Двухуровневый атом

Cтраница 4

Приступим к рассмотрению экспериментальной ситуации, в которой ансамбль двухуровневых атомов в момент времени t to возбуждается в состояние 6) некоторым мгновенным механизмом возбуждения, например, пикосекундным оптическим импульсом. Затем возбужденные атомы подвергаются действию монохроматического, но перестраиваемого, поля излучения. [46]

Спонтанный распад атомного уровня описывается с помощью рассмотрения взаимодействия двухуровневого атома с модами вселенной в вакуумном состоянии. Мы исследуем состояние поля, которое рождается в процессе испускания кванта энергии, равного разности энергий атомных уровней. [47]

Численный расчет зависимостей максимальной безразмерной мощности излучения 2 ( с тах и времени т достижения максимума кооперативного излучения от величины в. [48]

Приведенные выше результаты показывают, что в отличие от двухуровневых атомов ( см. рис. 3.1) кооперативное излучение прекращается, когда электроны еще осциллируют. [49]

Точно так же, как было удобно представлять состояние одиночного двухуровневого атома действительным вектором в символическом трехмерном пространстве Блоха, так иногда удобно представлять атомное когерентное состояние совокупности атомов действительным вектором. Атомные когерентные состояния определяются внутри подпространства определенного кооперативного числа /, и внутри этого подпространства состояние полностью определяется комплексным числом z, которому можно поставить в соответствие направление вектора на сфере при помощи проективного преобразования. [50]

Выраж ения (6.2.38) и (6.2.39) дают полное решение задачи взаимодействия двухуровневого атома с одномодовым полем в представлении Гейзенберга. [51]

В этом разделе вычисляется полный спектр мощности излучения, рассеянного двухуровневым атомом, возбуждаемым полем произвольной величины. Предположим, что атом изолирован и зафиксирован в определенной точке пространства. [52]

В этой лекции, посвященной нестационарным эффектам, объектом является не изолированный двухуровневый атом, а ансамбль двухуровневых атомов как модель резонансной среды. Такая постановка задачи существенно отличается от задачи взаимодействия излучения с одним атомом. [53]

Можно показать, что это действительно так в случае резонансной флуоресценции двухуровневого атома. В качестве примера сжатия высшего порядка мы сейчас рассмотрим двухфотонное когерентное состояние. [54]

Рассмотрите усилитель света, состоящий из 7 2 возбужденных и NI невозбужденных двухуровневых атомов. Покажите, что условие G ( t) 2 N / Ni для коэффициента усиления G не является необходимым для того, чтобы поле на выходе усилителя было классическим. Привести пример, когда это условие нарушается, а поле на выходе усилителя находится в классическом состоянии. [55]

Очень простым применением математического формализма, развитого в этой главе, является исследование эволюции одиночного двухуровневого атома, приготовленного изначально в верхнем состоянии а), в условиях резонанса атомного перехода и моды резонатора. В частности, оказывается, что скорость спонтанного излучения атома в резонаторе существенно выше, чем в свободном пространстве. Фактор увеличения можно получить строгим образом в рамках квантово-механического анализа, при котором затухание резонатора рассматривается через взаимодействие одномо-дового поля с резервуаром, состоящим из большого числа простых гармонических осцилляторов. Это интересное явление мы поясним сначала с помощью эвристического рассуждения. [56]

В разделе 14.8 задача о взаимодействии атома с полем сводится к самой простой ситуации взаимодействия двухуровневого атома с одной модой поля излучения. Долгое время эта модель была любимой игрушкой теоретиков, а благодаря современным достижениям квантовой оптики, в частности, при создании резонаторов с высоким Q-фактором для микроволнового и оптического излучений, она реализована экспериментально. [57]

В данной главе мы рассмотрим изменение во времени одной моды поля излучения из-за взаимодействия с пучком двухуровневых атомов, как показано на рис. 18.1. Здесь мы не проводим измерений над атомами после того, как они покинули резонатор. Поскольку нас интересует только поведение поля, возмущенное атомами, то есть динамика одной подсистемы, ее состояние может быть описано только с помощью матрицы плотности. [58]

Это означает, в частности, что процессы нарастания лазерного излучения идут настолько медленно, что двухуровневые атомы успевают прийти в равновесие с окружающей средой. [59]

Страницы: 1 2 3 4