Магнитный кристалл

Cтраница 2

Однако существует много классов магнитных кристаллов, в которых только магнитные моменты атомов, относящихся к одной подрешетке, параллельны, суммарные же моменты различных подрешеток непараллельны. Простейшим классом многоподрешеточных магнетиков являются антиферромагнетики. [16]

В поглощении света в магнитных кристаллах могут принимать участие и магноны. В случае одномагнонных процессов каждый фотон падающего излучения рождает один магнон, а при двух-магнонных процессах поглощение одного фотона приводит к возбуждению двух магнонов. [17]

При дифракции нейтронов на магнитных кристаллах интенсивность рассеянного пучка определяется структурной амплитудой ( учитывающей фазовый сдвиг волн, рассеянных на различных атомах элементарной ячейки), в к-рую вносят вклад амплитуда когерентного ядерного рассеяния и амплитуда магнитного рассеяния. Так как зависимость последней от угла рассеяния и направления намагничивания известна выражение ( 1) ], то дифракц. Этот метод был успешно применен к ряду ферро -, ферри - и антиферромагнитных веществ. [18]

Вектор самопроизвольной намагниченности в магнитных кристаллах стремится расположиться вдоль некоторых определенных кристаллографических осей, которые поэтому и называются осями легкого намагничивания в отличие от осей трудного намагничивания. Избыточная энергия, которую нужно затратить, чтобы намагнитить кристалл вдоль оси - трудного намагничивания, называется энергией магнитной анизотропии. Орбитальное движение электрона деформируется электростатическими полями, созданными кристаллической решеткой и соответственно отражающими симметрию расположения атомов в решетке. Благодаря этому спин-орбитальное взаимодействие дает различный вклад в энергию намагничивания при расположении спинов вдоль различных кристаллографических направлений. [19]

В первом приближении микроскопическую структуру магнитных кристаллов можно представлять как систему атомов, расположенных в узлах кристаллической решетки, причем каждый атом обладает спином и связанным с ним магнитным моментом. Атомы взаимодействуют друг с другом посредством сил, зависящих не только от расстояния между ними, но и от величины и взаимной ориентации спинов. В присутствии внешнего магнитного поля спины ориентируются преимущественно параллельно направлению поля, но это упорядочение нарушается тепловым возбуждением. В результате типичная изотерма при достаточно высоких температурах ведет себя следующим образом ( фиг. В нулевом поле М 0, так как спины имеют случайную ориентацию. По мере увеличения магнитного поля спины частично ориентируются я появляется отличный от нуля средний макроскопический момент. [20]

Структура шпинели характерна для ряда неметаллических магнитных кристаллов, обладающих замечательным сочетанием полупроводниковых и магнитных свойств и играющих исключительно важную роль в технике сверхвысоких частот, особенно в запоминающих устройствах ЭВМ. [21]

Температурная зависимость модулей магнитоэлектрического эффекта а [. [22]

Более сложным и наиболее представительным классом много-подрешеточных магнитных кристаллов при сравнении с антиферромагнетиками и слабыми ферромагнетиками являются ферримагне-тики. По характеру взаимодействия, приводящего к магнитному упорядочению, они аналогичны антиферромагнетикам - отрицательное обменное взаимодействие приводит к антипараллельной ориентации подрешеток. По величине возникшего спонтанного магнитного момента они аналогичны ферромагнетикам - намагниченности подрешеток настолько отличаются друг от друга, что, вообще говоря, результирующий магнитный момент сопоставим по величине с магнитным моментом каждой из подрешеток. [23]

Температурная зависимость модулей магнитоэлектрического эффекта aj и а. [24]

В структуре минерала шпинели MgAl204 кристаллизуются многие магнитные кристаллы с общей формулой MeFe204, где Me - двухвалентный металлический ион. Эта структура представляет собой кубическую почти плотную упаковку ионов кислорода, в октаэдрических и тетраэдрических междоузлиях которой размещены катионы. [26]

Эти отличия и определяют особенности спектров поглощения магнитных кристаллов. В них наряду с колебательными и фундаментальной полосами поглощения возникают линии поглощения, соответствующие электронным переходам между энергетическими уровнями переходных ионов. Частоты этих переходов определяются величиной расщепления уровней иона под действием внутри-кристаллического поля и спин-орбитальной связи и находятся обычно в инфракрасной и в видимой областях спектра. При этом спектры поглощения переходных ионов Sd-группы состоят, как правило, из широких линий, а линии поглощения редкоземельных ионов обычно бывают достаточно узкими. Обменные взаимодействия приводят к изменениям спектров поглощения, связанных с электронными переходами в переходных ионах. [27]

Сцектр цоглощения и удельное вращение Фарадея в ферримагнетике RbNiF3. [28]

С точки зрения технических применений особый интерес представляют магнитные кристаллы, прозрачные в определенных участках спектра. [29]

Таким образом, здесь, как и в магнитных кристаллах, применимо приближение эффективного поля. Сверхтонкие магнитные поля двух подсостояний равны по величине и противоположны по направлению. [30]

Страницы: 1 2 3 4