Cтраница 2
Точным гамильтонианом такой квантовомеханической системы является просто энергия взаимодействия, выраженная через введенный в гл. [16]
Большинство представляющих интерес квантовомеханических систем описывается уравнением Шредингера, которое слишком сложно для того, чтобы можно было получить его точное решение. Однако при тщательном рассмотрении задачи часто оказывается, что какая-то более простая, допускающая точное решение система очень похожа на истинную, для которой не удается получить точное решение. Если известны волновые функции и энергетические уровни этой более простой системы, их можно изменить так, чтобы в результате этого они стали ближе к истинным волновым функциям и энергиям. Если истинная система очень похожа на простую, изменения могут быть совсем небольшими и их можно рассматривать просто как возмущения характеристик простой системы. Видоизменение волновой функции простой системы достигается примешиванием к ней в соответствующих пропорциях других волновых функций той же простой системы. Теория возмущений дает рецепт такого смешения и позволяет вычислять дополнительные слагаемые, которые необходимо прибавить к энергии простой си стемы, чтобы получить энергию истинной системы. [17]
Уравнение Брейта для двухчастичной квантовомеханической системы может быть получено очень простым, хотя и несколько формальным способом, если попросту построить квантовомеха-нические операторы для отдельных членов классического гамильтониана, используя теорию одночастичного уравнения Дирака. [18]
Предлагается метод описания квантовомеханической системы малого числа тел, основанный на законе ее эволюции с изменением величины константы связи. Соответствующие уравнения ведут к матрице рассеяния, унитарной на каждом этапе последовательных приближений. Метод применяется к задаче рассеяния нейтрона на дейтроне в квартетном состоянии ниже порога развала дейтрона. Уже в низшем приближении метода возникают несложные аналитические выражения для фаз рассеяния, хорошо согласующиеся с опытом. Следующее приближение вносит на порядок меньший вклад. [19]
Рассмотрим теперь какую-либо квантовомеханическую систему К, находящуюся в поле с центральной симметрией. [20]
Чтобы показать, что Квантовомеханическая система с хорошо определенным импульсом имеет своим классическим образом волну, вычислим пространственное распределение состояния с хорошо определенным импульсом. W ( p) dp p) ( p и W ( x) dx x) ( x соответственно, хотя мы не должны забывать, что такие состояния не являются физическими. [21]
Рассмотренная здесь вторая особенность квантовомеханических систем фундаментальным образом отличает их от систем, изучаемых классической механикой. В силу этой особенности невозможно описать состояния квантовомеханических систем набором координат и импульсов, как это делается в классической механике, и необходимо применять новый способ описания состояния. Вследствие невозможности определить положение частицы в пространстве с полной достоверностью понятие ее траектории в квантовой механике лишается смысла. [22]
Рассмотрим, наконец, квантовомеханическую систему, находящуюся в центрально-симметричном поле с центром в некоторой точке О. [23]
Ядро, как и всякая связанная квантовомеханическая система, обладает дискретным спектром собственных значений энергии. [24]
Посвящена математическим вопросам теории рассеяния для квантовомеханических систем нескольких частиц. Задача рассеяния формулируется в терминах волновых пакетов. Излагается схема сведения нестационарной задачи рассеяния к стационарной. С единой точки зрения рассматриваются системы как нейтральных, так и заряженных частиц. Формулируются и исследуются интегральные уравнения с компактными ядрами для систем нескольких частиц. Дается обзор современных численных методов теории рассеяния и обсуждается их применение в ядерной физике. [25]
Таким образом, твердое тело представляет собой сложную квантовомеханическую систему многих сильно взаимодействующих частиц-электронов и ионов ( точнее, электронов и атомных ядер) [22], и в случае, когда оно относительно химически чисто, и в случае, когда имеются примеси. По существу, то же следует сказать и о жидких телах. Практически все жидкие и твердые тела ( исключая нулевую группу элементов) - это тела бертоллид-ного типа. Естественно, что в них отсутствует индивидуальная молекулярная структура. [26]
Изложенная схема возможных способов описания зависимости поведения квантовомеханической системы от време-ни является - в двух отношениях - простейшей, и в ней возможны осложнения двоякого рода. [27]
На этих примерах будут проиллюстрированы основные свойства квантовомеханических систем. [28]
В настоящей работе мы изучаем гамильтоновы операторы квантовомеханических систем, состоящих из N произвольных частиц. [29]
Квантовая статистика определяется свойствами частиц, образующих квантовомеханическую систему. [30]