Cтраница 2
Определить объемные силы в изотропном твердом диэлектрике при наличии в нем сторонних зарядов; тело предполагается однородным. [16]
Уравнения ( II) и ( IV) устанавливают связь между сторонними зарядами рст и токами стр с одной стороны и полями Е и Н - с другой, в любой точке пространства. [17]
Уменьшение поля в диэлектрике по сравнению с вакуумом ( при тех же сторонних зарядах) связано со смещением зарядов в молекулах диэлектрика под действием поля. Такое смещение зарядов ( поляризация диэлектрика) приводит к возникновению у молекул направленного вдоль поля дипольного момента. При этом следует различать два принципиально разных типа молекул. Молекулы одного типа сами по себе, в отсутствие поля, не обладают дипольным моментом, но дипольный момент возникает у них под действием поля, которое как бы растягивает молекулу и раздвигает ее заряды - положительные по полю и отрицательные против поля. Такие молекулы называются неполярными. [18]
При исследовании распространения волн в турбулентной атмосфере [23, 46, 59] среда считается непроводящей, без сторонних зарядов, с магнитной проницаемостью, равной единице. Относительная диэлектрическая проницаемость e ( r, t) и показатель преломления п ( г, t) турбулентной среды меняются в пространстве и во времени случайным образом, г х, у, z ] - радиус-вектор в трехмерном пространстве, t - время. [19]
Следует обратить особое внимание на то, что в последнем законе под точечными подразумеваются сторонние заряды, сосредоточенные на макроскопических телах, размеры которых малы по сравнению с расстоянием между ними. Таким образом, закон (4.18) в отличие от закона Кулона в вакууме имеет весьма ограниченную область применения: диэлектрик должен быть однородным, безграничным, обязательно жидким или газообразным, а взаимодействующие тела - точечными в макроскопическом смысле. [20]
Сторонние заряды часто называют свободными, но последнее название для ряда случаев является неудачным: сторонние заряды бывают и не свободными. [21]
Слева стоит Ф0 - поток вектора D через замкнутую поверхность S, справа - сумма сторонних зарядов 27г, заключенных внутри этой поверхности. [22]
Слева стоит Фо - поток вектора D через замкнутую поверхность S, справа - сумма сторонних зарядов 2 7 /, заключенных внутри этой поверхности. [23]
Отсюда видно, что связанный заряд распределен по объему равномерно и имеет знак, противоположный стороннему заряду. [24]
Видно, что поверхностная плотность а связанного заряда в диэлектрике однозначно связана с поверхностной плотностью о стороннего заряда на проводнике, причем знаки этих зарядов противоположны. [25]
Входящая в эту формулу константа А должна определяться из того условия, что в непосредственной близости к стороннему заряду потенциал должен совпадать с потенциалом точечного заряда. [26]
Изобразить примерные графики напряженности Е и потенциала р электрического поля как функции расстояния г от центра системы, если диэлектрику сообщили положительный сторонний заряд, распределенный равномерно: 1) по внутренней поверхности слоя; 2) по объему слоя. [27]
Оба рассмотренных примера характерны тем, что диэлектрик был однородным и изотропным, а ограничивающие его поверхности совпадали с эквипотенциальными поверхностями поля сторонних зарядов. Полученный нами в этих случаях результат является общим. Если однородный и изотропный диэлектрик полностью заполняет объем, ограниченный эквипотенциальными поверхностями поля сторонних зарядов, то вектор электрического смещения совпадает с вектором напряженности поля сторонних зарядов, умноженным на е, и, следовательно, напряженность поля внутри диэлектрика в в раз меньше, чем напряженность поля сторонних зарядов. [28]
Оба рассмотренных примера характерны тем, что диэлектрик был однородным и изотропным, а ограничивающие его поверхности совпадали с эквипотенциальными поверхностями поля сторонних зарядов. Полученный нами в этих случаях результат является общим. Если однородный и изотропный диэлектрик полностью заполняет объем, ограниченный эквипотенциальными поверхностями поля сторонних зарядов, то вектор электрического смещения совпадает с вектором напряженности поля сторонних зарядов, умноженным на ЕО, и, следовательно, напряженность поля внутри диэлектрика в е, раз меньше, чем напряженность поля сторонних зарядов. [29]
Это значит, что распределение поверхностных зарядов ( сторонних о связанных ст) на границе раздела проводника и диэлектрика будет подобно прежнему распределению сторонних зарядов ( а), и конфигурация результирующего поля Е в диэлектрике останется той же, что и при отсутствии диэлектрика. [30]