Изолированный атом
Cтраница 1
 |
Таблетки с КВг. [1] |
Изолированный атом а - Н не проявляется достаточно ясно. [2]
Изолированный атом а - Н проявляется неотчетливо. [3]
Изолированные атомы или ионы устойчивы только потому, что сумма этих трех компонент энергии отрицательна. Это означает, что энергия притяжения электронов к ядрам превосходит сумму кинетической энергии и энергии взаимного отталкивания электронов. Однозарядный отрицательно заряженный ион галогена, например С1 -, может быть устойчив даже в вакууме, потому что энергия притяжения избыточного электрона к ядру оказывается большей, чем положительные компоненты энергии; однако притяжение недостаточно для присоединения второго избыточного электрона. [4]
Изолированный атом кислорода имеет ц 2цв, соответствующий двум неспаренным электронам. Согласно методу МО на двух вырожденных л 2р - разрыхляющих орбиталях молекулы О2 находится, в соответствии с правилом Хунда, по одному неспаренному электрону, которые и обусловливают парамагнетизм молекулы кислорода. [5]
Изолированные атомы кислорода в решетке кремния электрически нейтральны. Высокая концентрация термодоноров как низкотемпературных ( генерирующихся при 623 - 773 К), так и высокотемпературных ( генерирующихся при 823 - 1073 К), затрудняет получение заданного УЭС в монокристаллах. [6]
Изолированные атомы металла, например те, которые образуются в атомизаторе-горелке пламенного фотометра, могут поглощать излучение и переходить в первое возбужденное состояние. Возвращаясь в основное состояние, они испускают свет той же длины волны, что и поглощенное излучение. [7]
Изолированные атомы дают очень простые спектры поглощения, состоящие из отдельных линий, обычно широко расставленных по шкале длин волн. Одноатомные газы в чистом состоянии не подвергаются определенному химическому изменению после поглощения излучения. Поглощенная энергия может проявиться только в виде флуоресценции или теплоты. [8]
Этот изолированный атом не может быть отщеплен цинком. [9]
Если изолированный атом В по размеру больше среднего размера атома, то можно ожидать, что соседние атомы будут смещены наружу от этого атома. [10]
Рассмотрим сначала изолированный атом А, на который падает поток свободных электронов. [11]
Для изолированных атомов энергетические зазоры достаточно велики. Так, разность энергетических состояний валентных электронов соответствует излучению или поглощению колебаний с частотой, лежащей в диапазоне видимого света. Энергетические зазоры между уровнями электронов внутренних оболочек еще больше; переходы этих электронов сопровождаются рентгеновским излучением. [12]
У изолированных атомов наблюдаются очень простые спектры поглощения, состоящие из отдельных линий, разделенных, как правило, сравнительно широкими интервалами длин волн. Чистые одноатомные газы не испытывают постоянного химического изменения, обусловленного поглощением излучения. Поглощенная энергия может быть возвращена только в виде флуоресцентного излучения или тепловой энергии. [13]
Для изолированного атома эта сумма обращается в нуль вследствие трансляционной инвариантности. Эти довольно большие значения эффективных констант электрон-фононного взаимодействия можно понять, йсли попытаться представить одетую вершину электрон-двух-фононного взаимодействия так, как это показано па фиг. Таким образом, процессы, представленные на фиг, 1 2, в и на фиг. [14]
Для изолированных атомов энергетические зазоры достаточно велики. Так, разность энергетических состояний валентных электронов соответствует излучению или поглощению колебаний с частотой, лежащей в диапазоне видимого света. Энергетические зазоры между уровнями электронов внутренних оболочек еще больше; переходы этих электронов сопровождаются рентгеновским излучением. [15]
Страницы: 1 2 3 4