Захват - нейтрон
Cтраница 2
Захват нейтронов приводит, как правило, к образованию изотопов, в том числе и радиоактивных. Образовавшиеся радиоактивные изотопы распадаются с испусканием характерных для них излучений, по спектру которых можно определить состав облученного вещества. [16]
Захват нейтрона ядром урана-235 в большинстве случаев приводит к делению и, следовательно, к развитию цепной реакции. Встреча с ядрами урана-238 выводит нейтроны из реакции и вызывает образование атомов плутония-239 ( нового делящегося материала), которые, в свою очере-редь, подвергаются делению. Как было указано, реактор должен быть рассчитан так, чтобы коэффициент размножения в нем был несколько больше единицы. Возрастание числа нейтронов при коэффициенте размножения больше единицы происходит по экспоненциальному закону. [17]
Захват нейтронов ядром Аи197 при энергиях нейтронов вплоть до нескольких сот в характеризуется рядом резонансов. Наибольшим из них ( и с наименьшей энергией) является резонанс при энергии 4 906 ее, для которого Гу 0 124 эв и Г 0 0071 е1 / 2 эв. [18]
Длительный захват нейтронов элементами, состоящими из нескольких изотопов, должен приводить к прогрессирующему удалению изотопов с наибольшими эффективными сечениями; с другой стороны, можно получить чистые изотопы в результате распада приготовленных в котле радиоэлементов. [19]
Поскольку захват нейтрона часто приводит к образованию радиоактивного ядра с последующим испусканием у-квантов. [20]
Лишь захват нейтрона самым тяжелым из устойчивых изотопов приводит к неустойчивому, перегруженному нейтронами ядру. Последнее претерпевает р-распад, т.е. испускает электрон, и переходит в ядро следующего элемента с атомным номером на единицу больше. [21]
 |
Урановый цикл размножения на быстрых нейтронах. [22] |
Вероятность захвата нейтронов ядрами в значительной степени зависит от скорости нейтронов. По аналогии с определением вероятности попадания в сечение выделенной фигуры, которая возрастает с увеличением площади сечения, вероятность захвата ядром нейтрона характеризуется величиной сечения захвата. [23]
После захвата нейтрона образуется составное ядро. [24]
Вероятность захвата нейтронов ядрами в значительной степени зависит от скорости нейтронов. По аналогии с определением вероятности попадания в сечение выделенной фигуры, которая возрастает с увеличением площади сечения, вероятность захвата ядром нейтрона характеризуется сечением захвата. Непосредственно в момент деления ядер урана скорость нейтронов примерно равна 20000 км / с, при этом сечение захвата нейтронов ядрами 235U мало. Поэтому нейтроны необходимо замедлить, пропустив их через вещество из легких элементов, не поглощающих нейтроны: воду, тяжелую воду, графит, бериллий. [25]
Вероятность захвата нейтронов ядрами всех указанных изотопов ( эффективное поперечное сечение захвата о3 ядер U235, Pu239 и U233) возрастает с уменьшением скорости нейтронов. [26]
После захвата нейтрона, энергия промежуточного ядра повышается приблизительно на 8 MeV выше первоначального основного состояния ядра-мишени. [27]
После захвата нейтрона образуется составное ядро. [28]
Эффект захвата нейтронов примесями, или зашлаковывание котла, становится заметным тем раньше, чем больше поток нейтронов или чем больше удельная мощность. Подобные же соотношения справедливы для других продуктов деления, но величины о меньше для стабильных изотопов и в основном неизвестны для нестабильных. [29]
Сечение захвата нейтрона 0 ( 238U) превосходит 1000 барн для трех резонансных энергий 6 7; 21 и 37 эв и приближается к этой величине при 66 и 100 эв. [30]
Страницы: 1 2 3 4