Дифракционная задача

Cтраница 3

Какие трудности принципиального характера присущи приближенному методу решения дифракционных задач на основе принципа Гюйгенса - Френеля. [31]

Дифракционный интеграл (1.2.28) широко используется при решении многих дифракционных задач. Следует, однако, иметь в виду, что возможны и другие математические подходы к анализу дифракции. [32]

В общем случае величина р определяется из решения нелинейной дифракционной задачи для волны накачки ( в духе задач, рассмотренных в гл. [33]

Свойства ее имеют очень важное значение для решения любой дифракционной задачи. Поэтому подробно рассмотрим такую решетку. [34]

Схематический график функции 5 ( д, на котором отмечены величины 2fcF при разном количестве Z свободных электронов на атом. [35]

Функция S ( q ] появляется во всех дифракционных задачах, в частности в задачах о рассеянии нейтронов и рентгеновских лучей, и может быть извлечена из соответствующих экспериментов. Как и Р ( г), она содержит всю информацию о корреляциях в положениях ионов. Появление здесь этой функции подчеркивает, что весь подход базируется на предположении, что волновые функции электронов это плоские волны. Поэтому эту теорию часто называют спектральной или дифракционной теорией транспорта в жидких металлах. [36]

Эти уравнения окажутся полезными при нахождении высокочастотных асимптотик решения дифракционной задачи. [37]

Одним из наиболее мощных и эффективных подходов к решению д-волновой дифракционной задачи является так называемое приближение физической оптики, основанное на том типе рассмотрения дифракции, которое содержится в первых нескольких главах данной книги. Поскольку в научных публикациях это приближение было изложено лишь в сжатой форме, для его описания мы выделим специальную, следующую главу. Здесь же мы рассмотрим другие приближения, в некоторой степени более широко известные и используемые, которые сразу же вытекают из рассмотрения двух последних глав. [38]

При рассмотрении сложных резонаторных систем более или менее строгое аналитическое решение дифракционной задачи становится еще более громоздким, мало пригодным для инженерной практики. Это можно видеть на примере оптической структуры рис. 5.1, имитирующей сложный резонатор, образованный произвольным числом N тонких оптических элементов. [39]

Следовательно, мы имеем право придерживаться процедуры, обычной при рассмотрении дифракционных задач для идеального случая монохроматического точечного источника, находящегося либо на конечном расстоянии от точки наблюдения, либо на бесконечности ( параллельное когерентное освещение), а затем, если это необходимо, обобщить результат, учитывая конечные размеры источника или интервал частот. Источник конечных размеров можно рассматривать как совокупность очень малых независимо излучающих точек. Для каждой из таких точек интенсивность в точке наблюдения рассчитывается с учетом относительной интенсивности источника в этой точке. Затем интенсивности складываются для всех точек источника. Если существует конечный интервал частот, то интенсивность рассчитывается для каждой частоты, а затем проводится суммирование по всем частотам. [40]

В эвристических целях мы будем пользоваться терминологией, которая применяется в дифракционных задачах. [41]

Пример подобия линейных резонаторов. [42]

Существуют две схемы / г-зеркального кольцевого резонатора, которые допускают очевидную редукцию дифракционной задачи: 1) резонатор, у которого только один образующий элемент обладает конечной оптической силой ( например, одно сферическое зеркало), а апертурное сечение располагается вблизи этого элемента, 2) резонатор, составленный из п одинаковых элементов с осевым контуром в виде правильного n - угольника; апертурные сечения располагаются вблизи образующих оптических элементов. [43]

Для общих исследований могут служить медные и вольфрамовые аноды, используемые обычно для дифракционных задач. Однако для количественных измерений спектра должны исследоваться линии определенной длины волны, для получения которых лучше всего иметь в распоряжении разборную трубку со сменными анодами. [44]

Если К / а I, а это случай, наиболее типичный для дифракционных задач, то в области за цилиндром, где на рис. 25.8, а была тень, появляется интенсивное поле. На рис. 25.8, б изображена эпюра для напряженности Я рассеянного поля, когда проводимость у цилиндра стремится к бесконечности. Наличие мелких углублений на диаграмме объясняется интерференцией волн. [45]

Страницы: 1 2 3 4