Cтраница 3
Заметим, что с точки зрения условия обтекания случай движения сферы вдоль оси х со скоростью V ( t) является, в силу полной симметрии сферы, наиболее общим случаем движения сферы в идеальной жидкости. Таким образом, требуется решить простейшую частную задачу Неймана. [31]
Выясним, будут ли применимы полученные выражения для скорости движения сферы ( имеющей плотность отличную от плотности среды) при учете вязкости среды. В частности, рассмотрим этот вопрос для колебаний газовых пузырьков в воде. [32]
Как было выше отмечено, решение Стокса задачи о движении сферы, изложенное в предыдущем параграфе, представляется неудовлетворительным, потому что в этом решении отбрасываются члены, которые на достаточно больших расстояниях становятся сколь угодно большими по сравнению с оставленными членами. [33]
Программа для совершения прыжка записана в памяти микропроцессора, управляющего движением сферы, и необходимая последовательность действий выполняется по команде ездока или при срабатывании датчика, определяющего наличие ступеньки. [34]
Практически режим скользящего потока может возникнуть, например, при движении сферы диаметром d 0 3 м на высоте 30 - 50 км над Землей, а свободно-молекулярного потока - на высоте более 130 км. Значит, искусственные спутники в период их обращения вокруг Земли, как правило, омываются свободно-молекулярным потоком, а в период их выхода на орбиту они последовательно омываются потоком с непрерывным, скользящим, переходным и свободно-молекулярным режимом движения. [35]
Практически режим скользящего потока может возникнуть, например, при движении сферы диаметром d & 0 3 м на высоте 30 - 50 км над Землей, а свободно-молекулярного потока - на высоте более 1 - 30 км. Значит искусственные спутники в период их обращения вокруг Земли, как правило, омываются свободно-молекулярным потоком, а в период их выхода на орбиту они последовательно омываются потоком с непрерывным, скользящим, переходным и свободно-молекулярным режимом течения. [36]
Приведем еще выражение функции тока для того случая, когда рассматривается движение сферы в неограниченной жидкости, покоящейся на бесконечности. [37]
Движение сферы параллельно одиночной плоской стенке представляет интерес как предельный случай движения малой сферы в цилиндрическом контейнере, когда сфера приближается к стенке цилиндра. Распространение теории на несферические тела и на сдвиговые и параболические потоки было проделано путем обобщения первоначального метода Факсена. [38]
Причем полюс находится в центре сферы, полярная ось совпадает с линией движения сферы. [39]
Ее движения составляют часть конформных преобразований, и поэтому построенные конечные группы движений сферы дают конечные подгруппы группы дробно-линейных преобразований. [40]
Отсюда вытекают заключения, совершенно аналогичные тем, которые мы делали, рассматривая движение сферы. [41]
Несколько частных случаев определения ф были нами уже рассмотрены, например в случаях движения сферы и эллипсоида. [42]
Вычислим теперь звуковое давление на поверхности сферы, которое возникает вследствие реакции среды на движение сферы. Это н дает нам исходную амплитуду давления ртяхо, которая затем убывает с расстоянием. [43]
Так именно и поступил Стоке1), впервые решивший в 1851 г. задачу о движении сферы в вязкой жидкости. [44]
Ясно, что любое движение пространства Е, оставляющее точку р на месте, индуцирует движение сферы S ( p, р ( рУ) с метрикой j ( o, b) и представляет собой аффинное преобразование аффинного пространства [ частью которого является сфера S ( p, р ( р) ], для которого прямые Минковского являются аффинными прямыми. [45]