Магнитная кристаллографическая анизотропия

Cтраница 4

Зависимость удельных потерь от магнитной индукции для стали марки 3424 в виде ленты толщиной 0 08 мм при частоте. [46]

На рис. 2.3 представлены зависимости физических свойств железо-никелевых сплавов от содержания никеля. Кривые показывают, что наибольшими значениями ц, ач и fxmax обладает сплав с содержанием около 80 % Ni. Высокие свойства этого сплава объясняются очень малыми кристаллографической анизотропией и магнитострикцией. Уменьшение магнитной кристаллографической анизотропии приводит к тому, что разница в работе, необходимой для намагничивания кристаллов в легком или трудном направлении, становится меньше. [47]

Зависимость удельных потерь от магнитной индукции для стали марки 3424 в виде ленты толщиной 0 08 мм при частоте. [48]

На рис. 2.3 представлены зависимости физических свойств железо-никелевых сплавов от содержания никеля. Кривые показывают, что наибольшими значениями гмач и р-тах обладает сплав с содержанием около 80 % Ni. Высокие свойства этого сплава объясняются очень малыми кристаллографической анизотропией и магнитострикцией. Уменьшение магнитной кристаллографической анизотропии приводит к тому, что разница в работе, необходимой для намагничивания кристаллов в легком или трудном направлении, становится меньше. [49]

Зависимость удельных потерь от магнитной индукции для стали марки 3424 в виде ленты толщиной 0 08 мм при частоте. [50]

На рис. 2.3 представлены зависимости физических свойств железо-никелевых сплавов от содержания никеля. Кривые показывают, что наибольшими значениями лнач и цтах обладает сплав с содержанием около 80 % Ni. Высокие свойства этого сплава объясняются очень малыми кристаллографической анизотропией и магнитострикцией. Уменьшение магнитной кристаллографической анизотропии приводит к тому, что разница в работе, необходимой для намагничивания кристаллов в легком или трудном направлении, становится меньше. [51]

Однако обратившись к эксперименту, мы заметим, что некоторые коэффициенты, входящие в (10.3), всегда равны нулю. Оказывается, намагничивание относится к так называемым четным эффектам. В рассматриваемом случае это означает, что условия намагничивания ( а следовательно, и энергия намагниченности) в двух взаимно-обратных направлениях всегда одинаковы. Следовательно, энергия магнитной кристаллографической анизотропии не зависит от знака направляющих косинусов а, а2 и смз - Последнее возможно, если эти косинусы входят в уравнение (10.3) только в четных степенях, т.е. коэффициенты при нечетных степенях равны нулю. [52]

Имеется несколько примеров, когда анизотропия магнитных свойств свидетельствует о наличии текстуры. Наиболее распространенными случаями являются такие, когда магнитные свойства улучшаются при наличии текстуры, как это имеет место в холоднокатаном железокремнистом сплаве. Обычно холодная прокатка такого сплава приводит к образованию ребровой текстуры, в которой направление [100] расположено вдоль направления прокатки, а направление [110] - перпендикулярно плоскости прокатки ( это показано на фиг. Если из этого материала сделать штампованный пластинчатый сердечник трансформатора, то участки магнитопровода, в которых магнитный поток проходит в направлении прокатки, будут иметь более низкое сопротивление, чем участки, где намагниченность перпендикулярна направлению прокатки. Кремнистое железо - материал с положительной магнитной кристаллографической анизотропией, и ребро куба является осью легкого намагничивания. Магнитные свойства такого материала позволяют получить при его применении несколько более высокие характеристики, чем в обычном материале. [53]

Представим себе изотропный поликристаллический феррит, не испытывающий никаких напряжений; значение остаточной намагниченности 1Г у него равно половине значения намагниченности насыщения Is. Теперь допустим, что внутри материала действуют изотропные внутренние напряжения. Как указывалось в разд. Так как магнито-стрикция чрезвычайно мала, анизотропностью, обусловленной магнитострикцией, можно пренебречь. Отсюда следует, что направление векторов намагниченности определяется главным образом магнитной кристаллографической анизотропией. [54]

Из сказанного раньше об обменной энергии следует, что она не ведет ни к какой анизотропии. Обменная энергия зависит только от электростатического взаимодействия электронов ( уравнение 10 2) и не зависит от угла между спиновыми моментами и кристаллографическими направлениями. Это значит, что если всю систему спинов одновременно поворачивать на любой угол относительно кристаллической решетки, обменная энергия системы изменяться не будет. Поэтому естественно считать, что анизотропия магнитных свойств обусловлена другим видом связи. Так как анизотропия магнитных свойств связана с кристаллографическими направлениями, указанная энергия связи получила название энергии магнитной кристаллографической анизотропии. [55]

Эксперименты на частично замещенном редкоземельными ионами феррите-гранате иттрия показали, что вклад этих ионов пропорционален их концентрации. Полученные результаты приведены в табл. 4.12); на фиг. Однако такой одноионный характер магнитострикции редких земель не идентичен с одноионной природой магнитострикции, о чем уже говорилось выше. В таком случае член с D в спиновом гамильтониане сводится к постоянной и не вносит вклада пи в магнитную кристаллографическую анизотропию, ни в магпитострпкцию. [56]

Страницы: 1 2 3 4