Выбитый атом

Cтраница 3

Режвмы столкновительного распыления. [31]

Режим нелинейных каскадов ( тепловых пиков) реализуется для ионов с большими массами и молекулярных ионов. Плотность распределения выбитых атомов столь высока, что большинство атомов внутри нек-рого объема находится в движении. [32]

Несмотря на то, что эти вычисления и имеют большой теоретический интерес, из них нельзя сделать никаких заключений о том, что происходит в реальном веществе. Можно представить себе, что выбитый атом вернется на пустое место, с которого ов был выбит, так что восстановится нормальная решетка, и в результате после облучения конечное разрушение будет очень мало. Бартон [1] указал, что большая плотность упаковки атомов в решетке способствует возвращению выбитого атома на свое место, так как чем плотнее упаковка, тем менее устойчивым будет положение атома вне узлов решетки. Он также указал, что вещества с низкой температурой плавления, в особенности не твердые, должны закаливаться и на них не должно оказывать влияния даже продолжительное облучение. Было обнаружено, указывается в отчете Смита, что графит после интенсивного облучения нейтронами изменяет электрическое сопротивление и теплопроводность. Насколько тела меняют свои свойства при облучении тяжелыми частицами, необходимо в каждом отдельном случае определять экспериментально. [33]

При соударении быстрых нейтронов с атомами углерода в решетке графита последние занимают промежуточное положение, создавая вакансии. При рабочей температуре реактора большинство выбитых атомов снова занимает свое правильное положение в решетке, но небольшая часть их остается между регулярными слоями и, объединяясь, образует новые плоскости. Одновременно в смежных областях могут скапливаться вакансии, образуя слои. В этом случае возможно взаимодействие слоев выбит ых атомов с вакансионными слоями, в результате чего будет наблюдаться рост кристаллов в одном кристаллографическом направлении и сужение - в другом. В некоторых типах пиролитического графита кристаллы оказываются сопряженными друг с другом настолько, что материал представляет собой как бы один большой кристалл, что может привести к значительному формоизменению. [34]

Величина v зависит от массы атомов исследуемого вещества, энергии и вида падающих частиц. Наиболее простую модель для определения числа смещений на один первично выбитый атом с энергией Е предложили Кинчин и Пиз. [35]

В общем случае поток осаждаемых на напыляемую деталь частиц представляет собой смесь атомов и ионов распыляемой поверхности и бомбардирующих частиц. Эффективность процесса определяется коэффициентом или выходом распыления, равным количеству выбитых атомов в расчете на один налетающий ион. Выход распыления сложным образом зависит от энергии иона, угла его падения, материала мишени и топографии облучаемой поверхности. Ионное распыление используется для осаждения металлических и керамических пленок, сплавов практически на любые подложки. Энергия осаждаемых частиц может достигать 10 18 Дж и выше, однако не всегда этой энергии достаточно для обеспечения хорошей адгезии покрытий. Скорость роста покрытий обычно составляет единицы и десятки микрометров в час. [36]

В модели Кинчина и Пиза для упрощения вводится предположение о наличии резкого порога Eit при котором прекращается ионизация и наступает область упругих столкновений. Однако для легких элементов бомбардировка нейтронами деления приводит к образованию большого числа выбитых атомов с энергией, превышающей Ег, и, следовательно, выбору этого параметра необходимо уделить больше внимания. Применение каскадной теории к столкновениям, когда вторично выбитые атомы также достигают области ионизации, оказывается более сложным, и: до сих пор для них не проведено достаточно точных расчетов. Однако в большинстве рассматриваемых случаев упругие столкновения, производимые первично выбитыми атомами с энергией выше Ег, очень слабо экранируются и приводят главным образом к образованию вторично выбитых атомов, обладающих значительно меньшей энергией, чем первичные атомы. [37]

Интерпретация изменений fc0, вызванных облучением и не снимаемых отжигом, пока не ясна. Возможно, что при отжиге нормальное состояние решетки восстанавливается не полностью, а выбитые атомы лишь несколько приближаются к незаполненным местам в решетке. [38]

Интерпретация изменений Н (, вызванных облучением и не снимаемых отжигом, пока не ясна. Возможно, что при отжиге нормальное состояние решетки восстанавливается не полностью, а выбитые атомы лишь несколько приближаются к незаполненным местам в решетке. [39]

Изменение свойств обусловлено тем, что внедряющиеся в кристаллическую решетку элементарные частицы, особенно нейтроны, не имеющие электрического заряда и поэтому электрически не взаимодействующие с электронами и протонами, выбивают из регулярных мест в решетке атомы, которые в свою очередь могут выбивать попадающиеся на пути другие атомы. Теория показывает, что один нейтрон может вывести из равновесного состояния при помощи выбитых атомов до 300 атомов в алюминии. Такие сильные нарушения в кристаллической решетке создают в ней дефектные места. [40]

Изменение свойств обусловлено тем, что внедряющиеся в кристаллическую решетку элементарные частицы, в особенности нейтроны, не имеющие электрического заряда и поэтому электрически не взаимодействующие с электронами и протонами, выбивают из регулярных мест в решетке атомы, которые, в свою очередь, могут выбить попадающиеся на пути другие атомы. Теория показывает, что один нейтрон может вывести из равновесного состояния при помощи выбитых атомов до 300 атомов в алюминии. Такие сильные нарушения в кристаллической решетке создают в ней дефектные места. [41]

По поводу окончательной конфигурации пика смещения в а-уране, образуемом осколком деления или высокоэнергетичным первично выбитым атомом решетки, нет единого мнения. На основе общих представлений о развитии каскада столкновений в твердых телах в условиях облучения атомными частицами ( см., например, [ 4, 251) можно предполагать, что полное число смещенных атомов и их пространственное распределение должны зависеть от фокусировки, каналирования и локальной перестройки атомов. [43]

Поскольку нейтрон не имеет заряда, он вызывает радиационные нарушения только при прямом взаимодействии с ядрами. При столкновении быстрый нейтрон передает импульс ядру, в результате чего происходит отдача ядра и появляются первично выбитые атомы, которые могут в свою очередь взаимодействовать и смещать другие атомы, приводя к развитию каскада смещений. Общим результатом таких каскадных процессов является образование в материале дефектов, известных под названием пар Френкеля. [44]

Большая часть энергии, теряемой частицами пучка при проникновении в вещество, передается электронной подсистеме. Это происходит либо в первичных актах взаимодействия - ионизация и возбуждение атомов или ионов среды, либо в последующем - при торможении ( - электронов и ( для тяжелых заряженных частиц) возбуждении каскадов столкновений первично выбитыми атомами решетки. [45]

Страницы: 1 2 3 4