Максимальный инкремент

Cтраница 2

При численном моделировании взаимодействия электронного пучка с плотной плазмой были рассмотрены восьмая - двенадцатая собственные гармоники колебаний, причем начальные условия выбирали таким образом, что с максимальным инкрементом нарастала девятая гармоника. Исследование влияния числа частиц на результаты численного моделирования, проведенное для случая возбуждения одной гармоники колебаний, свидетельствует о том, что для достижения необходимой точности в одной волне должна находиться около 25 частиц. [16]

Легко также найти для этого случая определенную согласно ( 62 14) групповую скорость волн - скорость системы отсчета, в которой имеет место абсолютная неустойчивость с максимальным инкрементом. [17]

Зависимость инкремента колебаний от волнового числа при наложении колебаний на скорость истечения струи. [18]

При наложении колебаний скорости характер распада струи изменяется: появляется множество ( в принципе бесконечно большое) областей неустойчивости в координатах К, Y - Каждая из этих областей имеет определенную ширину по волновым числам ( длинам волн) и величину максимального инкремента колебаний. [19]

Из рисунка видно, что начальная стадия неустойчивости развивается в соответствии с предсказаниями линейной теории. С максимальным инкрементом нарастает девятая гармоника. Экспериментальные значения инкрементов совпадают с расчетными. [20]

Действительные части частоты лежат примерно посредине между циклотронными гармониками, а максимумы мнимых частей даже при ( Юр / со. Такое ограничение неустойчивости ставит вопрос - почему максимальный инкремент 7 юс, а не у-сор. Однако когда критерий Пенроуза для незамагниченной плазмы применяется к этому распределению, то интеграл Пенроуза равен нулю, что означает отсутствие неустойчивости. [21]

Поглощение или усиление излучения изменяет оптимальную пространственную частоту возмущений, усиливающихся с максимальным инкрементом Вр. Это связано с выходом из резонанса наиболее неустойчивых возмущений при изменении вследствие усиления интенсивности основной волны. Для нас, естественно, наибольший интерес представляет усиливающая среда. [22]

Как уже подчеркивалось, неустойчивость, являющаяся конвективной в одной ( лабораторной) системе отсчета, может стать абсолютной в другой системе. Поставим себе целью найти скорость V той системы отсчета, в которой неустойчивость абсолютна с максимальным инкрементом. [23]

Дисперсионная диаграмма ш - k для двух одинаковых противоположных потоков. действительных k и комплексных ш. Несвязанные волны пространственного заряда показаны штриховыми линиями. Для каждого k существует четыре значения о, которые соответствуют четырем линейно.| Инкремент 1тю для двух противоположных потоков. [24]

Указанное поведение схематически показано на рис. 5.7, изменение Imco приведено на рис. 5.8 более детально. В этой модели, где есть нарастание при Imco 0, получаем Reco 0 в случае максимального инкремента. Отсутствие осциллирующей части при нарастании возмущения свидетельствует о том, что не все правильно описано. [25]

Сигналы с различных датчиков и изменение анизотропии при вспышке неустойчивости. [26]

Условие раскачки (9.1) относится к любой неустойчивости, однако максимумы соответствующих инкрементов достигаются все же при несколько различных частотах. На рис. 21 сплошной линией представлена, как функция от плотности холодной плазмы, зависимость частоты, соответствующей максимальному инкременту, для электростатической и электромагнитной неустойчиво-стей. [27]

Управляющие параметры a1; a2, a3, 4 B виде безразмерных комплексов выполняют роль физических критериев подобия для различных гидродинамических, физических и химических реагирующих систем. Они имеют простой физический смысл: а, характеризует отношение дисперсии скорости к дисперсии инкремента, а2 - нелинейную зависимость фазы ( частоты) от амплитуды возмущения, а3 - отклонение центра волнового пакета от гармоники максимального инкремента, а4 - групповую скорость волнового пакета. Каждый из этих критериев особым образом влияет на взаимодействие и развитие возмущений. [28]

Под действием электростатического поля нарастающих колебаний пучок тормозится и его тепловой разброс по скоростям увеличивается. Если спектр дискретный, то пучок будет возбуждать преимущественно одну моду колебаний, которой соответствует максимальный инкремент нарастания. В этом случае частицы пучка сталкиваются с горбами потенциала поля волны и передают ей свою энергию. Вследствие этого амплитуда волны нарастает. [29]

Чем быстрее движется фронт, тем быстрее состояние системы приближается к условиям плотной упаковки валов в ограниченном резервуаре, тем резче замедляется релаксация и, вообще говоря, тем более далеким оказывается окончательное волновое число от предпочтительного. Сама же скорость фронта, пока не достигнуто ее установление, может варьировать в широких пределах: чем медленнее спадает в направлении х амплитуда начального возмущения, тем, очевидно, быстрее побежит вначале фронт. По-видимому, в ситуациях, приближенных к реальным, непосредственно за фронтом из слабого шума будет выделяться волновое число, близкое к тому fcmax, которое соответствует максимальному инкременту роста по линейной теории. Быстро движущиеся фронты могут консервировать, или замораживать это волновое число. Все это означает, что волновое число, реализованное в полубесконечной структуре за бегущим фронтом, вообще говоря, не является характеристикой внутренних свойств механизма конвекции и несет на себе отпечаток побочных ( в конечном счете - случайных) обстоятельств. [30]

Страницы: 1 2