Захват - нейтрон
Cтраница 4
 |
Области преобладания процессов и положение резонансов. [46] |
При захвате нейтрона ядром-мишенью образуется составное ядро в возбужденном состоянии. Переход в невозбужденное состояние может осуществляться различными путями, наиболее важные из которых в рассматриваемом диапазоне энергий следующие: а) деление ядра, б) радиационный захват, в) неупругое рассеяние. [47]
При захвате нейтрона ( рис. 17.2, а) ядро приходит в возбужденное состояние, деформируется, приобретая вытянутую форму ( рис. 17.2 5), и затем под действием кулоновских сил разрывается на две ( не обязательно равные) части ( рис. 17.2, в), называемые осколками деления. [48]
При захвате нейтронов ядрами, которые не участвуют в цепной реакции, интенсивность самой реакции снижается; при этом могут образовываться новые ценные изотопы. [49]
При захвате нейтрона ядро переходит в сильно возбужденное промежуточное ядро. Энергия возбуждения, которая примерно соответствует энергии связи захваченного нейтрона ( - 8 Мэв), очень быстро теряется вследствие - излучения. Переход в основное состояние может проходить через различные энергетические уровни в зависимости от числа и энергии у-квантов. Один из этих энергетических уровней может быть метастабильным. Атом сравнительно долго остается на этом уровне. При захвате стабильным ядром брома - 79 медленного нейтрона образуется сильно возбужденное промежуточное ядро брома-80. Наряду с непосредственным переходом в основное состояние оно может переходить, испуская два у-кванта, на мета-стабильный уровень энергии. [50]
При захвате нейтронов ядрами 238U и 232Th образуются плутоний 239Ри и уран 233U, способные создавать цепные реакции деления и, следовательно, рассматриваемые как ядерное топливо. Такое ядерное топливо получают в специальных реакторах-размножителях. [51]
При захвате нейтронов ядрами урана происходит деление ядер на два соизмеримых по величине осколка с отношением масс примерно 3: 2, из которых после ряда вторичных радиоактивных превращений образуются ядра стабильного изотопа того или иного элемента. Деление ядер освобождает гораздо больше энергии, чем обыкновенные ядерные процессы, а именно 170 - 200 Мэв при каждом делении. При этом из ядра выбрасываются вторичные быстрые нейтроны, число которых в некоторых случаях больше числа захваченных нейтронов, так как взамен одного нейтрона, израсходованного на деление, образуется от двух до трех нейтронов. Благодаря этому раз начавшийся процесс может самопроизвольно прогрессировать по цепному механизму. На этом принципе основан один из вариантов атомного оружия. В атомных реакторах скоростью цепной реакции управляют с помощью замедлителей, поглощающих избыточные нейтроны. [52]
 |
Длина пробега быстрых электронов и их энергия.| Максимальные энергии и длина пробега fi - частиц. [53] |
При захвате нейтронов ядрами могут испускаться у-лучи, протоны, а-частицы. [54]
При захвате нейтронов ядрами могут испускаться у-лучн, протоны, а-частицы. [55]
При захвате нейтронов ядрами могут испускаться улУчи протоны, а-частицы. [56]
При захвате нейтронов образуются ядра, неустойчивые относительно е - распада. Рост ядер при s - процессе происходит вдоль долины стабильности ( рис. 20) и продолжается вплоть до образования 209Bi - последнего стабильного элемента в цепочке s - процесса. [57]
При захвате нейтрона ядро деформируется, образуется перетяжка, в которой кулоновское отталкивание положительно заряженных осколков оказывается большим, чем взаимное притяжение, обусловленное ядерными силами. В результате осколки разделяются с большими скоростями, при этом выбрасываются один-три нейтрона. [58]
Страницы: 1 2 3 4