти), которое использовали авторы в своем уравнении для минимальной энергии зажигания. [19]

Имеется русский перевод: Хиршфельдер Дж. [20]

Имеется русский перевод: Хиршфельдер Дж. [21]

Особым путем, позволяющим избежать перекрывания внутренних атомов водорода, может служить замена направленных внутрь СН-групп атомами азота. При изучении молекулярных моделей Фишера - Хиршфельдера Блуд и Ноллер [15] нашли, что 1, 6-диазоциклодекапентаен ( XVI) почти не должен быть напряженным, а некоторое отклонение от плоскостности вследствие отталкивания неподеленных пар электронов атомов азота, вероятно, не может быть достаточным для заметного влияния на сопряжение и резонанс. Они отмечают, что структура XVII может также вносить свой вклад в резонансный гибрид. [22]

Особым путем, позволяющим избежать перекрывания внутренних атомов водорода, может служить замена направленных внутрь СН-групп атомами азота. При изучении молекулярных моделей Фишера - Хиршфельдера Блуд и Ноллер [15] нашли, что 1, 6-диазоциклодекапентаен ( XVI) почти не должен быть напряженным, а некоторое отклонение от плоскостности вследствие отталкивания неподеленных пар электронов атомов азота, вероятно, не может быть достаточным для заметного влияния на сопряжение и резонанс. Они отмечают, что структура XV.II может также вносить свой вклад в резонансный гибрид. [23]

Коэффициенты орбитального разложения для обобщенной волновой функции Хиршфельдера - Линнета. [24]

Функция (3.2.9) описывает 90-градусную угловую корреляцию электронов. В табл. 3.1 представлены коэффициенты разложения для обобщенной функции Хиршфельдера - Линнета при различных межъядерных расстояниях. Нетрудно видеть, что эффекты угловой корреляции становятся более значительными по мере уменьшения межъядерного расстояния. [25]

Объемная модель структурной формулы II для димерного комплекса ацетат меди ( 1-хинолин-водород. X - атомы водорода, прикрепленные к атомам меди. [26]

Поэтому казалось бы, что вследствие необычной электронной структуры комплекс II также имеет плоское строение. Однако при построении моделей в масштабе ( модели Фишера - Тэйлора - Хиршфельдера) оказывается, что последнее предположение не оправдывается. Плоская модель может быть построена для структуры I, но е для структуры II, поскольку в последнем случае не хватает места между ионами меди для размещения атомов водорода. [27]

Имеются различные уравнения состояния, которые были предложены с целью корректирования отклонений от законов для идеального газа. Среди них имеется: уравнение ван дер Ваальса [15], уравнение Бертло 110 ], уравнение Битти - Бриджмена 117 ], уравнение Хиршфельдера [5], особенно применимое при высоких температуре и давлении, а также многие другие зависимости, являющиеся в той или иной степени эмпирическими. Применяются также и графические зависимости. [28]

Хотя нельзя ожидать, что какая-либо из этих теорий горения в газовой фазе даст возможность произвести законченный расчет горения твердого топлива, все же эти теории применимы к той части процесса горения твердого топлива, которая происходит в зоне пламени. Недавно Хиршфельдер и Кертис [ 70, 5, стр. [29]

Теоретическое изучение фронта пламени основывается на решении гидродинамических уравнений совместно с уравнениями диффузии и скорости химической реакции. Формулировка основных уравнений для случая стационарного фронта пламени принадлежит Дамкелеру [ 1; 2, стр. Более полная постановка задачи, включающая также случай нестационарного распространения пламени, была сформулирована Хиршфельдером и Кертисом [ 3, стр. Они учитывали: 1) уравнение состояния, обычно принимаемое таким же, как для совершенного газа; 2) уравнение движения; 3) уравнение сохранения энергии и 4) одно уравнение неразрывности, включающее члены, соответствующие процессам диффузии и химической кинетики, для каждого химического компонента. Мы сначала рассмотрим вывод уравнений для простейшего случая, а именно для случая стационарного распространения одномерного фронта пламени. [30]

Страницы: 1 2 3