Магнитный кристалл

Cтраница 1

Магнитные кристаллы, кристаллизующиеся в структуре граната, характеризуются общей формулой Rjj Af Bf 012, где Й3 - ион иттрия или редкоземельный ион, А3 и В3 - ионы Fe, Al, Ga. Гранаты имеют кубическую структуру с точечной группой Oh. Элементарная ячейка содержит восемь молекул. [1]

Магнитные кристаллы по ряду физических свойств значительно отличаются от диэлектриков. Вследствие этого частотный спектр спиновых волн, распространяющихся через периодическую структуру, может легко перестраиваться под действием магнитного поля. [2]

К магнитным кристаллам с гексагональной структурой относятся кристаллы типа магнетоплюмбита, манганиты, двойные фториды переходных металлов. [3]

Магнитная структура тетрагональных антиферромагнетиков MnF2, FcF2, CoF2 ( а и NiF2 ( б. В структуре ( б возможен слабый ферромагнетизм. [4]

К магнитным кристаллам с тетрагональной симметрией относятся, например, фториды переходных элементов группы железа. В кристалле NiF2 моменты подрешеток лежат в плоскости базиса, и кристалл обладает слабым ферромагнетизмом. [5]

Векторные треугольники, выражающие закон. [6]

В магнитных кристаллах, кроме того, возможно рассеяние света на спиновых волнах, магнонах. Обычно используется следующая классификация процессов рассеяния. [7]

В магнитных кристаллах с пониженной симметрией описываемые явления осложняются наличием значительного естественного двулучепреломлеиия [3], снижающего наблюдаемый на выходе из кристалла угол вращения плоскости поляризации. [8]

В диэлектрических и магнитных кристаллах одним из наиболее важных физических процессов является возбуждение и распространение классических волн - электромагнитных и упругих. [9]

В случае магнитных кристаллов речь идет, несомненно, об экси-тонах Френкеля, так как электронный переход происходит в пределах 3d - или 4 / - оболочки, а следовательно, и дырка, и электрон остаются в пределах одного атома. Хотя экситон и не участвует в переносе заряда в силу своей нейтральности, он представляет собой подвижное электронное возбуждение, обладающее квазиимпульсом kg и энергией Нсиэ. [10]

Высокая оптическая прозрачность магнитных кристаллов позволяет использовать их в оптическом диапазоне длин волн, создавать магнитооптические приборы. В оптических приборах монокристаллические элементы выполняют роль магнитоактивной гиротропной среды в фарадеевских модуляторах, вентилях и циркуляторах. [11]

Для описания симметрии магнитных кристаллов Л.Д. Ландау и Е.М. Лифшиц [44] ввели операцию симметрии R, меняющую направление магнитного момента на обратное. Эта операция эквивалентна изменению знака времени. [12]

Линейное двупреломление в магнитных кристаллах изучено в меньшей степени, чем круговое. Эксперимент показывает, что различие в коэффициентах преломления для волн, поляризованных вдоль и перпендикулярно намагниченности, по порядку величины равно различию в показателях преломления для волн с правой и левой круговой поляризацией при эффекте Фарадея. [13]

Схематический вид спектра [ IMAGE ] Спектр магнито-спиновых волн ферримагнетика с че - упругих колебаний. [14]

Характерной особенностью динамики решетки магнитного кристалла является наличие связи между двумя типами элементарных возбуждений - магнонами и фононами. Упругие и магнитные колебания могут взаимодействовать друг с другом, поскольку упругие деформации приводят к изменениям намагниченности, а изменения намагниченности вызывают упругие деформации. При этом, как показывают решения связанных уравнений движения для упругих и магнитных колебаний, в точках пересечения происходит расталкивание спектров, приводящее к изменению характера спектров упругих и магнитных колебаний. [15]

Страницы: 1 2 3 4