Cтраница 3
Для интерпретации наблюдаемого распределения энергии в непрерывном звездном спектре необходимо исследовать зависимость коэффициента поглощения от длины волны. Коэффициент непрерывного поглощения учитывает непрерывное поглощение всех атомов, присутствующих в звездной оболочке, и рассеяние на свободных электронах. Среди компонентов звездных оболочек наиболее распространенным является водород, поэтому для большинства звезд поглощение в основном обусловливается водородом. Для более холодных звезд основную роль играет отрицательный ион водорода Н -; для звезд с температурой выше 10 000 важно непрерывное поглощение атомарным водородом, а для более горячих звезд - непрерывное поглощение в нейтральном гелии. При очень высоких температурах ( около 50 000) в далеком ультрафиолете существенным становится поглощение ионизированным гелием, и даже небольшая примесь металлов при этих температурах имеет большое значение в области коротких волн. [31]
В отношении механизма электронного перехода, связанного с экситонным поглощением, и модели самого экситона могут быть две альтернативы: переход электрона в какое-то возбужденное состояние иона хлора или переход электрона с иона хлора на соседний ион щелочного металла. Совершенно бесспорно, что собственное поглощение щелочно-галоидных кристаллов обусловлено поглощением света ионами галоида. В связи с этим можно полагать, как и поступает Декстер [15] в своих вычислениях, что возбужденный электрон преимущественно связан с ионом галоида, возбужденное состояние которого подобно 3p54sP состоянию. Напряженность поля, в котором находится избыточный электрон в отрицательном ионе водорода, падает более быстро с расстоянием по сравнению с кулоновским полем. Поэтому в таком поле может быть только ограниченное число дискретных состояний. [32]
Самые первые результаты о конечности дискретного спектра - частичных гамильтонианов при N 2 получил Утияма [27-29] в 1969 г. Он нашел достаточные условия конечности числа дискретных собственных значений операторов энергии в Z / 2 ( R6) для системы двух одноименно заряженных частиц в поле неподвижного центра при наличии внешнего электромагнитного поля и без него. Метод Утиямы заключался в построении конечномерного подпространства, на ортогональном дополнении к которому исследуемый оператор ограничен снизу числом, являющимся нижней гранью существенного спектра. При этом весьма сильно использовалось то обстоятельство, что для рассматриваемых операторов граница существенного спектра не зависит от члена взаимодействия подвижных частиц между собой. Из результатов работы [56] вытекает конечность дискретного спектра для отрицательного иона водорода, а также для трехчастичных систем с короткодействием. [33]