Измерение - скорость - горение
Cтраница 2
При использовании уравнения (6.22) для измерения скорости горения необходимо регистрировать изменения давления Р f ( t) посредством датчиков давления. По уравнению (6.15) рассчитывают гисх, а по (6.17) - г. Измерив зависимость rHcx / ( Oi Pac - считывают drnQX / dt по наклону кривой этой зависимости. [16]
Рассмотренные выше методы являются методами измерения скорости горения в ламинарных потоках; при измерениях скорости горения в турбулентных потоках применяются аналогичные методы. При наличии турбулентности в газовой смеси фронт пламени искривляется и, кроме того, непрерывно беспорядочно колеблется. Следовательно, понятие скорости горения в этом случае относится к усредненному фронту пламени. В лабораторных условиях горение в турбулентных потоках трудно наблюдать, если горение происходит не в горелке. Именно поэтому горелку и применяют в этом случае. На правом снимке рис. 6.10 показана одна из мгновенных фотографий пламени в турбулентном потоке горелки. При использовании методов измерений скорости горения по углу наклона пламени и по площади фронта пламени необходимо определить усредненную по времени и пространству поверхность фронта пламени, имеющего неоднородность, аналогично показанной на рисунке. При фотографировании пламени горелки в турбулентном потоке с большой выдержкой получаем снимок усредненного фронта пламени, как показано на левом снимке рис. 6.10, неоднородности которого размыты из-за многократного наложения мгновенных изображений фронта пламени. В одном из методов [20] используется для расчетов поверхность, средняя между внешней и внутренней границами размытого изображения пламени. Однако вопрос о том, является ли правильным выбор этой поверхности в качестве усредненной - остается невыяснен. Такой метод приводит к большим индивидуальным ошибкам при измерении, и повторяемость результатов крайне низка. [17]
Как отмечалось, подавляющая часть измерений скорости горения относится к стабилизированным пламенам. Невозможность использования этих измерений для получения объективных зависимостей мт от физико-химических и гидродинамических факторов, помимо приведенных в § 17 соображений, следует и из противоречивости получаемых таким путем соотношений. [18]
Как отмечалось, подавляющая часть измерений скорости горения относится к стабилизированным пламенам. Невозможность использования этих измерений для получения объективных зависимостей нт от физико-химических и гидродинамических факторов, помимо приведенных в § 17 соображений, следует и из противоречивости получаемых таким путем соотношений. [19]
На рис. 23 приведены результаты измерения скорости горения изоамилового спирта в горелках с различными диаметрами. Полными кружками здесь обозначены значения скорости v выгорания спирта в стеклянной горелке, толщина стенок которой равнялась приблизительно 1 мм, а полузачерненными - скорость выгорания спирта в горелках из нержавеющей стали с толщиной стенки 0 4 мм. Из рисунка видно, что скорость v уменьшается с увеличением теплопроводности материала горелки. Подобная картина наблюдалась при горении бутилового спирта и других жидкостей, но эффект был в различных случаях неодинаков. Можно также сказать, что с увеличением диаметра горелки d влияние толщины стенки становится меньше. [20]
 |
Образец записи фоторегпстра. [21] |
Остановимся теперь на некоторых лабораторных методах измерения скорости горения несколько подробнее, чем это было сделано в начале данного параграфа. [22]
Андерсен и Фейн [5], применявшие этот метод измерения скорости горения, в качестве горелок использовали вместо обычных прямых трубок конусообразные. Распределение скоростей в таком потоке близко к однородному. Это приводит к образованию неискривленного фронта пламени и позволяет просто измерить угол а. Центральная часть фронта пламени, отмеченная на рис. 6.2 двумя штрихами является областью, где можно точно измерить скоп псть горения. Эта часть пламени лишена искажающего влияния подогрева смеси в вершине пламени и влияния искажений линий тока вблизи среза горелки. При такой модификации метод Михельсона близок к идеальному. [23]
В работе [41] для определения Евф в пламени распада гидразина использованы: измерения скорости горения [161] в конусе пламени в парах гидразина с содержанием паров воды от 0 до 40 %, предполагая, что вода снижает температуру пламени, не влияя на механизм распада; собственные измерения распространения пламени в жидком гидразине в капиллярах. [24]
В работе [41] для определения Еиф в пламени распада гидразина использованы: измерения скорости горения [161] в конусе пламени в парах гидразина с содержанием паров воды от 0 до 40 %, предполагая, что вода снижает температуру пламени, не влияя на механизм распада; собственные измерения распространения пламени в жидком гидразине в капиллярах. [25]
Сферические движущиеся пламена, или, короче, сферические пламена тоже используют для измерения скорости горения, которая в этом случае сравнительно несложно выражается через кривизну шаровой поверхности. Горение в этом случае происходит при постоянном давлении или постоянном объеме. Во втором случае зажигание смеси производится в центре шарообразного герметического сосуда ( бомбы), что приводит, естественно, к росту давления и, следовательно, изменению скорости горения. В первом случае горючей смесью надувают мыльный пузырь и зажигают ее в центре пузыря. При этом расширению газов сгорания мыльная пленка почти не препятствует и скорость горения остается постоянной. [26]
Рассмотренные выше методы являются методами измерения скорости горения в ламинарных потоках; при измерениях скорости горения в турбулентных потоках применяются аналогичные методы. При наличии турбулентности в газовой смеси фронт пламени искривляется и, кроме того, непрерывно беспорядочно колеблется. Следовательно, понятие скорости горения в этом случае относится к усредненному фронту пламени. В лабораторных условиях горение в турбулентных потоках трудно наблюдать, если горение происходит не в горелке. Именно поэтому горелку и применяют в этом случае. На правом снимке рис. 6.10 показана одна из мгновенных фотографий пламени в турбулентном потоке горелки. При использовании методов измерений скорости горения по углу наклона пламени и по площади фронта пламени необходимо определить усредненную по времени и пространству поверхность фронта пламени, имеющего неоднородность, аналогично показанной на рисунке. При фотографировании пламени горелки в турбулентном потоке с большой выдержкой получаем снимок усредненного фронта пламени, как показано на левом снимке рис. 6.10, неоднородности которого размыты из-за многократного наложения мгновенных изображений фронта пламени. В одном из методов [20] используется для расчетов поверхность, средняя между внешней и внутренней границами размытого изображения пламени. Однако вопрос о том, является ли правильным выбор этой поверхности в качестве усредненной - остается невыяснен. Такой метод приводит к большим индивидуальным ошибкам при измерении, и повторяемость результатов крайне низка. [27]
J oi 100 с точностью - 1 %, что лежит на пределе точности существующих методов измерения скорости горения. [28]
Как отмечалось, результаты Пассауэра далеки от той точности, которая достигнута в настоящее время при измерениях скорости горения. [29]
Как отмечалось, результаты Пасспуэра далеки от той точности, которая достигнута в настоящее время при измерениях скорости горения. [30]
Страницы: 1 2 3 4