Cтраница 3
На не слишком малых расстояниях искривленность пространства - времени сказывается лишь на его чисто пространственной части, время остается плоским. [31]
С другой стороны, если v и р относятся к локализованным орбиталям с различными пространственными частями ( межоболочечная корреляция), соответствующая функция jo vp определяет вандерваальсово притяжение между локализованными орбиталями отдельных групп. [32]
Вычисления скалярных произведений при такой записи сокращаются, так как используются готовые формулы векторной алгебры для пространственных частей. [33]
Таким образом, мы видим, что в записанном в ковариантной форме выражении (11.129) для силы Лоренца пространственная часть определяет скорость изменения количества движения единицы объема, а временная часть - скорость изменения механической энергии единицы объема. Иными словами, составляющие силы Лоренца определяют пространственные и временные производные некоторой величины с размерностью плотности энергии. [34]
Поскольку в уравнение (4.1) спин явно не входит, то, решая его, можно найти лишь пространственную часть полной волновой функции. Спиновая составляющая вводится из других соображений. Как это делается, будет ясно из дальнейшего. [35]
Легко проверить, что ( 87) вытекает из выражений ( 69) и ( 71) для пространственной части метрики. Метрика ( 87) называется метрикой Ро-бертсона - Уолкера. [36]
Этот момент возникает в результате примешивания синглетных функций, принадлежащих В3и, к первой триплетной функции или в результате примешивания триплетных функций, пространственные части которых принадлежат представлению B2g, к функции основного состояния. [37]
Этот момент возникает в результате примешивания синглетных функций, принадлежащих В3и, к первой триплетной функции или в результате примешивания триплетных функций, пространственные части которых принадлежат представлению B2g, к функции основного состояния. Момент перехода цйтж из состояния 3.1 ж в состояние 1XF0 с направлением момента перехода вдоль оси у можно объяснить примешиванием триплетных функций, пространственные части которых принадлежат представлению В3g, к синглетной функции основного состояния, а также примешиванием с синглетных функций, принадлежащих представлению В2и к триплетным функциям. [38]
Правило отбора для AL можно получить из рассмотрения произведения представлений Г / ХГцХП, где Г / и Г; в данном случае являются представлениями, описывающими только пространственную часть волновой функции. [39]
Мы начинаем с уравнений Максвелла, описываем электромагнитное поле в кулоновской калибровке с помощью векторного потенциала, выделяя в нем фактор, который зависит от времени и определяется уравнением для осциллятора, и пространственную часть, которая подчиняется уравнению Гельмгольца. Граничные условия, накладываемые резонатором, вместе с уравнением Гельмгольца задают пространственную структуру электромагнитного поля. Они определяют его моды. Квантование связано с той частью, которая зависит от времени, и проявляется как осцилляторные возбуждения этих мод. [40]
Подавление однофотонного перехода 2si / s - lsi / j, носящего магнитный дипольный характер, объясняется тем обстоятельством, что в пренебрежении запаздыванием ( е - 1Гя I) он является запрещенным из-за ортогональности пространственных частей в. В связи с этим следует отметить, что малость матричного элемента ( имеющая порядок величины k e2 - а2 и, соответственно, а - 10 - 9 в выражении для вероятности излучения), возникающая при разложении экспоненты, оказывается имеющей такой же порядок величины, как и релятивистские поправки к в. Учет последних приводит к увеличению значения вероятности 8) приблизительно в 10 раз, так что рассмотрение, проведенное в данной задаче, носит, фактически, лишь качественный характер. [41]
Однако нужно помнить, что, согласно (55.45), уже в ньютоновом приближении величина gou отлична от постоянной и равна с9 - 2U и что отклонение от постоянного значения величины gw проявляется ( для медленных движений) гораздо более чувствительным образом, чем такие же относительные отклонения в пространственной части интервала. [42]
В случае электронов требуется умножение на - 1, и поэтому, чтобы удовлетворить этот принцип антисимметрии, х должна изменять знак всякий раз, когда координаты электронов взаимно меняются. Следовательно, или пространственная часть, или спиновая часть функции х должна быть антисимметричной по отношению к электронному обмену, но не обе части одновременно. Рассмотрим сначала пространственную часть. [43]
Штрихи относятся к комбинирующим детерминантным функциям. При вычислении матричных элементов пространственные части спин-орбиталей интегрируются, а по спиновым переменным для одинаковых индексов электронов проводится суммирование. [44]
Притяжение между электронами имеет место в триплетном состоянии с суммарной проекцией спина, равной нулю. Отсюда следует, что пространственная часть волновой функции электронов является антисимметричной. В простейшем случае она пред ставляет собой р-состояние. [45]