Рассмотренное движение

Cтраница 3

Несколько более сложен расчет газовых гидростатических опор, что вызывается трудностью решения уравнения Рейнольдса ( 43) гл. В частном случае малых статических нагрузок и малых перепадов давления в относительно высоких каналах опоры и притом при медленных, вернее, низкочастотных колебаниях плиты движение газа почти не отличается от рассмотренных движений несжимаемой жидкостной смазки. [31]

Поэтому каждое бесконечно малое приращение вектора m оказывается касательным к окружности, показанной на рис. 14.4 а. Это значит, что при фиксированном начале конец магнитной стрелки m движется по данной окружности; подобным образом смещается ось волчка в гравитационном поле. Рассмотренное движение называется прецессией. [32]

Построение натуральной величины сечения А-А. [33]

Если движение по координатному направлению невозможно ( рис. 38в) используется способ сечений. Горизонтальное сечение плоскостью, проходящей через точку А ( рис. 38в), позволяет определить координату г. В плоскости сечения находим координаты х а у. Все рассмотренные движения повторяем на комплексном чертеже. [34]

Решение этой задачи легко получить следующим образом. Рассмотрим стационарную ударную волну с набегающим на нее со скоростью и () справа сверхзвуковым потоком ( рис. 2.10.2, а); ударной волне соответствует х О, ее скорость D равна нулю, и обозначает величину скорости за скачком. Если считать траекторию этой частицы траекторией поршня, то ясно, что рассмотренное движение при / 0 дает решение поставленной задачи: при вдвигании с постоянной скоростью поршня в область однородного покоящегося газа по газу распространяется с постоянной скоростью ударная волна такой интенсивности, что газ за ней приобретает скорость, равную скорости поршня. [35]

Важно отметить, что от выбора полюса величины to и е не зависят и вычисляются так же, как при движении тела около неподвижной точки. Скорость v и ускорение w любой точки М тела в атом движении слагаются геометрически из скорости ( или ускорения) полюса С скорости ( ускорения), получаемых точкой М при вращении тела вокруг полюса. А и В на прямую А В равны друг другу. Частным случаем рассмотренного движения является плоскопараллельное движение твердого тела, при к-ром все точки тела движутся параллельно пек-рой неподвижной плоскости. [36]

Страницы: 1 2 3