Двухуровневый атом
Cтраница 3
В предыдущей главе мы изучили взаимодействие между одиночным двухуровневым атомом и электромагнитным полем не только, когда поле рассматривается классически, но и когда оно является квантовым. [31]
Напомним, что т2 0, так как двухуровневый атом может релаксиро-вать лишь в основное состояние и никуда более. [32]
 |
Спектр флуоресцентного света, испускаемого атомом в когерентном возбуждающем поле при различных частотах возбуждения ( Stroud and Herscher, 1974. [33] |
В предыдущем параграфе было рассмотрено, каким образом двухуровневый атом реагирует на воздействие постоянного монохроматичного возбуждающего поля. Выражения (15.3.21) можно также использовать и в случае, когда атом подвергается воздействию прямоугольного возбуждающего импульса, рассчитывая эволюцию в течение действия последнего. [34]
Итак, самой простой системой КЭД резонатора является одиночный двухуровневый атом, взаимодействующий с одной резонаторной модой. [35]
Рассмотрим электромагнитное поле в среде, состоящей из двухуровневых атомов, которые вследствие внешнего воздействия переводятся в возбужденное состояние, или, как говорят в таких случаях, накачиваются. [36]
 |
Зависимости величин эффективности г и длительности импульса Дт кооперативного излучения от величины. [37] |
Таким образом, в отличие от кооперативного излучения двухуровневых атомов, излучение электронов-осцилляторов характеризуется более сложными свойствами. [38]
 |
Зависимость амплитуды прошедшей световой волны от амплитуды падающей волны в оптическом бистабильном устройстве при трех различных значениях кооперативного параметра с. Из. [39] |
В обычной модели поглощательной оптической бистабильности рассматривается газ двухуровневых атомов в резонаторе Фабри - Перо. На атомы действует некогерентная оптическая накачка и когерентный инжектируемый лазерный пучок. Кроме того, предполагается, что частота лазерной волны в точности совпадает с резонансной частотой двухуровневых атомов. [40]
Простейшей теоретической задачей здесь является задача об излучении возбужденных двухуровневых атомов, заполняющих объем, все размеры которого малы по сравнению с длиной волны. В этой задаче учитывается только однородное в пространстве фазирующее электрическое поле. При этом особенно существенные для малых объемов дефазирующие поля во внимание не принимаются. [41]
Вначале рассматривается механизм релаксации поля через взаимодействие с двухуровневыми атомами, проходящими через резонатор и распределенными по закону Больцмана. Атомы предполагаются долгоживущими и моноэнергетическими, так что они взаимодействуют с полем в резонаторе в течение фиксированного времени г. Затем мы возвращаемся к модели резервуара осцилляторов, обобщая рассмотрение и выходя за пределы марковского приближения. [42]
Обе моды взаимодействуют с одними и теми же двухуровневыми атомами усиливающей среды. [44]
В разделе 18.5 мы обращаемся к задаче о двухуровневом атоме, который взаимодействует с тепловым резервуаром. Здесь рассмотрены спонтанное излучение и лэмбовский сдвиг. [45]
Страницы: 1 2 3 4