Cтраница 2
Положив в (4.97) fr 0, получим решение динамической задачи термоупругости для случая, когда влияние тепловой инерции на источники тепла не учитывается. [16]
Интегральные преобразования Фурье и Ханкеля использовались для решения ряда динамических задач термоупругости Ч Были получены замкнутые решения для различных частных задач, в первую очередь для задач с тепловыми источниками в неограниченной термоупругой среде, изменяющимися во времени по гармоническому закону. [17]
Задача о тепловом ударе на поверхности полупространства является одной из первых динамических задач термоупругости, подвергшихся детальному исследованию. [18]
Положив в (4.60) и (4.62) ( З 0, найдем решение динамической задачи термоупругости, соответствующее классическому закону Ньютона. Если в (4.60) и (4.62), кроме того, перейти к пределу при М - 0, получим решение задачи термоупругости для случая, когда скорость распространения тепла значительно превышает скорость распространения упругой волны. [19]
Если в (6.96) и (6.97) положить fr 0, получим решение обобщенной динамической задачи термоупругости для круговой пластинки, на боковой поверхности z б которой имеет место классическое условие теплообмена второго рода. [20]
В книге использованы результаты исследований автора и его сотрудников в области квазистатических и динамических задач термоупругости и теории теплопроводности. [21]
Как видно из приведенных представлений общего решения векторного уравнения движения (1.8.6), динамическая задача термоупругости сводится к волновым уравнениям; при их решении применяется преобразование Лапласа. [22]
Положив в (6.45), (6.53) и (6.61) fr 0, находим решение обобщенной динамической задачи термоупругости для прямоугольной пластинки, на боковой поверхности г б которой имеет место классическое условие теплообмена второго рода. [23]
Формулы ( 11) и ( 12) являются обобщением формул Сомилиано на динамические задачи термоупругости. [24]
В последние десять лет на основе термодинамики необратимых процессов начали интенсивно развиваться исследования динамических задач термоупругости с учетом связанности полей деформации и температуры: Дересевич ( 1957), Чедвик и Снеддон ( 1958), Чедвик ( 1960), Новацкий ( 1966) разработали теорию плоских гармонических термоупругих волн, Новацкии ( 1959 - 1965) исследовал задачи о термоупругих сферических и цилиндрических волнах, Локкет ( 1958), Чедвик и Уиндл ( 1964) изучили распространение термоупругих волн Релея, Я. С. Подстригач ( 1960) и Новацкий ( 1962) развили общие представления о решении связанных задач термоупругости, Я - С. [25]
В настоящей главе с помощью термодинамики необратимых процессов вы водятся соотношения и уравнения взаимосвязанной динамической задачи термоупругости тел с прямолинейной анизотропией, физико-механические характеристики которых - функции прямоугольных декартовых координат. Полученная взаимосвязанная система дифференциальных уравнений описывает деформацию тела, возникающую при нестационарных механических и тепловых воздействиях, а также обратный эффект - изменение его температурного поля, обусловленное деформацией. Из этой системы вытекают соответствующие уравнения несвязанных динамической и квазистатической задач термоупругости неоднородных тел, обладающих прямолинейной анизотропией, и изотропных тел, отнесенных к прямоугольной декартовой системе координат. Далее приводятся уравнения несвязанной динамической задачи термоупругости для тел, физико-механические характеристики которых - функции цилиндрических или сферических координат. Наконец, выводятся уравнения несвязанной динамической задачи термоупругости тонких неоднородных пластин, обладающих прямолинейной или цилиндрической анизотропией, и соответствующие уравнения для тонких изотропных пластин. [26]
Переходя в (5.54) по формулам обращения (5.53) от трансформант оригиналам, получаем общее решение двухмерной обобщенной динамической задачи термоупругости для полубесконечной пластинки. [27]
В связи с анализом работы конструкций, подвергающихся импульсивным тепловым воздействиям, проведены исследования ряда динамических задач термоупругости. Эта задача получила обобщение в двух направлениях: Стернберг и Чакраворти ( 1959) исследовали динамический эффект, когда изменение температуры поверхности полупространства происходит не скачкообразно, а с конечной скоростью; Муки и Брейер ( 1962), Дилон ( 1965) и др. рассмотрели влияние на тепловой удар эффекта связанности полей деформации и температуры. [28]
Таким образом, представление (8.1.7) является обобщением соответствующего представления решения квазистатической задачи тер мэу пру гости на случай динамической задачи термоупругости. [29]
Функции и и t выражаются через векторную функцию ф и скалярную г): функцию ф можно рассматривать как обобщение на динамические задачи термоупругости векторной функции Галеркина. [30]