Дифракционная задача
Cтраница 1
Конкретная дифракционная задача приобретает замечательную простоту, если дифрагированную волну записать в виде суммы плоских волн с различными амплитудами, а направляющие косинусы выбрать в качестве параметров. [1]
 |
Пояснение к получению формулы Кирхгофа. [2] |
Решение дифракционной задачи, предложенное Кирхгофом, основано на интегральной теореме, которая выражает решение однородного волнового уравнения в произвольной точке пространства через значения этого решения и его первой производной на произвольной замкнутой поверхности, окружающей рассматриваемую точку. [3]
Исследование нестационарных дифракционных задач в линейных вязкоупругих средах сводится к весьма сложным математическим задачам. В связи с этим в литературе практически не имеется результатов по дифракции вязкоупругих волн, в то же время теоретическое и практическое значение их трудно переоценить. [4]
Решить дифракционную задачу - значит найти относительное распределение освещенности на экране в зависимости от размеров и формы неоднородн остей, вызывающих дифракцию. Решение этой задачи в общем случае является весьма сложным. В курсе общей физики рассматривают лишь случаи, в которых соображения симметрии упрощают расчет, например дифракцию от круглого отверстия, от узкой щели, а также дифракционную решетку. [5]
Для решения дифракционных задач - отыскания распределения на экране интенсивности световой волны, распространяющейся в среде с препятствиями - применяются приближенные методы, основанные на принципах Гюйгенса и Гюйгенса - Френеля. [6]
Для решения дифракционных задач - отыскания распределения на экране интенсивности световой волны, распространяющейся в среде с препятствиями, - применяются приближенные методы, основанные на принципах Гюйгенса и Гюйгенса-Френеля. [7]
Строгое решение дифракционных задач как задач о распространении электромагнитных волн вблизи препятствий удалось получить лишь для сравнительно немногочисленных ( 4 - 5) случаев. [8]
Другим типом дифракционных задач является расчет рассеяния волн на препятствиях. Мы рассмотрим рассеяние плоской электромагнитной волны на идеально проводящем препятствии, размеры которого велики по сравнению с длиной волны. Для тонкого плоского препятствия можно применить метод, изложенный в § 8, возможно, в сочетании с принципом Бабине. [9]
Строгое решение дифракционных задач как задач о распространении электромагнитных волн вблизи препятствий удалось получить лишь для сравнительно немногочисленных ( 4 - 5) случаев. [10]
Для решения дифракционных задач - отыскания распределения на экране интенсивности световой волны, распространяющейся в среде с препятствиями - применяются приближенные методы, основанные на принципах Гюйгенса и Гюйгенса - Френеля. [11]
Примером аналитического решения дифракционной задачи является метод параболического приближения, основанный на предположении о параболической зависимости фазовой скорости ПАВ ( 6) от направления распространения 6 в окрестности направления чистой моды. [12]
Общеизвестна схема решения дифракционных задач методом разделения переменных. При этом волновое поле по существу подвергается спектральному анализу по времени. Однако не всегда предположение о монохроматичности источников поля упрощает решение задачи. [13]
Это и есть решение дифракционной задачи. [14]
Математические, методы решения дифракционных задач рассмотрены в книгах Бекера и Копсона [7] и Морса и Фешбаха [77], гл. Векторные теоремы, использованные в § 6 - 10 настоящей главы, имеются в книгах Морса и Фешбаха [77], гл. Монография Кинга и У Тай-цзуня [59] специально посвящена рассеянию электромагнитных волн на препятствиях, причем большое внимание уделяется получению полезных численных результатов. [15]
Страницы: 1 2 3 4