Рассмотренное движение

Cтраница 2

Благодаря уменьшению трения рассмотренные движения увеличивают чувствительность системы. [16]

Опираясь на свойства рассмотренного движения, нетрудно построить прибор для вычерчивания эллипсов, называемый эллипсографом. [17]

Если бы из только что рассмотренного движения ( при включении его в число фундаментальных законов) следовало, что время течет в определенном направлении, то это давало бы эксперимент, опирающийся на закон, который указывал бы направление течения времени. А это в свою очередь означало бы, что законы необратимы, а это не так. ОтсюДа следует, что такое движение ничего не говорит относительно направления течения времени. [18]

Близким по механизму к только что рассмотренному движению вязкой жидкости сквозь тонкую щель между параллельными плоскостями является фильтрационное движение вязких жидкостей сквозь пористые среды. Лежащий в основе теории этих движений закон был открыт в середине прошлого-века известным французским гидравликом Дарси на основании проведенных им опытов а), хотя по своей сущности закон этот представляет простое и естественное обобщение линейных зависимостей ( 153) средней скорости от градиента давления. [20]

Близким по механизму к только что рассмотренному движению вязкой жидкости сквозь тонкую щель между параллельными плоскостями является фильтрационное движение вязких жидкостей сквозь пористые среды. Лежащий в основе теории этих движений закон был открыт в середине прошлого века известным французским гидравликом Дарси на основании проведенных им опытов 2), хотя по своей сущности закон этот представляет простое и естественное обобщение линейных зависимостей ( 153) средней скорости от градиента давления. [21]

Однако опыты показывают, что только что рассмотренное движение перестает быть сходящимся на незначительном расстоянии от отверстия, и в случае круглого отверстия струя делается почти цилиндрической. Отношение площади сечения S в самом сжатом месте к площади S отверстия называется коэфициентом сжатия. [22]

Любопытно отметить, что во всех случаях рассмотренных движений при t - - f - со происходит полный разлет всей массы газа в бесконечность. Очевидно, что к такого рода движения газа неприменимы известные критерии о величине начальной скорости частиц, необходимой для преодоления силы ньюто-ниансього притяжения и для их отрыва от звезды. Очевидно, что за счет градиентов давления возможны разлет и отрыв масс, входящих в состав звезды, также и в тех случаях, когда все начальные скорости равны нулю. [23]

Отметим, что выражение ( 10) для работы справедливо не только для рассмотренного движения части контура, но и при любой деформации контура, сопровождающейся изменением пронизывающего его магнитного потока. [24]

На рис. 3.27, в, г показаны точки нелинейной характеристики, соответствующие одноименным точкам фазовых траекторий рассмотренных движений. [25]

Легко убедиться, что траектория представляет параболу, симметричную, относительно наибольшей ординаты. Наглядное представление об особенностях рассмотренного движения дает опыт со струей воды, вытекающей под давлением из трубки, расположенной под углом к горизонту. [26]

Четырехугольник, вдоль которого вычисляется циркуляция. [27]

Последний член в скобках можно отбросить как величину более высокого порядка малости по сравнению с первым членом, сумма же первых двух членов равна нулю согласно приведенному выше равенству. Таким образом, при рассмотренном движении циркуляция вдоль любой замкнутой малой кривой равна нулю, следовательно, это движение потенциальное. [28]

Диаграмма для расчета массового баланса в зонной плавке. [29]

Здесь dCi - изменение в концентрации растворенного вещества в жидкой фазе, когда зона передвигалась от объема EFGH к объему EiFiGiHi. Растворенное вещество не может быть перемещено за пределы объема EFiGiH в течение рассмотренного движения зоны, так как нет диффузии в твердом веществе. [30]

Страницы: 1 2 3