Cтраница 3
Предположим, что электростатическое поле возбуждается не точечным, а произвольно распределенным зарядом. [31]
Таким образом, на долю электростатического взаимодействия заряда электрона с распределенным зарядом нейтрона ничего не остается. [32]
Предположим, что электростатическое поле возбуждается не точечным, а произвольно распределенным зарядом. [33]
В процессе обработки ( главным образом из-за трения) поверхность пленки приобретает равномерно распределенный заряд. [34]
Этот странный результат можно истолковать двумя способами: либо нейтрон не имеет распределенного заряда ( что противоречит развитому выше представлению о его структуре), либо описанные опыты по какой-то причине не чувствительны к распределенному заряду нейтрона. Во всяком случае, полученные результаты нельзя объяснить в рамках проведенных экспериментов, в связи с чем требуется дополнительное экспериментальное исследование вопроса о структуре нуклона принципиально другим методом. [35]
В случае, если оба тела представляют собой сферы с равномер но распределенным зарядом, то закон Кулона можно применить, считая, что г - расстояние между центрами сфер, и весь заряд сферы находится в ее центре. [36]
Это уравнение, относящееся к дискретной частице, является аналогом уравнения (11.129) для непрерывно распределенных зарядов и токов. [37]
К выводу соотношения между плотностью зарядов и их скоростью. [38] |
Рассмотрим два случая распределения потенциала в пространстве анод - катод при наличии в нем распределенного заряда. Первый случай соответствует графику 2 и отличается тем, что потенциал непрерывно возрастает от катода к аноду. При этом любой электрон, вышедший из катода, попадает в ускоряющее поле и обязательно достигнет анода, и, следовательно, величина анодного тока равна величине тока эмиссии катода. Такой режим токопрохождения называется режимом насыщения. [39]
Поэтому мы будем в дальнейшем пользоваться наглядным представлением об электроне как электронном облачке с распределенным зарядом, плотность которого равна - e i) 2, отнюдь не претендуя на безукоризненность этой ( впрочем, как и любой другой) наглядной модели. [40]
Можно показать, что это простое симметричное выражение приближенно справедливо для взаимодействия между двумя распределенными зарядами, соответствующими потенциалу (1.28) при s, равном 2 3 и 2 соответственно. [41]
Поэтому мы будем в дальнейшем пользоваться наглядным представлением об электроне как электронном облачке с распределенным зарядом, плотность которого равна - е г; 2, отнюдь не претендуя на безукоризненность этой ( впрочем, как и любой другой) наглядной модели. [42]
Удаленные друг от друга электроны ( у которых волновые функции не перекрываются) взаимодействуют как классические распределенные заряды. Если области локализации перекрываются, появляется добавочное обменное взаимодействие. [43]
В эти годы было показано, что все попытки понять валентные силы как электродинамическое взаимодействие распределенных зарядов не могут увенчаться успехом. [44]
Соответственно ( 9 34) и ( 10 34) напишутся выражения для потенциалов от распределенного заряда и диполя. [45]