Cтраница 1
Лянейная краевая задача теплопроводности для неограниченного теяа отличается от аналогичной задачи для полуограничен-яого тела только граничными условиями. [1]
Полученная трехмерная нестационарная краевая задача теплопроводности может быть сведена операторным методом к двумерной без предварительных предположений о распределении температуры по толщине пластины. [2]
Рассмотрены вопросы алгоритмизации решения краевых задач теплопроводности методом конечных элементов. Проанализированы вычислительные аспекты решения стационарных и нестационарных задач. Для аппроксимации временнбго процесса применена неявная конечно-разностная схема Крэнка - Никольсона. Дано подробное описание алгоритма. [3]
Во многих частных решениях краевой задачи теплопроводности для полуограниченного и неограниченного тел выражения для геометрических интегралов, а иногда и для слагаемых общего решения, могут быть получены аналитически. [4]
Дифференциальное уравнение в краевые условия лвнейввй краевой задачи теплопроводности пра отсутствии теплоотдачи в общем виде сформулированы в главе второй. [5]
В пособии систематически изложены аналитические методы решения краевых задач теплопроводности тел. Даны характеристика метода, его особеннхти, область приложения, направления обобщения. Сформулирован ряд проблемных вопросов аналитической теории. В настоящем издании расширены таблицы интегральных преобразований, дуальных интегральных уравнений и парных сумматорных рядов; переработаны параграфы для областей с движущимися границами; рассмотрена проблема теплового удара, упражнения переноса в средах с тепловой памятью и с конечной скоростью распространения тепла. [6]
При м 0 и замене л: на а краевая задача теплопроводности (4.32), (4.33) для пластинки совпадает со сформулированной краевой задачей теплопроводности для цилиндрической оболочки. [7]
Приближенные аналитические методы тепловой теории зажигания основаны на решении нестационарной краевой задачи теплопроводности для химически инертного тела и критического условия зажигания. В качестве последнего чаще всего используют условие, сформулированное Я.Б. Зельдовичем и расширенное в [1]: зажигание наступает в тот момент времени t3, когда скорость тепловыделения в зоне химической реакции gXHMfe) превышает скорость те-плоподвода от внешнего источника gBHfe) или теплоотвода из зоны химической реакции. [8]
Необходимо подчеркнуть, что второе и третье слагаемые общего решения краевой задачи теплопроводности для полуограниченного и неограниченного тел пропорциональны соответствующим временным интегралам. Поэтому раздельное определение временных интегралов и характерных частных решений краевой задачи теплопроводности является излишним. [9]
Общие основания выбора геометрической модели плоского тела, используемой при решении краевой задачи теплопроводности, бы ли изложены выше Сем. [10]
Дифференциальное уравнение (1.28) с заданными условиями однозначности дает полную математическую формулировку краевой задачи теплопроводности. Поставленная таким образом задача разрешается аналитическим, численным или экспериментальным методом. В случае экспериментального решения задач теплопроводности используются методы физического или математического моделирования. [11]
При м 0 и замене л: на а краевая задача теплопроводности (4.32), (4.33) для пластинки совпадает со сформулированной краевой задачей теплопроводности для цилиндрической оболочки. [12]
Рассмотрим отдельные положения, характеризующие поведение функций безразмерных избыточных температур полуограниченного и неограниченного тел и представляющие интерес для технических приложений общих решений краевой задачи теплопроводности. Остановимся последовательно на зависимостях безразмерной избыточной температуры от безразмерных координат и безразмерного времени. [13]
Восстановление температурного поля в V эквивалентно определению неизвестных граничных условий на L ( температуры или теплового потока), что позволяет поставить для объема V обычную краевую задачу теплопроводности. [14]
Напоышм, что градиенты по JF при бесконечных значениях безразмерной координаты х, а также при - г 0 для полуограниченного тела входят в граничные условия краевой задачи теплопроводности и являются, таким образом, заданными. [15]