Движение - жидкая среда
Cтраница 2
 |
Контрольный объем, то pi pa и. [16] |
Для того чтобы вывести общее уравнение энергии при движении жидкой среды, объединим принцип сохранения механической энергии с первым законом ( началом) термодинамики. [17]
Это уравнение свидетельствует о том, что при движении жидкой среды ее внутренняя энергия изменяется как вследствие внешнего притока тепла, так и вследствие диссипации механической энергии. Процесс диссипации, как показывает выражение ( 5 - 84), связан с вязкостью ц и для идеальной жидкости ( j - i 0) не имеет места. Поскольку этот процесс необратим, диссипирован-ную энергию Эд можно рассматривать как величину потери механической энергии. [18]
Таким образом, оказывается, что наиболее характерным видом движения жидкой среды является движение, не упорядоченное в малых элементах потока. Такого рода течение называется турбулентным. [19]
Естественные конвективные потоки, а) Если единственной причиной движения жидкой среды являются разности плотности, вызванные тепловым расширением среды, то потоки, возникающие таким путем, называются, в отличие от вынужденных потоков, естественными конвективными потоками. Если естественные потоки возникают в пространстве, не ограниченном стенками, то они называются также свободными конвективными потоками. [20]
Таким образом, оказывается, что наиболее характерным видом движения жидкой среды является движение, не упорядоче-ное в малых элементах потока. Такого рода течение называется турбулентным. [21]
Приведенный в настоящей главе материал поможет изучить основные методы исследования движения жидкой среды, более глубоко усвоить понятия и положения соответствующего теоретического курса, овладеть навыками и приемами решения многих практических задач кинематики жидкости. [22]
По современным данным гидравлики при малых значениях критерия Раннольдса, находящихся в пределах Re 2320, движение жидкой среды в трубах происходит при ламинарном режиме, а при Re 2320 при турбулентном режиме. [23]
По современным данным гидравлики при малых значениях критерия Райнольдса, находящихся в пределах Re 2320, движение жидкой среды в трубах происходит при ламинарном режиме, а при Re 2320 при турбулентном режиме. [24]
Наиболее распространенными видами динамических насосов являются лопастные или лопаточные насосы, которые в зависимости от направления движения жидкой среды называются центробежными, диагональными или осевыми. В осевых насосах основное движение жидкости происходит вдоль оси вращения, в центробежных - от центра к периферии. В лопастных насосах жидкая среда перемещается от входа к выходу путем обтекания лопастей или лопаток. [25]
Насос с реверсивным потоком ( недопустимо - реверсивный насос) - насос, у которого возможно изменение направления движения подаваемой жидкой среды на противоположное. [26]
Классификация поверхностей разрыва была дана Адамаром [9], который ввел понятие порядка поверхности разрыва исходя из лагранжева способа изучения движения жидкой среды. [27]
Нам представляется, что традиционный способ использования первого начала термодинамики при выводе уравнения энергии, принятый в лучших отечественных курсах газовой динамики, является более корректным и дает возможность яснее представить сущность делаемых при этом термодинамических допущений. Оба метода опираются на эйлерово представление о движении жидкой среды. Их противопоставление, как нам кажется, носит иногда искусственный характер. При этом предполагается знание читателем некоторых вопросов теории упругости. Вряд ли такой способ вывода фундаментальных гидродинамических уравнений будет удобен для любого читателя. Еще одним спорным в методическом отношении местом является то, что изложение теории турбулентного пограничного слоя опережает изложение представлений о турбулентном течении в трубах. Между тем, как известно, теория пограничного слоя использует некоторые зависимости, устанавливаемые при изучении течений в трубах. [28]
Условная пропускная способность регулирующего органа не является постоянной величиной. Она зависит от числа Рей-нольдса, характеризующего режим движения жидкой среды, от внутренней конструкции и размера регулирующего органа. Кроме того, уравнение ( 323) дает приемлемые результаты в том случае, если через регулирующий орган протекают жидкости с вязкостью, близкой к вязкости воды при турбулентных режимах движения с числами Рейнольдса порядка 105 и выше. При движении через регулирующий орган жидкостей с большой вязкостью и малой скоростью нарушается квадратичная зависимость между расходом и перепадом давлений и применение уравнения ( 323) вызывает значительные ошибки. Поскольку условная пропускная способность является основным параметром, по величине которого выбирается размер - регулирующих органов ( диаметр условного прохода), то для более точных расчетов последних приходится учитывать приведенные замечания путем введения в уравнение ( 323) соответствующих коррективов. [29]
Следует отметить, что эта теорема указывает лишь на один из возможных способов разложения сложного движения жидкой частицы на простейшие составляющие. Однако он является физически наиболее обоснованным, так как определяет главные характерные особенности движения жидкой среды. [30]
Страницы: 1 2 3