Cтраница 2
У изолированных атомов какого-либо вещества все уровни энергии одинаковы. При взаимодействии уровни энергии каждого атома незначительно изменяются по сравнению с уровнями энергии невзаимодействующих атомов; уровни энергии взаимодействующих атомов будут отличаться друг от друга. [16]
Для изолированных атомов со сферическим распределением электронного облака ( например, для атома водорода в - состоянии) атомная диамагнитная восприимчивость является единственной причиной появления локального поля у ядра, уменьшенного по сравнению с внешним магнитным полем. В общем случае, как показал Ремси путем более строгого квантово-механического рассмотрения [3], в уравнение константы атомного экранирования входят два члена - диамагнитный и парамагнитный, причем второй учитывает волновые функции возбужденных состояний системы и противоположен по знаку первому. [17]
Излучение изолированных атомов, например атомов разреженного одноатомного газа или пара металла ( Na, Hg), отличается наибольшей простотой. Электроны, входящие в состав таких атомов, находятся под действием внутриатомных сил и не испытывают возмущающего действия со стороны окружающих удаленных атомов. Спектры подобных газов состоят из ряда дискретных спектральных линий разной интенсивности, соответствующих различным длинам волн. При исследовании газов, состоящих из многоатомных молекул, - спектр получается более сложным. [18]
Для изолированных атомов р О, поскольку этот коэффициент, аналогично дипольному моменту ц, появляется при взаимодействии атомов. [19]
Излучение изолированных атомов, например атомов разреженного одноатомного газа или пара металла ( Na, Hg), отличается наибольшей простотой. Электроны, входящие в состав таких атомов, находятся под действием внутриатомных сил и не испытывают возмущающего действия со стороны окружающих удаленных атомов. Спектры подобных газов состоят из ряда дискретных спектральных линий разной интенсивности, соответствующих различным длинам волн. При исследовании газов, состоящих из многоатомных молекул, спектр получается более сложным. [20]
У изолированных атомов какого-либо вещества соответствующие уровни энергии одинаковы. При взаимодействии уровни энергии каждого атома незначительно изменяются по сравнению с уровнями энергии невзаимодействующих атомов; уровни энергии взаимодействующих атомов будут отличаться друг от друга. [21]
Для отдельных изолированных атомов единственный заметный вклад в поглощение возникает как следствие возбуждения электронов атомов. Электроны падающего пучка, подвергшиеся процессу неупругого рассеяния, включающему в себя такое возбуждение, будут терять энергию порядка 10 эВ; эти электроны можно отделить от упруго рассеянных электронов с помощью энергетического анализатора. Следовательно, процесс неупругого рассеяния может привести к необходимости введения в рассмотрение функции поглощения для упругого рассеяния. [22]
Свойственная изолированным атомам сферическая симметрия при образовании между ними химических связей утрачивается. Поэтому N - и одноэлектронные состояния жесткой молекулы классифицируют с учетом симметрии ее ядерного полиэдра, которая может быть самой разнообразной. [23]
В изолированном атоме разрешенные энергетические уровни либо заняты электронами, либо свободны. Соответственно в твердом теле энергетические зоны могут быть в различной степени заполнены электронами. Разрешенная зона, в которой при абсолютном нуле температуры все энергетические состояния заняты электронами, называется заполненной зоной. В полупроводниках верхняя заполненная зона называется валентной. Разрешенная зона, в которой при абсолютном нуле температуры электроны отсутствуют, называется свободной. Свободная зона, на уровнях которой при возбуждении могут находиться электроны, носит название зоны проводимости. [24]
В изолированном атоме электроны могут находиться в состояниях только с определенными, разрешенными уровнями энергии относительно ядра атома. Все другие уровни энергии являются невозможными, запрещенными. В невозбужденном атоме электроны заполняют наинизшие ( близкие к ядру) разрешенные уровни энергии, тогда как верхние уровни энергии остаются не занятыми, свободными. Каждый уровень энергии атома может быть заполнен количеством электронов, не превышающим некоторого определенного числа. Так, первый, наинизший уровень энергии может быть заполнен не более чем двумя электронами. [25]
В изолированном атоме существуют такие состояния движения электрона, в которых он не излучает энергии. Эти состоя ния называются стационарными. Каждое такое состояние характеризуется определенной энергией Еа, где я - целое число, нумерующее возможные стационарные состояния. [26]
В изолированных атомах в основном состоянии распределение электронной плотности сферически симметрично и, значит, удовлетворяет указанному условию. Следовательно, соотношение (4.183) связывает ван-дер-ваальсову силу с появляющимся благодаря межатомному взаимодействию перераспределением средней электронной плотности. Ван-дер-ваальсово перераспределение электрического заряда приводит, в частности, к появлению у тел за счет взаимодействия постоянных ван-дер-ваальсовых мультипольных моментов. Так, второе слагаемое в правой части (4.183) связано, очевидно, с действующим на ядро первого атома электрическим полем ван-дер-ваальсова дипольного момента второго атома. [27]
В изолированном атоме имеются дискретные энергетические уровни энергии Wn, , Считается, что они зависят от главного и и орбитального / квантовых чисел. Считается также, что энергетические уровни, соответствующие различным значениям магнитного т и спинового т, квантовых чисел, совпадают. [28]
В изолированном атоме дозволенные квантованные энергетические уровни могут быть заняты электронами или быть свободными. Соответственно в твердом теле энергетические зоны могут иметь различное заполнение электронами. [29]
В изолированном атоме дозволенные квантованные энергетические уровни могут быть заняты электронами или свободны. Соответственно в твердом теле энергетические зоны могут иметь различное заполнение электронами. [30]