Cтраница 3
Определение о по десяти пробным деталям весьма недостоверно. Чтобы не делать сложных и трудоемких вычислений а по большему количеству пробных деталей, можно вместо нее брать значение среднего квадратического отклонения, известное из прежних измерений для данного метода и для данных условий обработки. [31]
Что касается величины а, то ее определение по десяти пробным деталям весьма недостоверно. Чтобы не делать сложных и трудоемких вычислений 0 по большему количеству пробных деталей, можно вместо нее брать значение среднего квадрэтического отклонения, известное из прежних измерений для данного метода и для данных условий обработки. [32]
Прежде чем рассматривать эти работы, следует кратко остановиться па измерениях теплоемкости гелия выше 1 К, которые были проведены в последнее время. Удовлетворительное согласие с прежними измерениями было обнаружено только для небольшого количества точек, полученных Кеезом и Клузиусом [10] в 1932 г. для давления 19 атм. [33]
Прежде чем рассматривать эти работы, следует кратко остановиться на измерениях теплоемкости гелия выше 1 К, которые были проведены в последнее время. Удовлетворительное согласие с прежними измерениями было обнаружено только для небольшого количества точек, полученных Кеезом и Клузиусом [10] в 1932 г. для давления 19 атм. [34]
Так как для достижения стационарного режима требуется некоторое время, то при статическом методе необходим внимательный контроль за температурой экрана Тп. При температурах, которые достигаются с помощью откачки паров жидкости, такой контроль легко осуществить при применении так называемого моностата ( см., например, [152]), однако при других температурах встречаются некоторые трудности. Именно поэтому в прежних измерениях было трудно перекрыть области температур от 5 до 15 К и от 25 до 60 К. Метод непрерывного температурного контроля с помощью жидкого гелия, водорода и азота ( или кислорода) был описан Берманом [39]; Уайт [88] описал систему, которая вовсе не требует использования жидкого водорода. [35]
Так как для достижения стационарного режима требуется некоторое время, то при статическом; методе необходим внимательный контроль за температурой экрана Тн. При температурах, которые достигаются с помощью откачки паров жидкости, такой контроль легко осуществить при применении так называемого моностата ( см., например, [152]), однако при других температурах встречаются некоторые трудности. Именно поэтому в прежних измерениях было трудно перекрыть области температур от 5 до 15 К п от 25 до 60 К. Метод непрерывного температурного контроля с помощью жидкого гелия, водорода и азота ( пли кислорода) был описан Бермапом [39]; Уайт [88] описал систему, которая вовсе не требует использования жидкого водорода. [36]
Показано, что присутствие кобальта в расплаве германия, из которого выращиваются кристаллы, вызывает появление в германии двух акцепторных уровней. Из температурной зависимости удельного сопротивления следует, что эти уровни расположены на расстояниях 0 25 0 01 эе от потолка валентной зоны и 0 31 0 01 эе от дна зоны проводимости. Измерения постоянной Холла показывают, что температурная зависимость подвижности в легированных кобальтом высокоомных кристаллах согласуется с результатами прежних измерений подвижности в очень чистых кристаллах я и / г-типа. При 300 К глубокие уровни кобальта в германии проявляют себя как центры рекомбинации. [37]
Прибор, использованный этими авторами, состоял из сосуда ( с сужением), скорость истечения жидкости из которого и измерялась. Результаты этой работы крайне интересны, поскольку обнаруженный рост скорости переноса наблюдался примерно при той же температуре, при которой начинают играть роль аномальные возбуждения. Этот эффект следует рассматривать в связи с изменением теплоемкости и с увеличением скорости второго звука в указанном температурном интервале. К сожалению, полученные в этой работе численные значения скоростей между 1 и 1 5 К, где их можно сравнивать с прежними измерениями, имеют разброс примерно на 15 % от одного опыта к другому и в целом превышают принятые значения ( фиг. [38]