Дальнейшее интегрирование

Cтраница 1

Дальнейшее интегрирование точно выполнить не удается, и мы воспользуемся квадратичной аппроксимацией функции Н ( р), имеющей в области, существенной для интегрирования, вид Н ( р) ар К Такая аппроксимация, эквивалентная замене ехр ( - ap f) - vexp ( - ae 5p2), использовалась в работе [24] для оценок профилей средней интенсивности и дала результаты, хорошо согласующиеся с точным расчетом. [1]

Дальнейшее интегрирование проводится с учетом соотношения между ц и 1 / Я. [2]

Структурная схема для решения дифференциальных уровнений второго порядка. [3]

Дальнейшее интегрирование первой производной с помощью интегрирующего блока 2 позволяет получить на его выходе величину, пропорциональную х, которая и является искомой величиной. На этом составление структурной схемы заканчивается. [4]

Схематическое изображение равновесного и мета-стабильного процессов расширения в координатах р - V. [5]

Дальнейшее интегрирование вдоль ВАР приведет вновь к увеличению площади и будет соответствовать отрезку ВОР, где ВО изображает метастабиль-ную жидкую фазу. Из рис. 2 - 2 следует, что наибольший химический потенциал соответствует неустойчивым состояниям. В точке О, где пересекаются ветви раОС и ВОР, химические потенциалы жидкой и газообразной фаз равны: это точка равновесия фаз. [6]

Дальнейшее интегрирование уравнения (34.40) может быть произведено либо численным путем, либо методом графического интегрирования. То значение координаты х, при котором достигается значение I 0 120, определяет место отрыва пограничного слоя. [7]

Дальнейшее интегрирование уравнения (34.40) может быть произведено либо численным путем, либо методом графического интегрирования. [8]

Производя дальнейшее интегрирование, понижаем степень производной и последовательно формируем Р ( п - 2) / и РУп i которые с учетом инверсии знака необходимо подать на вход первого усилителя. [9]

Дальнейшее интегрирование уравнения (2.8) производится различно для перегибных и бесперегибных форм равновесия упругой линии. [10]

Однако дальнейшее интегрирование встречает трудности в области средних частот ( распределение при частотах до 15 кгц еще практически линейное, а при 800 кгц чисто емкостное) и авторы обращаются к методу приближений. [11]

При дальнейшем интегрировании по dqo в (17.5) путь интегрирования можно замкнуть бесконечно удаленной полуокружностью ( все равно - сверху или снизу), и тогда интеграл определится вычетом подынтегрального выражения в соответствующем полюсе. [12]

Последнее уравнение допускает дальнейшее интегрирование в эллиптических функциях. [13]

Зависимость относительной температуры дуги § от ее относительного радиуса Q. [14]

К сожалению, дальнейшее интегрирование невозможно, так как зависимость О f ( Q) нам неизвестна - она является искомой. Возможно лишь приближенное решение этого уравнения, для чего задают произвольно зависимость & f ( Q) и путем проб подбирают ее таким образом, чтобы правая часть его стала равной левой. Это очень трудоемкий путь, но все же с помощью электронной счетной машины такое решение может быть получено. [15]

Страницы: 1 2 3