Cтраница 3
Появление этих операторов обусловливает основное различие между классическими и квантовомеханическими системами. [31]
Этот подход основан на том, что свойства квантовомеханической системы многих одинаковых частиц удобнее всего описывать с помощью гейзенберговских операторов рождения ф ( г, t) и уничтожения ф ( г, t), из которых первый, действуя ( направо) на какое-либо состояние системы, добавляет одну частицу к этому состоянию в пространственно-временной точке ( г, t), а второй удаляет одну частицу из той же точки. [32]
Именно этот случай наиболее часто встречается при изучении простых квантовомеханических систем. Мы встретимся с ним применительно к алгебре cf ( SO ( 4)) в гл. [33]
АМПЛИТУДА СОСТОЯНИЯ, величина, используемая для описания состояния квантовомеханической системы. [34]
Часто оказывается возможным дать простое приближенное описание процесса перехода квантовомеханической системы в равновесное состояние с помощью кинетического уравнения, подобного тому, которое использовалось в § 36 в связи с / / - теоремой. [35]
Полученные результаты показывают, что рассматриваемый электрон ведет себя как квантовомеханическая система, обладающая только спином, причем ее эффективный магнитный момент зависит от взаимной ориентации поля и оси симметрии исследуемого комплекса. [36]
В частных случаях не исключена возможность существования и таких состояний квантовомеханических систем, когда данное допустимое значение ak реализуется на опыте достоверно. [37]
Из ( 21 11) следует, что классическое рассмотрение квантовомеханических систем приближенно оправдывается при движении частиц с большими импульсами в потенциальном поле с малыми градиентами. [38]
В частных случаях не исключена возможность существования и таких состояний квантовомеханических систем, когда данное допустимое значение ak реализуется на опыте достоверно. [39]
Четность - очень важная наблюдаемая в квантовой физике, поскольку все квантовомеханические системы обычно находятся в состояниях, являющихся собственными состояниями четности. Преобразование четности Р, которое называют также пространственной инверсией, осуществляет переход к зеркальному изображению. Для квантовофизичес-кой системы в соответствии с фундаментальным предположением I такое, преобразование Р реализуется линейным оператором в пространстве физических состояний. [40]
Предположим, что мы пытаемся проверить следующее предположение, что каждая конечная квантовомеханическая система может быть описана точно, точно смоделирована, в предположении, что у нас есть другая система, такая, что в каждой точке пространства-времени имеется только два возможных основных состояния. Эта точка либо занята, либо не занята - вот эти два состояния. Математика кванто-вомеханических операторов, связанная с этими точками, будет очень простой. [41]
Мы уже не раз указывали выше, что атомное ядро представляет собой квантовомеханическую систему, построенную из нуклонов. Эта система подчиняется законам квантовой механики, в том числе и принципу Паули. [42]
В § 8 будей1 дан краткий очерк применения этого метода к квантовомеханическим системам, а также сделано несколько замечаний относительно специфических квантовомеханических методов Монте-Карло. [43]
Вполне ясно, что никакая простая модель не может передать всех свойств столь сложной квантовомеханической системы, какой является ядро. [44]
В заключение отметим, что комплексные векторы и тензоры используются для описания состояний квантовомеханических систем. Если оператор ihd / dt имеет положительное собственное значение, то квантовое состояние имеет положительную энергию. Мы называем эти и соответствующие классические состояния положительно-частотными. [45]