Задача - дифракция - электромагнитная волна
Cтраница 1
 |
Дифракция электромагнитной иолиы на прозрачном диэлектрическом клипе с небольшим поглощением. а - система координат. 6 - поперечное сечение диэлектрического клина со сглаженной кромкой ( модель. [1] |
Задача дифракции электромагнитных волн на диэлектрическом теле с цилиндрическими границами может быть сведена к решению системы четырех интегральных уравнений Фредголъма II рода относительно трансформант Фурье но координате z ( рис. 39) плотностей эквивалентных электрических и магнитных токов. [2]
Задача дифракции электромагнитных волн на многослойном диэлектрическом теле может быть сведена к системе интегральных уравнений, составленных относительно плотностей поверхностных электрических и магнитных токов, текущих но внешней поверхности тела и по всем границам раздела диэлектриков, подобно тому, как ото было сделано в предыдущем параграфе. В этой работе первоначально выводятся уравнения для задачи дифракции на нескольких телах. [3]
Рассмотрим задачу дифракции электромагнитных волн в нерегулярных волноводах с переменным заполнением. [4]
Таким образом, задача дифракции электромагнитной волны на идеально проводящем теле вращения сводится к системе двух одномерных уравнений для гармоник поверхностного тока. [5]
Однако для решения задач дифракции электромагнитных волн относительно отверстий в проводящих экранах целесообразно - использовать другой ме-тод, основанный, на принци - Т пе эквивалентных токов в сочетании с законами геомет-рической оптики. [6]
Получим интегральное уравнение для задачи дифракции электромагнитной волны на идеально проводящем ограниченном теле. [7]
 |
Схематическое изображение коаксиального аттенюатора.| Схематическое изображение микрополоскового аттенюатора. [8] |
Расчет тонкопленочных СВЧ-аттенюаторов сводится к решению задач дифракции электромагнитных волн на стыке возбуждающего ( воспринимающего) устройства аттенюатора с волноводом, содержащим резистивную пленку. В общем случае возбуждающее устройство имеет сильную частотную зависимость характеристик передачи и вносит значительное рассогласование в тракт. В сочетании с частотной зависимостью коэффициента затухания волн волноводов с пленками это приводит к значительным трудностям при создании широкодиапазонных СВЧ-аттенюаторов. Экспериментальный подбор оптимальных параметров возбуждающего устройства, обеспечивающих широкополосное согласование, требует больших материальных и временных затрат, поэтому возникает необходимость в разработке алгоритмов для конструкторского расчета и машинного проектирования тонкопленочных аттенюаторов. [9]
Изложенные в предыдущих параграфах сведения являются основой приближенного решения ряда задач дифракции электромагнитных волн. Выше было показано, что фронт волны при достаточно малой длине волны приближается по своим свойствам к фронту волны, удовлетворяющей законам геометрической оптики. [10]
Система (3.13) может быть использована и для построения приближенного решения задачи дифракции электромагнитных волн на импедансном теле. В качестве базисной системы в задаче дифракции на идеально проводящем или импедансном теле можно использовать систему решений уравнений Максвелла, соответствующую полю электрических мультиполей, расположенных в одной точке. [11]
Монография посвящена изложению методов получения и применения двух классов приближенных граничных условий, позволяющих облегчить решение задач дифракции электромагнитных волн на периодических структурах. [12]
Полнота системы (3.14) позволяет приблизить касательные составляющие электрического вектора Е на поверхности S, а следовательно, и построить приближенное решение задачи дифракции электромагнитных волн на идеально проводящем теле. [13]
Поэтому с практической точки зрения весьма важно установить закономерности, определяющие в ряде случаев характер распределения токов на поверхности тела и, следовательно, дающие возможность приближенного решения задач дифракции электромагнитных волн. [14]
Все наблюдаемые особенности распределения интенсивности в поляризованном излучении, в том числе и аномалии Вуда, описываются уравнениями Максвелла, и их строгое объяснение возможно на основе решения задачи дифракции электромагнитных волн на решетке. В последние годы в этом направлении сделаны значительные успехи. В настоящей статье, не останавливаясь подробно на методах решения этой задачи, ограничимся рассмотрением основных результатов расчетов главным образом применительно к решеткам ступенчатого профиля и сравнением их с экспериментом. [15]
Страницы: 1 2