Затухание - поле
Cтраница 1
Затухание поля во второй среде с увеличением расстояния л: 3, когда поглощение в ней отсутствует, свидетельствует о том, что поток энергии во вторую среду не проходит из-за полного отражения на поверхности раздела. Заметим, что это явление имеет место лишь в установившемся режиме. [1]
Затухание поля в любой линии передачи, в том числе и в волноводе, принято выражать в логарифмических единицах - децибелах. [2]
Рассмотрим затухание одномодового поля, обусловленное взаимодействием с атомами. [3]
Покажем, как происходит затухание поля в сверхпроводнике. Но предварительно выясним, чем определяется электрический ток в сверхпроводнике. В нормальном проводнике плотность электрического тока пропорциональна электрическому полю. Ясно, что в сверхпроводнике такой связи не может быть, так как электроны в сверхпроводнике движутся без сопротивления, и поэтому даже бесконечно малое электрическое поле вызывало бы ток бесконечной силы. Это значит, что в сверхпроводн ике плотность тока должна быть связана не с электрическим, а с магнитным полем. В так же не может быть, поскольку эти векторы имеют разную природу: вектор j полярный, а вектор В аксиальный. Полярным вектором является, как. А, связанный с В соотношением В rot А. Поэтому в сверхпроводниках следует ожидать связи между величинами j и А - связи, естественно, линейной. Но непосредственный физический смысл имеет не векторный потенциал, а магнитное поле, так как к векторному потенциалу можно прибавить градиент любой скалярной функции, магнитное же поле, равное ротору векторного потенциала, при этом не изменяется. [4]
 |
К расчету поля в роторе с поперечными канавками. а - конфигурация области. б - расчетная схема. [5] |
Считаем, что закон затухания поля одинаков для всех точек поверхности. Поперечные канавки лишь изменяют распределение токов, не изменяя их затухания по глубине. [6]
Обеспечивает ли толщина защитного кожуха требуемое затухание поля. Не чрезмерны ли толщина и соответственно масса защитного кожуха. [7]
Перемагничива-ние по симметричным циклам с достаточно медленным затуханием поля приводит к практически полному размагничиванию носителя, и при выходе из стирающей головки индукция носителя близка к нулю. [8]
Для частот приблизительно до 103 Гц затухание поля в толще экрана весьма мало. [9]
Тем самым найдены поправки к закону затухания поля в глубь сверхпроводника. [10]
Первое неравенство означает, что скорость затухания поля в резонаторе должна превышать атомные скорости затухания, т.е. необходим плохой резонатор. Второе неравенство устанавливает нижнюю границу возбуждения или уровня накачки лазера. Согласно ( 18.8. ба) параметр шдг е / представляет собой скорость усиления лазера, которая равна скорости затухания 7с на пороге. Таким образом, отношение CJ re / 7c7 есть мера того, во сколько раз усиление превышает потери. Посмотрим, насколько велико оно должно быть, чтобы появилась нестабильность. [11]
Обычно скорость атомной релаксации 7 существенно больше скорости затухания поля, так что эволюция атомных переменных происходит намного быстрее, чем эволюция поля. [12]
Минимально достижимая длительность импульсов определяется при этом временем затухания поля в резонаторе тл, которое соответствует по крайней мере нескольким периодам пробега резонатора 2L / C. Типовые лазерные диоды позволяют работать с короткими резонаторами ( L - 1 мм), время прохода которых имеет порядок величины 10-и с. Это указывает на возможность генерации очень коротких моноимпульсов. Короткие импульсы инжещионного тока позволяют получить импульсы длительностью Ть 50 пс. Выбирая резонаторы специальной конструкции и используя оптический способ включения усиления, удается проникнуть даже в пикосекундную и субпикосекундную области. Так, в [7.50] был создан резонатор с оптической длиной 12 мкм, время прохода которого равнялось 0 08 пс. [13]
Операторы & k и 6 описывают моды резервуара, вызывающие затухание поля. Для потерь, обусловленных пропусканием, они в действительности представляют собой поле вне резонатора. [14]
Следовательно, затухание недиагонального матричного элемента pnn i ( t) означает одновременное затухание поля, приводящее к уширению линии излучения. В этом разделе будет описан простой метод вычисления pn n i ( t) и вновь получены результаты, касающиеся ширины линии излучения лазера. [15]
Страницы: 1 2 3 4