Максимальный инкремент

Cтраница 1

Максимальный инкремент имеет место для волн, распространяющихся вдоль поля. Генерируемые ионнозвуковые волны заключены в пределах конуса Маха с углом - дм arccos ( vslu), а вне его волны только затухают. Возникает анизотропная турбулентность с волновыми числами до k х i / de, где инкремент наибольший. [1]

Расслоение лазерного пучка при самофокусировке. [2]

Максимальный инкремент и соответствующее ему поперечное волновое число равны ( ср. [3]

При этом максимальный инкремент имеет порядок величины (12.58), отличаясь лишь знаком. [4]

Отметим, что максимальный инкремент неустойчивости оказывается порядка величины нелинейной поправки к волновому вектору. [5]

В некоторых случаях максимальный инкремент нарастания отбирает возмущения двух разных масштабов, и эти масштабы различаются тем больше, чем сильнее Р отличается от единицы. [6]

При минимальном значении kc получим максимальный инкремент. [7]

О / СОР е) причем фазовая скорость волны с максимальным инкрементом должна быть близка к и. Так как частоты всех волн в волновом пакете равны соре, различия в фазовых скоростях можно добиться, задавая для волн различные значения волнового числа kn - 2nn / L. Соответствующий разброс волновых чисел Д & должен при этом удовлетворять соотношению kklk - у / ыре - ( яог / о) 1 / 3 - Из этого соотношения следует, что ( 3 должно быть достаточно большим, во всяком случае fl ( ope / Y - В противном случае спектр собственных колебаний системы не будет сплошным и задача сведется к задаче об одной волне. [8]

Из сравнения соотношений (9.48) и (9.53) следует, что в последнем случае максимальный инкремент нарастания имеют возмущения с частотой, отличающейся от частоты точного синхронизма, поскольку с электромагнитной волной взаимодействуют одновременно две вырожденные парциальные электронные волны. [9]

Это очень близко к тому, что получается из точного анализа для максимального инкремента. [10]

Многопучковую неустойчивость можно рассматривать как неустойчивость пар пучков - при равномерном расположении пучков максимальный инкремент определяется взаимодействием пар при v 0, а при постоянной массе - взаимодействием самой быстрой пары. Когда в той же модели использовались 1600 пучков без разброса, никаких фиктивных колебаний в процессе счета не возникало. Чен [ Chen ] повторила это исследование для распределения Максвелла и пучков одинакового веса и обнаружила, что разогрев последнего пучка приводит только к небольшому повышению начальной энергии поля ( по сравнению с рис. 16.6) и несколько более раннему насыщению неустойчивости, а при добавлении и 8и ко всем пучкам результаты оказались похожими. [11]

Когда направленная скорость значительно превышает тепловую электронную, можно пренебречь vTe по сравнению с и и найти максимальный инкремент неустойчивости, как это было показано раньше. Пороговое значение скорости для электронного пучка можно получить точно так же, как и для бунемановской неустойчивости. [12]

Нелинейное затухание волн на волнах приводит к тому, что спектральная функция довольно быстро убывает при удалении от области максимального инкремента, где имеет место максимальная подпитка волн со стороны основного состояния. [13]

В пределах выбранных величин параметров изменение частоты колебаний v вызывает перераспределение областей неустойчивости по волновым числам ( длинам волн); при этом величина максимального инкремента колебаний практически не изменяется. [14]

Легко также найти для этого случая определенную, согласно (62.14), групповую скорость волн - скорость системы отсчета, в которой имеет место абсолютная неустойчивость с максимальным инкрементом. [15]

Страницы: 1 2