Сторонний заряд

Cтраница 3

Формулы (19.9) и (19.10) выражают теорему Гаусса для вектора D: поток электрического смещения через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутриС этой поверхности сторонних зарядов. [31]

Изобразим графически поля Е и D у границы раздела двух однородных диэлектриков 1 и 2, считая, что е2 е, и что стороннего заряда на этой поверхности нет. [32]

Формулы (19.9) и (19.10) выражают теорему Гаусса для вектора D: поток электрического смещения через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности сторонних зарядов. [33]

Этот потенциал отличается от кулоновского потенциала точечного заряда qlr экспоненциальным множителем е -, быстро убывающим с ростом г. Наличие этого множителя показывает, что поле стороннего заряда, внесенного в плазму, действует практически только на дебаевской длине rD VK, а дальше резко падает с расстоянием. Иными словами, в отличие от поля, порождаемого зарядом в вакууме, которое хотя и убывает, но убывает медленно ( обратно пропорционально квадрату расстояния) и может рассматриваться как длиннодействующее, поле, порождаемое зарядом в плазме, экспоненциально убывает с расстоянием и поэтому является короткодействующим. [34]

Первые два члена связаны с воздействием непосредственно на магнетик, последний член - с силами, деист - вующимп на токи проводимости и токи, связанные с перемещением сторонних зарядов. [35]

Система ур-ннй ( I-VIII), дополненная граничными условиями и условием излучения, является полной системой, позволяющей определить однозначно электромагнитное поле в любой точке пространства и в любой момент времени по заданным значениям сторонних зарядов и токов. [36]

Диэлектрическая проницаемость различных веществ. [37]

Связанные заряды входят в состав молекул диэлектрика и не могут их покинуть. Сторонние заряды не входят в состав молекул диэлектрика и находятся либо в диэлектрике, либо за его пределами. [38]

В отличие от стороннего заряда в поляризуемой среде, к-рый можно извлечь из среды и исследовать в пустоте, электрон в КТП не может быть освобожден от взаимодействия с квантовым эл. Так, значение аномального магнитного момента электрона, вычисленное в КЭД, совпадает с опытным значением на уровне эксперим. [39]

Линии вектора Е могут начинаться и заканчиваться как на сторонних, так и на связанных зарядах. Источниками поля вектора D служат только сторонние заряды. Поэтому линии смещения могут начинаться или заканчиваться лишь на сторонних зарядах. Через точки, в которых помещаются связанные заряды, линии смещения проходят, не прерываясь. [40]

Только в этом случае по силе F формула (4.19) позволяет определить поле Е в диэлектрике. Следует обратить внимание, что на сам сторонний заряд - он сосредоточен на каком-то небольшом теле - будет действовать другое поле - не то, что в самом диэлектрике. И тем не менее, формула (4.19) дает, как это ни удивительно, верный результат. [41]

Здесь для определенности пространство - время предполагается плоским, а вакуум - однородным и изотропным, используется инерци-альная система отсчета, к. Все свойства среды, за исключением сторонних зарядов р и токов у, включены в новое поле электрич. [42]

Рассмотрим теперь термодинамические соотношения системы, состоящей из проводников, диэлектриков и электрического поля. Как и раньше, считаем, что сторонние заряды отсутствуют, а поля создаются заряженными проводниками. Поэтому в качестве внешнего параметра могут быть выбраны заряды проводников или их потенциалы. [43]

Первое уравнение устанавливает связь между токами проводимости и смещения и порождаемым ими магнитным полем. Второе показывает, что источниками вектора D служат сторонние заряды. [44]

Линии вектора Е могут начинаться и заканчиваться как на сторонних, так и на связанных зарядах; мы говорим, что источниками и стоками поля Е являются любые заряды. Источниками же и стоками поля вектора D являются только сторонние заряды: только на них могут начинаться и заканчиваться линии вектора D. Через области поля, где находятся связанные заряды, линии вектора D проходят не прерываясь. [45]

Страницы: 1 2 3 4