Никакой переход
Cтраница 1
Никакой переход от одной отрасли внешней торговли к другой или от внутренней торговли к внешней не может, по моему мнению, влиять на норму прибыли ( цит. [1]
Никакого перехода суммы денег, соответствующей стоимости фьючерсного контракта, из рук в руки не происходит. Если контракт не закрывается офсетной сделкой до истечения срока его действия, то в последний торговый день месяца поставки производится закрытие контракта по биржевой расчетной цене. [2]
Понятно, что из основного состояния никаких переходов с уменьшением энергии быть не может. [3]
Поэтому для трактовки несобственных точек не надо привлекать никакого перехода к пределу в х19 х & д: 8, так как дело идет ведь только об отношениях х х х но надо подчинить д, дг2, 8 определенному линейному однородному уравнению Af 0, если они должны представлять несобственные элементы. Вследствие этого аналитическое представление приходит в согласие с представлениями проективной геометрии, которая говорит о бесконечно удаленной или несобственной прямой плоскости. [4]
 |
Маркированная сеть Пет - [ IMAGE ] Первый шаг построения ри, для которой строится дерево до - дерева достижимости, стижимости.| Второй шаг построения дерева достижимости. [5] |
Заметим, что маркировка ( О, О, 1) пассивная; никакой переход в ней не является разрешенным, поэтому никакие новые маркировки из этой пассивной маркировки в дереве порождаться не будут. [6]
Эту фишку нельзя удалить из заключительной позиции потому, что, во-первых, никакой переход не имеет заключительной позиции в качестве входной, а, во-вторых, все переходы не разрешены. Таким образом, выполнение сети Петри стандартного вида достаточно просто. Это очень полезно при построении композиций из сетей Петри. Для того чтобы показать, что сети стандартного вида не менее мощны, чем обычные сети Петри, докажем следующую теорему. [7]
Отсюда следует, что как только ш станет меньше некоторого определенного значения, никакие переходы невозможны. Для перехода какого-либо электрона на соответствующий уровень ( согласно фиг. [8]
Но каждое возвратное состояние принадлежит единственному неприводимому подмножеству, и между этими подмножествами невозможны никакие переходы. Сказанное резюмирует следующая теорема. [9]
Полагают, что для ПБ1 и ПП1 этот переход [286] заканчивается при 100 К - Не обнаружено никаких переходов, соответствующих у-максимуму при механических измерениях, хотя в ПБ1, ПП1 и П4МП1 обнаруживается небольшое постепенное сужение линии от 150 К До температуры стеклования. [10]
Из леммы 4.2 следует, что если никакой из тупиков свободной сети никогда не сможет стать пустым ни при какой достижимой разметке, то никакой переход t сети не может стать мертвым ни при какой разметке. Действительно, в противном случае достаточно взять S t и Г - тупиковую разметку М, применить лемму 4.2 и прийти к существованию пустого тупика. Таким образом, если все тупики сети не пусты ни при одной достижимой разметке, то все переходы сети живы. В свою очередь, если тупик содержит размеченную ловушку, то он никогда не сможет стать пустым. [11]
В начальный момент, когда пара находится в синглетном состоянии, e cmi / / ( t 0) 0, переменное поле не индуцирует никаких переходов. Спиновая динамика изменяет когерентность состояния спинов, одновременно к синглетному состоянию примешивается триплетное состояние с нулевой проекцией суммарного спина на ось квантования. В результате взаимодействия с переменным полем индуцируются переходы между уровнями РП и появляется спектр ЭПР. В соответствии с населенностями уровней энергии РП появляется спектр ЭПР с антифазной структурой, за исключением начального участка малых времен. [12]
В кристаллах p - ( BEDT - TTF) SX анизотропия в плоскости стопок ( BEDT - TTF) при низких темп-рах практически отсутствует, никаких переходов типа металл - диэлектрик в соединениях с X I - Aul -, IBr, нет, и при атм. Кроме того, наложением давления Р 0 2 кбар получена модификация - ( BEDT - TTF) 2I3, метастабиль-ная при атм. Соединения pXBEDT - TTF) 5X также относятся к сверхпроводникам 2-го рода, в них обнаружены полное отсутствие сопротивления ниже Тс и полный эффект Мейснера в слабых магн. [14]
В твердом водороде нет электронов в зоне проводимости; зазор между зоной проводимости и валентной зоной настолько велик, что в обычных условиях не может происходить никакой переход электронов и лишь в определенных условиях, например при очень высоких температурах или сильных электрических полях, электроны из валентной зоны могут переходить в зону проводимости. [15]
Страницы: 1 2 3 4